SU(2)对称性自发破缺的强子气体模型

该文利用SU(2)非阿贝尔规范对称性研究了强子气体中标量和矢量介子相互作用模型。通过Higgs机制让SU(2)规范对称性发生自发破缺,矢量介子场将获得质量,并且通过引入ξ规范条件,使得强子气体模型具有规范不变性。该模型不仅自然地包含了矢量、标量介子场、电磁场之间的相互作用,而且还包含了规范固定项和Faddeev-Popov鬼场等非阿贝尔规范场效应。     

SU(2)群规范势分解的几何意义

介绍了规范势可分解理论和具有内部结构的理论基础.使用李代数方法对SU(2)规范势进行了完全分解,将SU(2)规范势用单位矢量场进行表示,进一步研究了SU(2)规范势的几何意义,并使用几何投影方法分解了SU(2)规范势,建立了SU(2)规范势用矢量场分解的一般表达式.最后,研究了当→n取规范平行三维矢量时SU(2)规范场强和Yang-Mills作用量.     

黑格斯机制与SU(5)大统一场理论

较为详细地叙述了对称性自发破缺的概念,给出哥德斯通定理和Higgs机制,进一步讨论了黑格斯机制在G-W-S及SU(5)中的应用.     

粒子的强弱相互作用统一和Higgs机制

4种基本相互作用中都是短程的强弱相互作用更应该统一.二者除作用强度和距离不同外,主要特征是强相互作用是引力,而弱相互作用是斥力,由此导致衰变.笔者基于QCD等具体提出二者统一的一种可能方法,它们的耦合常数分别是负和正,并得到3维空间4种相互作用统一的图形.同时,讨论了Higgs机制和重整化群及其方程.     

强子对撞机上荷电Higgs玻色子的研究

通过Top夸克衰变,在最小超对称标准模型下,在强子对撞机上相继讨论了寻找轻、重带电Higgs玻色子的前景,结果表明：在LHC上,在mH＋≥140GeV及tanβ≤1条件下,三体衰变道提供了质量较轻的荷电Higgs玻色子的可观测信号;而对于质量较重的荷电Higgs玻色子,在tanβ较大区域内,H^x→τv例是可观测道。     

最小Higgs模型中带电标量粒子与顶夸克在LHC上的产生

除了类标准模型中的希格斯粒子,最小Higgs模型（LH）还预言了带电的标量粒子Ф±的存在.研究了该带电的标量粒子与单个顶夸克在大型强子对撞机（LHC）上的联合产生过程.计算结果表明,在大部分参数空间内产生截面在0.1 fb量级,很难通过该过程探测带电标量粒子的信号,但为区分其他新物理模型中的带电标量粒子,如最小超对称（MSSM）模型中的带电Higgs玻色子提供一个途径.将来的LHC实验可以通过该过程进一步检验或排除LH模型.     

玻色化扩展Hubbard模型的相图(英文)

运用玻色化方法研究了一维半充满扩展Hubbard模型的相图结果表明,随着相互作用参量的变化,模型存在四个不同的相区,最后具体讨论了模型在各个相区的性质并和他人的结果进行了比较．     

用字母表示数(2)

2.用字母表示数用字母表示数,就是用字母代替数.代数之名,可以说是由此而来.含有字母,数字及运算的式子叫做代数式.代数学就是研究各式各样代数式的数学,这是数学的一个重要分支,中学里学的代数是代数学中最基础的因而也是最重要的部分.     

弱电统一理论的标准模型

本文系统综述弱电统一理论的背景、内容和验证。     

SU(1,1)广义相干态中的高阶涨落和SU(1,1)高阶压缩

The higher-order fluctuations in the SU(1,1)generalized coherent states are discussed.The definition of higher-order SU(1,1)squeezing is introduced in terms of higher-order uncertainty relation.For two possible bosonic realizations of SU(1,1)Lie algebra,the second-,fourth-and sixth-order SU(1,1)squeezing are examined in detail.It is shown that the SU(1,1)generalized coherent states can be squeezed to not only second-order,but also fourth-and sixth-order.Hence,it follows that the higher-order squeezing will occur for the fluctuations of the square of amplitude in squeezed vacuum.SU(1,1)higher-order squeezing is a kind of non-classical property which is independent of second-order squeezing.     

激发双模SU(2)相干态的非线性高阶差压缩

通过数值计算方法,研究了激发双模S(U 2)相干态M,!;m〉=AM!ma mb m M,!〉的非线性高阶差压缩——N次方X压缩效应。结果表明:对于激发双模SU(2)相干态,光场存在着非线性高阶差压缩(即(N=1,2,3,4,5…)次方X压缩)效应,且随着光场总光子数M的增加,N次方X压缩效应增强,但增大场模光子增加数m或增大N次方X压缩的压缩阶数N,N次方X压缩效应减弱。     

含Ni~(2 )离子晶体的光吸收谱分析

本文利用C_i点群对称下的晶场势表达式,推算出C_i对称下的晶场微扰矩阵元;并利用点荷模型对(NH_4)_2Ni(BeF_4)_2·6H_2O晶体的光谱进行计算。计算结果与实验较为符合。对在解释这类物质的光吸收谱分裂方面所流行的观点,即用简化的O_h点群对称晶场上加上自旋—轨道耦合的观点进行了讨论,提出了不同的看法。     

Ce_2Fe_(17)X(X=0,D_(4.8),N_3)合金的MFT分析

用两格点分子场理论对Ce_2Fe_（17）X(X=0,D_(4.8),N_3)合金(或金属间化合物)的饱和磁化与温度的关系进行了分析,通过对实验数据的拟合计算得到了分子场系数n_(cc)、n_(CF)、n_(FF),计算出了居里温度,给出了各个磁化强度以及分子场强度随温度变化的曲线.     

U(3)群与SU(3)规范不变性

给出U(3)群与SU(3)群的定义及关系,强子按味SU(3)群的不可约表示(多重态)分类,准确地预言了一些新的粒子,说明了强子的自旋、宇称、电荷、奇异数及质量等一系列性质的规律性.强子遵从相应的费米和波色统计,每一种夸克含有内部空间自由度,不同色夸克之间的强相互作用是通过传递带色的胶子而发生.而这一物理过程也需要用SU(3)群来描写.揭示了SU(3)对称性在强子结构研究中的重要性,关于SU(3)对称性的分析,对未知规律的探索有一定的参考价值.     

一类具有Z2等变性质的五次哈密顿向量场的全局相图(Ⅱ)

文章考虑了一类具有Z2等变性质的五次哈密向量场的全局性质，得到了其全局相图，并对参数空间进行了划分。     

模型及其制作(2)

前面模型小猪已经介绍了模型制作中要使用到的基本工具,模型制作完毕后,就需要涂装上色, 现在就介绍一下涂装所需要使用的基础工具。 1．笔就像在小时候画画时要用的笔一样,在各大美术用品商店均有出售(分     

《基础写作》(下)辅导(2)

(接上期 )分类 (定义从略 )。分类说明的要求 :一是标准要统一 ;二是避免类概念的混淆。举例 (定义从略 )。引用 (定义从略 )。比较 (定义从略 )。数字 (定义从略 )。通过数字人们可以加深对事物的认识程度。当然 ,运用数字一要准确 ,二要注意效果。图表 (定义从略 )。图表的设计要精心 ,形状应尽量做到简明、朴实 ,内容要具体 ,比例也要适当。图表以外的说明文字要与图表相吻合 ,要有助于对图表的说明。第十一章　说　服说服 (定义从略 )。说服与说明的不同 ,其根本在于目的的不同。说服的目的是要读者心悦诚服 ,而说明的目的则只是为了让…     

B→Xsγ和B0-(B)0混合对T2HDM参数的限制

在top夸克双Higgs模型(T2HDM)下,计算了荷电Higgs玻色子对B→Xsγ和B0-(B)0混合过程的贡献,对模型的参数空间给出了限制.通过理论值和实验值的对比,我们发现:(1)B→Xsγ的实验值将质量小于200 GeV的荷电Higgs玻色子排除掉,且将T2HDM中出现的新CP破坏相角δ限制在较小的范围内;(2)当mH+＝400GeV,δ=[0°,60°]时,考虑强子参数的不确定性后,B0-B0混合对tanβ的限制是tanβ≤30.(3)对mH+和tanβ的限制是相关联的,在tanβ比较小(大)时,实验所允许的荷电Higgs玻色子的质量下限就比较低(高).     

第十讲 用字母表示数(之2)

3.用字母表示数,使数字计算简化做具体的数字计算时,在一些算式中可能会遇到很大的或很小的数,由于数字多,式子长,算起来不仅麻烦,而且容易出错,这时,就可     

计算机数学基础(2)典型题例2

例12 用三点高斯-勒让德求积公式计算积分 解 做变量替换 查表得节点±0.774 596 669和0 系数分别为:0.555 555 555 6和 0.888 888 888 9