关于氮气的范德瓦耳斯常数a和b之取值

我们知道,考察真实气体的状态参量之间的关系时,在理想气体状态方程的基础上考虑到气体分子间的斥力和引力作用后就可得到范德瓦斯方程。适合一摩尔气体的范氏方程为:(P a/v~2)(v-b)=RT式中:P为气体的压强,T为气体的开氏温度,v为气体的摩尔比容,a、b为气体的范德瓦耳斯常数。     

阿伏加德罗定律及推论的考查方式探析

阿伏加德罗定律:在同温同压下,同体积的气体含有相同的分子数.即“三同”定“一同”.该定律也适用于不反应的混合气体.理想气体状态方程:PV=nRT(P-气体的压强,单位Pa;V-气体在给定条件下的体积,单位m3;T-绝对温度,单位K;n-物质的量,单位mol;R-摩尔气体常数,数值为8.314J·mol-1     

一种量气法的原理解读

量气法利用的是封闭体系中化学反应产生的气体,通过测量反应前后的气体体积变化,得到反应所产生的气体体积,再利用分压定律、连通器原理和理想气体状态方程以及相应定量关系计算得到待测值。量气法具有实验原理简单、操作简便快速、实用性强等特点,是常数测定和定量化学分析实验中常用的经典实验方法。高中阶段量气法常见实验装置见图1。     

变质量气体状态方程的推导及应用

对变质量气体状态变化问题的教学现状做了分析和反思,从一定质量的理想气体状态方程出发,推导并介绍了变质量气体状态方程及其应用。     

气体状态方程的应用

一定质量的某种气体存在的状态有无数个可能,气体的状态方程就是反映这无数个可能状态之间的关系．应用气体的状态方程,关键是适当选取研究对象和气体的状态．     

声子气体及其热力学特征

给出了声子气体的定义 ,指出声子气体具有的统计学特色 ,求出声子气体的巨配分函数 ,并在高温和低温下求出声子气体的内能、熵、热容量以及状态方程     

对范德瓦尔斯方程和内能公式的探讨

该文对范德瓦尔斯气体模型提出修改意见,并导出更符合实际气体特点的状态方程和内能公式。     

范德华气体的理想化压力

本文提出了范德华气体的理想化压力概念,在此压力下,范德华气体服从理想气体状态方程,另外,本文还讨论了理想化压力的取值情况。     

状态方程与过程方程

在理想气体热力学的教学中,经常出现状态方程ＰＶ=ＭμＲＴ与过程方程ＰＶｎ=常数(ｎ=1时为等温过程,ｎ=0时为等压过程,ｎ=γ时为绝热过程,ｎ=∞时为等容过程)的交叉使用,但由于学生对状态方程和过程方程理解的不够透彻,在做题时往往知道出现了错误,却不知错在何处。本文试图结合一习题的解法,明确一下状态方程与过程方程的区别。1、一道习题的三种解法[题]在一体积为Ｖ1的容器中,装有压强为ｐ1的理想气体,此容器通过一活门与一个体积为Ｖ2的真空容器相连,所有容器都装有绝热壁,使它们与外界不交换热量。试求打开活门至气体达到平衡态时,气…     

昂尼斯气体的热力学函数

气体的昂尼斯方程是经验的或半经验的状态方程,具有较高的准确性,本文导出了昂尼斯气体的热力学函数,在教学中有一定的实际意义。     

理想气体状态方程的应用

一、理想气体的状态方程 1.理想气体 理想气体是一种科学的抽象,一个理想的物理模型。从微观角度看,理想气体分子之间没有相互作用,每个分子可以看成没有大小的弹性小球,这就是理想气体的微观模型。从宏观角度看,理想气体是在任何温度和压强下都能严格遵守气体的三个实验定律的气体。这就是理想气体的宏观模型。一般实际气体在常温、常压下,其性质很近似理想气体,故可将其视为理想气体。 2.一定质量的理想气体状态方程 气体状态方程表明了理想气体状态变化的规律,反映了一定质量的理想气体P、V、T三个状态参量间的变化关系。其关系式为     

变质量气体问题解题思路与拓展提升

巧妙灵活地选择研究对象,可将变质量气体问题转换成定质量气体问题,再根据理想气体状态方程或气体实验定律列方程求解。文章对变质量气体问题进行分类简析,并结合例题探讨其解题思路。     

“分子动理论 热和功”单元检测

一、单项选择题1．只要知道下列哪一组物理量,就可以估算出气体分子间的平均距离A、阿伏伽德常数,该气体的摩尔质量和质量;B、阿伏伽德罗常数,该气体的摩尔质量和密度;C、阿伏伽德罗常数,该气体的质量和体积;D、该气体的密度,体积和摩尔质量。     

浅谈理想气体的定义

本分别定性和定量地讨论了理想气体的定义，指出理想气体的定量定义为仅遵守理想气体状态方程的气体。     

物理化学典型例题分析

1 气体 本章主要涉及到理想气体状态方程式和分压的有关计算。1.1 理想气体状态方程式的应用 例1 气体氙能与氟形成多种氟化氙XeFx,实验测得在353K、15.7kPa时,某气态氟化氙试样的密度为0.899kg·m-3。试确定这种氟化氙的摩尔质量和分子式。 已知:氙、氟的相对原子质量分别为0.131和0.19kg·mol-1。 解 由理想气体状态方程式pV=nRT可以推出: pM=ρRT     

关于范德瓦尔斯常数b之理论值

我们在普通物理《热学》中,研究非理想气体状态方程时,总要引进范德瓦尔斯方程,还要给出范德瓦尔斯常数b之理论值:b约等于一摩尔气体分子固有体积总和的四倍。 在统计力学中应用系综理论来研究实际气体的物态方程,对分子采用刚球模型后,可以推论出这个结果。但在学习普通物理阶段,如何帮助学生理解这个问题呢?我觉得可以用以下两种方法,来粗略地论证b之理论值。     

第二讲：热学、光学、原子物理

本讲共有四节：1气体的性质；2热学中的能量问题；3光学；4原子物理。 第一节 气体的性质 a．理想气体状态方程的推广形式     

打气问题

打气问题是<气体性质>这一章的常见问题,是一种用玻意耳定律或理想气体状态方程解决"变"质量的问题,许多学生感到很困难.但是如果我们研究对象选择得好,就可以把气体质量改变的物理过程,设计为一个与之等效的气体质量不变的物理过程,即化"变"为"不变",然后用玻意耳定律或理想气体状态方程求解.     

气体在测量中的应用(高二)

人们根据理想气体状态方程设计了一些简单实用的测量仪器,用于测量气体的温度、体积和压强.下面分别说明.     

双原子理想气体的动能

由理想气体状态方程和能均分定理得出,单原子气体分子的动能为3/2KT,双原子气体分子的内能为3KT。本文先给出处于同一温度下的两种单原子气体分子具有相同的动能,又给出双原了气体分子的平均动能E=3/2KT的一个证明。