关于We=的几种证明方法

应用几种不同带电体静电场的能量(对具有电荷密度的带电体,具有面电荷密度的带电体,具有线电荷密度的带电体和n个点电荷体系,四种独立的带电体系,静电场的能量公式);应用电磁场作用量导出的电场能量公式及应用麦克斯韦方程导出的电磁场能量公式,三种方法充分证明了电场能量密度公式的成立.     

关于We=1/2 (→D)·(→E)的几种证明方法

应用几种不同带电体静电场的能量(对具有电荷密度的带电体,具有面电荷密度的带电体,具有线电荷密度的带电体和n个点电荷体系,四种独立的带电体系,静电场的能量公式);应用电磁场作用量导出的电场能量公式及应用麦克斯韦方程导出的电磁场能量公式,三种方法充分证明了电场能量密度公式的成立.     

探索静电能量的计算策略

<正>一、静电场简述一个相对观察者静止的带电体附近存在的能量场,被称为静电场。在静电场中,电荷和电场都不会变化,只会随着外加电荷而产生力的作用,它是电荷周围空间存在的一种特殊形态的物质。库仑定律对其进行了详尽的描述。静电场的主要特征包括两个方面,一个方面是当带电体在电场中移动时,电场力将对带电体做功;另一个方面是处于电场中的导体将会受到电场作用产生静电感应,点电荷之间的作用力与它们的电荷量乘积成     

电磁场变换的特性分析

本文指出电磁场变换是指一个时空点上的电磁场在两惯性系中的变换,与此点邻域内其它时空点上的电磁场量值无关。在一个时空点上,只要场的数值相同,交变电磁场的变换与均匀静电场均匀稳恒磁场的变换一样。均匀电场均匀磁场的变换可通过均匀面电荷密度和均匀面电流线密度的变换来得到。本文讨论了电磁场变换与电荷不变性、运动尺度收缩之间的联系,并由此导出一般情形的电磁场变换公式。     

带电体的电场分布与其电荷分布具有相同对称性的证明

主要以几种典型带电体的电场公式和电场叠加原理为基础,采用叠加法证明了当带电体的电荷分布分别具有球对称、轴对称、面对称时,它们的电场分布也具有相应的对称性。从而得到"带电体的电场分布与其电荷分布具有相同对称性"这一结论,为静电场高斯定理的应用奠定了理论基础。     

关于静电场能量的讨论

关于静电场能量的讨论张瑞玲在教材［１］中，对于电场能量都是根据功的原理，带电体在充电过程中，外力克服电场力所做的功，应等于带电体所具有的能量──电势能。即：Ｗ＝Ａ＝常以平行板电容器为例，得到电容器的能量公式：由此可得到电场能公式：或这种处理方法不作繁...     

对静电场能量的刍议

在学习静电场时学生普遍反映具有诸多能量的概念:如带电体系的静电能,带电体系的相互作用能,孤立带电体的自能,连续分布的带电体系的静电能等.这些能量概念,又有与之相应的公式,而这些公式在静电场能量中扮演的角色及所处的地位是学生学习的难点和重点.本文把一些概念和主要公式进行对比分析,指出静电能是电势能、自能和相互作用能的通称,静电场能量就是激发电场的带电体系的静电总能量.同时还澄清容易混淆和产生误解的问题,并给出几个典型例题的多种解法,从中找出解题的规律性简便的方法.     

静电场的能量与能量密度

导出了静电场在真空和电介质中的能量与能量密度公式，并讨论了电场能与能量密度的物理涵义，同时阐明了电势能、静电能、电场能的区别和联系，分析了电介质对静电场能量密度的影响，确定了静电场能量的分布规律，表明静电场的能量定域在电场中，电场是电场能量的承载。     

知特性找规律学好静电场

电场是带电体周围存在的一种特殊物质,是传递电荷间相互作用的媒体,是客观存在的,电场的基本性质是对放入其中的点和有力的作用。静电场是静止电荷周围产生的电场,静电场的知识概念很多,如不能理清诸多概念间的关系,对他们进行系统的总结,就会使人有一种稀里糊涂的感觉“知而不知,不知又知”。然“万物皆规律”,所有的概念、所有的知识点都是围绕静电场的两个特性（力的特性和能的特性）来描述静电场的,所以从大的方面来讲描述静电场的概念及知识点可分为：一、描述静电场力的性质的概念及知识点。二、描述静电场能的性质的概念及知识点。学习静电场可以说“围绕两特性学习一电场”。     

运动线电荷的电场

应用狭义相对论理论，指出运动线电行产生电场的两种相反的效应，导出运动线电荷电场的公式，其结论与静止线电荷产生的电场相一致。     

运动线电荷的电场

应用狭义相对论理论，指出运动线产生电场的两种相反的效应，导出运动线电荷电场的公式，其结论与静止线电荷产生的电场相一致。     

浅谈物理教学中对静电场能量的分析

关于静电学中的能量,各种教材中出现了多种名称。如电荷的连续分布电能、电场能量、相互作用能和自能等名称。导致对概念的理解会混淆,本论文将澄清对概念的模糊认识,找出各公式间区别与联系,并结合相关文献介绍带电体的电场能量的计算方法,为理解其实际提供基础材料。     

电场迭加原理应用中应注意的问题

在电磁学中,可以利用电场的选加原理求解某些特殊带电体所产生的电场。例如,参考文献[1]、[2]中典型的问题是在半径为民的均匀带电球体中,挖去以O2为球心、以R2为半径的球中的电荷。如图所示,O2至原球心O1的距离为a,已知带电部分的电行体赛区为p,（a＋R2）＜R1。计算空腔内的电场分布。象这样的问题,通常就可以利用电场的迭加原理,即把空腔中的电场看成是一个以q为球心、民为半径、均匀带电体电荷密度为p的带电体和一个以q为球心,民为半径、均匀带电体电荷密度为一p的带电体所产生的电场的法加。容易证明在空腔内的电场是均匀电…     

对感生电场的探讨

关于带电体之间的相互作用是怎样进行的,在历史上曾有不同的看法.一种观点认为这种力不需要任何媒介,也不需要时间,而是从一个带电体立刻到达另一个带电体,称作“超距观点”,可表示为电荷(?)电荷.到了上世纪初,法拉弟提出新的观点,认为带电体周围存在电场,其他带电体所受到的电力是由电场给予的,称作“近距观点”,可表示为:电荷(?)电场(?)电荷.     

关于电势能、电场能的讨论

电荷系统的组成,建立电场,是外力作功的结果.外力通过作功,将其他形式的能转化成电能,储存于电场之中.这其中,外力移送同种电荷构成带电体时外力的功值称为带电体的固有能,而将带电体移送到某种相对位置时外力的功值叫电荷之间的相互作用能.这静电的总能量则为带电体的固有能和相互作用能之和.本文将用外力功和电场力功的观点及能量的转化和守恒定律来讨论上述问题.     

关于稳恒情形电磁场能量公式的讨论

稳恒情形电磁场的能量属于势能,来源于建立电荷电流系统的过程中外界提供的能量,根据建立电荷电流系统过程的功能关系,可以推导出场能量的计算公式;另一方面,稳恒情形电磁场是电磁场的一种特殊情形,根据经典电动力学的理论基础———麦克斯韦方程组和洛仑兹力公式,也可以得到稳恒情形电磁场能量公式。两种方法得到的能量公式,无论形式还是适用范围都应该一致,文章就这个问题及不同形式公式中各物理量的含义进行了讨论。     

静电场中的等效——电像法(高二、高三)

有些处于静电平衡状态的导体,其边界面上的感应电荷分布复杂.在研究边界外空间的电场时,原则上可以利用点电荷的场强公式和叠加原理求得,但运算繁琐,实际应用并不可取.如果此空间中的电场与某些点电荷产生的电场相同,根据静电场的唯一性原理可知,边界面上的所有感应电荷就可用这些点电荷替代.应用时,可通过空间中电场线或电势的分布情况判断.这些电荷称为像电荷,这种等效替代的方法称为电像法.点电荷形成的电场易于确定,这为处理感应电荷的电场开辟了一条新思路.     

带同种电荷的带电体一定互相排斥吗? ——对带电体吸引轻小物体实验中几个现象的认识

带电体之所以会吸引轻小物体是因为轻小物体在带电体的电场中被极化,电场对极化电荷的合力是引力;相同电性的带电体在电场中既有极化电荷又有转移电荷,当极化电荷所受的引力大于“转移电荷”所受的斥力时,相同电性的带电体也会相互吸引.     

电磁场波动性和物质性的三维描述及统一

在Maxwell方程组的基础上,推证三维空间中电磁场的波动方程.给出三维空间中电磁场的能量密度、能流密度、动量密度、动量流密度、角动量和角动量流,还给出了运动带电体与电磁场组成系统的能量、动量、角动量守恒律.并通过实例计算电磁场的辐射压强.     

静电体系能量辨析

1能量诸概念的含义自能：指带电体系作为一个整体所具有的能量.其值等于把这个带电体系的每一个小块从无限远离状态放到一起组成这个带电体系时外力的功.由于元电荷为无限小带电体，不能再分，所以每个元电荷的自能为零.互能：指一个带电体系与另一个带电体系的相互作用能，其值等于把各个带电体系无限远离时，电场力的功，或：把各个带电体系从无限远离状态放到应有位置时外力的功.电位能：指处于电场中的带电体，由其位形所决定的能量，是电行与场原电行之间的巨能.静电能：指静电体系的总能量，它包括目能和互能两部分.2带电体系静电能的…