用“能量法”求解谐振动

谐振动除了通常应用动力学方法进行研究而外,应用“能量法”求解往往能收到事半功倍的效果。     

用能量的观点来求解谐振动问题

文章讨论了用机械能守恒定律求解谐振动的振幅攻初相位φ，使求解的数学过程变得十分简捷，更重要的是反映了自然界物质运动的内在联系，最后，还讨论了弹性势能零点选择的特殊性。     

简谐振动与机械能守恒

讨论了几个谐振动系统,得到了物理虽受线性回复力（或力矩）的作用而作简谐振动,但在振动过程中系统机械能并不一定守恒。     

浅谈振动的能量

做简谐运动的系统,其振动能量不仅与振幅有关,而且与振动系统的性质和频率有关。一、简谐运动的频率和振幅简谐运动是一种理想化的模型,即在不考虑摩擦和阻力时,弹簧振子(或单摆)在弹力和重力作用下的运动,弹簧振子做简谐运动的动力学方程和运动学方程分     

简谐振动系统的机械能与振幅的关系

讨论了几种典型的谐振动系统,在适当选取势能零点,并规定相应的振幅Ａ之后,得到了谐辱劝系统的机械能Ｅ与振幅Ａ的关系具有相同 的形式。     

简谐运动的能量

要想做好中学物理教学工作，开发学生智力，活跃学生的思维，提高教学效果，作为一名物理教育工作者，就必须有过硬的物理知识基础。在全日制普通高级中学《物理》试验修订本，第一册，第九章，第六节中讲到：“振动系统的机械能与振幅有关，振幅越大，机械能就越大”。那么能量与振幅有什么关系呢?作为一名中学物理教师必须弄清这个关系。下面是我对该问题进行的初步探讨。     

简谐振动与机械能守恒

讨论了几个谐振动系统,得到了物体虽受线性回复力（或力矩）的作用而作简谐振动,但在振动过程中系统机械能并不一定守恒。     

能量守恒定律的应用

本文首先阐述了能量守恒定律的概念,然后举例讨论了能量守恒定律解题的步骤。     

怎样理解机械波的能量

在弹性介质中，当波源做简谐运动时，介质中各质点随波源依次在其平衡位置做简谐运动，所形成的波就是简谐波．但是介质中各质点并不随波一起传播或迁移，机械波传播的是波源的振动状态或振动形式和振动能量，那么介质中各质点是否与做简谐运动的谐振子一样机械能守恒呢?笔者针对该问题加以分析如下．     

用能量的观点来求解谐振动问题

文章讨论了用机械能守恒定律求解谐振动的振幅攻初相位 ,使求解的数学过程变得十分简捷 ,更重要的是反映了自然界物质运动的内在联系 ,最后 ,还讨论了弹性势能零点选择的特殊性     

简谐振动系统的能量表达式推导

简谐振动系统是保守力系统,运用简谐振动的运动学表达式和保守力与势能的关系式,不通过特例,直接导出简谐振动系统的能量表达式.     

下降链条的能量损失

1　问题的引出部分下垂、部分在桌面上均匀柔软细链条的滑落问题是动力学中常见的问题之一 .文 [1 ]、文 [2 ]认为在下滑过程中链条的机械能守恒 ,笔者认为下落过程存在能量损失 .文 [1 ]在阐述用机械能守恒定律解决问题时举了下一例子 .图 1例 .如图 1所示 ,一长为l的链条平放     

核心素养视域下的初中物理机械能复习教学

根据做功可推导出重力势能、弹性势能、动能的大小公式,根据功与能的关系可判断机械的变化情况。文章通过对相关公式或定理的推导与应用,使学生理解各种运动形式与能量之间的内在联系,这样有利于提高学生的物质观、运动观、相互作用观等核心素养。     

动能、势能、机械能及转（变）化的几种情况

动能：运动的物体能够做功，它们具有的能量叫做动能。一切运动的物体都具有动能，运动物体的速度越大，质量越大，动能就越大。     

保守系统简谐振动的能量分析方法及应用

从简谐振动系统的特点出发,介绍了如何用能量法分析简谐振动,并利用机械能守恒定律导出了简谐振动方程的一般形式,讨论了方程解的物理意义。在此基础上,利用牛顿定律分析法和能量法对具体实例分别进行求解,从而比较得出:能量法是一种研究分析简谐振动问题的有效方法,可更方便地解出简谐振动的全过程。     

如何分析能量的转化

在学习机械能及其转化的知识时,很多同学可能会遇到这样的困难:分析某一过程的能量转化,不知到底是动能转化成重力势能,还是由重力势能转化成动能。现在我们来学习一种分析能量转化的方法。在学习这种方法之前,我们得先复习机械能的一些知识。     

简谐运动的能量、圆频率以及振动方程的确定

在中学物理竞赛中 ,会涉及振动的动能、势能、圆频率以及振动方程的确定问题 ,以下简单谈谈这方面的有关内容 .任何一个物体 ,当受到大小与位移成正比且方向相反的力作用时 ,即 :Ｆ =-ｋ(ｘ -ｘ0 ) ,则物体做简谐振动 .如果物体质量为ｍ ,根据牛顿运动定律有 :ａ =-ｋｍ(ｘ -ｘ0 ) , (1 )满足上式的振动 ,其固有圆频率为 :ω =2π ｋｍ , (2 )振动方程为 :ｘ -ｘ0 =Ａｓｉｎω(ｔ-ｔ0 ) . (3 )其中 ,ｘ0 为振动平衡点的坐标 ,即ｘ0 为Ｆ =0时ｘ的坐标 ;Ａ是振幅 ,ωｔ0 是初相位 ,由初始条件确定 .振动过程的弹性势能为Ｅｐ=12 ｋ(ｘ-ｘ0 ) …     

浅谈碰撞类型的解题思路

这种碰撞经历两个阶段，压缩阶段和恢复阶段．从形变的恢复程度来理解；第一阶段所产生的弹性改变在第二阶段能够完全恢复，也就是说两个阶段具有完全对称的特性．从机械能的损失来理解；第一阶段动能转化成的弹性势能在第二阶段又全部转化为动能，碰撞过程无机械能损失．因此这种碰撞不仅满足系统动量守恒，     

谈谈容易出错的几道题

有些常见题,不但学生经常做错,甚至教师有时也容易讲错.本人觉得有必要详细分析一下,以免再错. 例1.如图1所示,竖立在水平地面上的轻弹簧,下端与地面固定,将一金属球放置在弹簧顶端(球与弹簧不粘连),并用力向下压球,使弹簧作弹性压缩,稳定后用细线把弹簧拴牢,如图1所示.烧断细线,球将被弹起,脱离弹簧     

弹簧的动量和能量问题

一、涉及弹簧的动量和能量问题的特点 1．弹簧弹力的大小和弹簧形变量的大小成正比．遵守胡克定律F=kx． 2．弹力做正功,弹簧的弹性势能减少;弹力做负功（物体克服弹力做功）,弹簧的弹性势能增加,且弹力做功的数值与弹性势能变化的数值相等． 3．对弹簧及关联物体的相互作用过程,若没有摩擦或其他方式的能量耗散,则系统中只是动能、重力势能与弹性势能之间的转化,系统的总机械能守恒．