外加电场对自旋霍尔效应的影响

影响自旋霍尔效应的因素有很多,通过对由平面电场诱导的自旋-轨道耦合对Rashba二维电子气中的本征自旋霍尔效应的影响的研究,表明:当这个由平面电场诱导的自旋-轨道耦合考虑进去之后,在无序的Rash-ba二维电子气中会存在稳定的静态本征自旋霍尔效应.所得到的静态本征自旋霍尔电导呈现出与原先理论设想相符的一些有趣的特征.     

磁场中氦原子内电子的自旋效应研究

本文利用求解能量本征方程方法,研究外磁场对氦原子中两电子体系能量的影响,进而研究自旋效应.理论结果表明,若自旋状态在磁场方向的投影为零,则自旋磁矩与外磁场的相互作用能量为零,自旋对体系无影响;反之,若自旋状态在磁场方向的投影不为零,则自旋磁矩与外磁场的相互作用能量不为零,自旋对体系有影响.所以,氦原子处于基态时,自旋对体系无影响;处于激发态时,自旋的影响随自旋状态的不同而不同.     

正多边形量子环链自旋输运性质研究

研究了考虑Rashba自旋轨道耦合的任意正多边形量子环链的自旋输运性质.当不考虑Rashba自旋轨道耦合时,量子环链中电子的透射电导不发生自旋极化和翻转;当考虑Rashba自旋轨道耦合时,Rashba自旋轨道耦合可以控制量子环链中电导的极化.点连接的量子环链透射电导存在奇偶震荡现象,线连接的量子环链透射电导的极小值不随链长度变化.     

各种轨道能量的比较

学习苏教版高中化学选修3《物质结构与性质》这本书的专题1时,会讲到原子核外电子的排布原理：1.能量最低原理：电子先占据能量低的轨道,再依次进入能量高的轨道;2.泡利不相容原理：每个轨道最多容纳两个自旋状态不同的电子;3.洪特规则：在能量相同的轨道上排布时,电子尽可能分占不同的轨道,且自旋状态相同。     

关于原子基态光谱项的确定

引言:本文,根据元素周期表中所给的基态电子组态,采用简易地计算方法,即可确定原子基态光谱项。一、理论对于闭合支壳层的同科电子则有ns~2:电子,n,1,s,m_(li),m.(1) n o 1/2 o 1/2(2) n o 1/2 o -1/2而且两个电子的总轨道磁量子数和总自旋磁量子数分别为:M_L=sum from i=1 to 2(m_(li))=0 0=0,     

碱金属原子的旋轨相互作用能的计算

在碱金属原子的精细结构中 ,我们考虑到电子存在自旋 ,由于自旋与轨道运动的相互作用而产生了附加能 ,关于此附加能的计算问题 ,教材中均采用同一方法 ,即△E =-μs→·B→ (1)其中 μs→ 为电子自旋磁矩 ,它与自旋角动量 S→ 有关 :μs→ =-ems→ 　　　　　　　　 (2 )而碱感应强度B→ 是指电子轨道运动所感受到的磁感应强度 ,其求法为 :假定电子不动 ,则原子实绕电子作圆周运动 ,其速度为 (-v→) ,电荷数为Z e ,如图 1。根据毕萨定律 ,原子实绕电子运动产生的磁感应强度为B′→ =μo4πz e(-v→)×r→r3=μo4πz er→×mv→mr3=μo4π…     

电子飞出平板电场,增加的动能从何而来?

大家都很熟悉这样一个事实:一电子e以水平初速(?)v_0,沿平板电场中心线,由外射入平板电场,最后以大于初速v_0的末速v射出电场。若忽略重力作用,则电子运动轨迹如图1所示。从上述过程中可知电子的动能增加了。由于在电子运动过程中,两板带电量不变,电容C也不变,则平板电场的能量E_c=1/2Q~2/C不变,这似乎与能量转化和守恒定律相悖。 电子e增加的动能究竟从何而来?下面试从两方     

利用无穷小量替换法求极限时应注意的问题

在某些（0/0）型不定式极限中,若能正确运用无穷小量替换法,将使问题简单化。但若忽略某些细节,则将导致出现错误,故应正确使用无穷小量替换法。     

C60原子团簇电子结构的半经验研究 ——分子动力学与MNDO近似

用经典分子动力学以及量子化学的一种自洽求解数值方法 MNDO(m odified neglect of diatom ic overlap)研究了C6 0 原子团簇电子结构 .同时考虑σ-轨道和π-轨道 ,计算了一个电子能量级、对称性、π-轨道包含率、电子激发能量、凝聚能量、离子化能量以及电子亲和力 .得到的分子轨道比率显示了 σ-轨道和 π-轨道之间的明显分离 ,π-轨道大部分存在于HOMO-和 L U MO-能量级附近 .计算结果与对应的实验数值相当一致     

自旋一轨道耦合表达式的推导

在无外场情况下,原子中电子的势能主要是电子在原子核及其余电子的库仑场中具有的势能,其次是一些小的附加能量。在这些小的项目中,电子的自旋运动和轨道运动之间的耦合能往往占居主要成份,通常用符号H_(so)标记。H_(so)的表达式只能在考虑了相对论效应的狄拉克量子方程中才能推导出来;但是若承认了自旋和自旋磁矩是客观存在的事实。H_(so)也可以用非相对论的方法导出。下面讨论之。     

单线态氧生成的微型化学实验

根据分子轨道理论 ,基态氧分子的两个π 2Ｐ轨道上各有一个电子 ,且自旋平行。如果用 2Ｓ +1来表示电子的自旋多重态 (Ｓ是电子自旋量子数的代数和 ) ,那么对于基态的氧分子 ,2Ｓ +1 =3 ,即Ｏ2的自旋多重性为 3 ,被称为三线态氧3 Ｏ2 。当3 Ｏ2 被激发后 ,两个电子可以同时占据一个π 2Ｐ轨道 ,自旋相反 ;也可以分别占据两个π 2Ｐ轨道 ,自旋相反 ;这两种激发态氧分子的 2Ｓ +1 =1 ,即它们的自旋多重性均为 1 ,所以把激发态氧分子又称为单线态氧1Ｏ2 。单线态氧的生成 ,可以通过光敏化法 ,微波放电法和化学方法。这里介绍的是化学方法———…     

关于LS耦合、JJ耦合的适用条件

通过经典电磁学的数量级估计和量子力学计算表明,多电子原子中区别LS耦合JJ耦合的条件应比较电子自旋一轨道磁相互作用与电子静电力之间的大小而非比较电子自旋与自旋的磁相互作用与电子自旋一轨道磁相互作用的大小.     

Rashba多量子阱异质结中自旋轨道耦合效应对电子输运的影响

根据量子相干输运理论,利用传递矩阵的方法,研究自旋电子在铁磁体（F）／半导体多量子阱（SWM）／铁磁体的一维结构中,考虑自旋轨道耦合效应时的量子相干输运的特性．通过计算发现在这种一维多量子阱结构中的自旋电子的输运特性发生了一定的变化．这有利于进一步提高自旋电子的隧穿系数和自旋极化率．     

Rashba自旋轨道耦合下宽量子线中的自旋流

利用硬壁限制势下Rashba自旋轨道耦合量子线波函数以及一个自旋流定义来计算宽量子线中的自旋流密度,得到了两个非零线自旋流密度分量及一个净自旋流密度,发现随着量子线通道数及Rashba自旋轨道耦合作用的增加以上三个自旋流密度会随之增强,此外利用自旋流产生的可被检测电场可提供一个对自旋流进行检测和调控的方法.     

一维势阱并伴有自旋轨道耦合的输运

研究一束自旋极化电子在准一维系统中的榆运,输运电子经过一个势阱和SOI共同作用的散射区．研究发现经过散射后电子自旋翻转的概率与费米能廓、势阱的深度Vo、自旋轨道耦合的强度λR以及各通道的能级Ej,并且翻转概率具有周期振荡特性,即随散射区的长度呈周期性变化．     

载流子掺杂对钛酸铕(EuTiO_3)电子结构和磁结构的影响研究

利用第一性原理计算方法,研究了载流子掺杂的EuTiO_3的电子结构和磁结构.研究结果表明电子掺杂会导致EuTiO_3由G类反铁磁体转变为巡游铁磁体。其主要原因是来自费米面附近Ti 3d态的负自旋极化率和O 2p轨道调制驱动的Eu离子磁矩铁磁交换作用的增强;空穴掺杂的EuTiO_3表现出半金属性质,Eu 4f轨道较强的交换劈裂能是其半金属存在的原因.     

双交换理论对锰氧化物中特大磁电阻现象的解释

概述了如何利用双交换模型直观地解释发生在钙态矿型锰氧化物中、居里转变温区附近的巨磁电阻现象，并说明了在通过电子的自旋、电荷和晶格之间的耦合作用的钙态矿结构氧化物中，3d轨道的巡游电子eg的轨道自由度在金属到绝缘的转变中起了重要的作用．     

多电子原子中的电磁相互作用

本文在非相对论的范围内推出轨道—轨道相互作用H_(o.o),自旋—自旋相互作用H_(?)及自旋轨—道相互作用H_(s.o)的表达式.从而证明:H_(o.o)并不完全是磁相互作用,推迟效应在其中起重要作用;H_(s.o)可以分解为H_(s.N)与H_(s.o.E)两部分,H_(s.o)也不是自旅磁矩与轨道磁矩间的相互作用.     

经典物理中的轨道角动量和自旋角动量

从经典力学中质点系的角动量导出轨道角动量和自旋角动量的概念,并给出如地球运动的自定轴运动刚体的轨道角动量和自旋角动量,以及一般运动刚体的轨道角动量和自旋角动量.     

03年绍兴县初三数学测试

1.三个实数-3、-2、0依次从小到大排列的顺序是( )(A)-3<-2<0. (B)-2<-3<0.(C)0<-3<-2. (D)0<-2<-3.2.2002年5月15日,我国发射的海洋I号气象卫星,进行预定轨道后,若绕地球运行的速度为7.9×103米/秒,则运行2×102秒走过的路程是(用科学记数法表示)( )