静电场中的导体

1．处于静电平衡状态的导体。其内部的场强处处为零． 处于静电平衡状态的导体,处于外电场和感应电场所叠加的电场中,在这两个电场的共同作用下,导体内部合场强为零．     

关于静电场中的导体的一点体会

静电平衡下导体的特点是历年来高考的一个热点．对于这类问题，处理的关键在于要明确静电平衡的过程是电荷的移动，感应电荷的形成，最后感应电荷产生电场的生成并稳定的过程．静电平衡状态是导体内（包括表面）没有电荷定向移动的状态．下面我们具体来分析处于静电平衡状态下的导体的几个特点．     

导体角域静电场问题及其分析

角域导体是指两个半无限大平面沿一定的角度放置,在角域空间中分布有一定的电荷时,求其电场分布,是静电场的基本问题.但是,由于角域导体的角度不同,其分析方法也不一样,而且一不小心就容易出错.本文对导体角域静电场问题进行了分析和总结.     

导体接地，感应电荷如何变化？

处在外界静电场中的导体,在静电平衡时,感应电荷如何分布?当导体接地时,感应电荷又如何分布?不少物理书刊上常采用图1(a)、(b)来说明. 这两幅插图表明:导体B不接触时,左右两端都有等量异种感应电荷,而一旦接地,右端感应电荷消失(转移到地球),但左端感应电荷似乎不变.     

静电场中的电势

在静电场中，电场强度和电势是描述电场性质的两个物理量。由于电场强度是矢量，电势是标量。用电势来分析、研究静电场就会显得简便。因此，对电势的概念的理解和电势的计算也就成了电磁学的主要内容之一。     

静电场描绘实验的改进

对“静电场描绘实验”的测量方法进行了改进。改进后,操作简便易行,测量误差减少,提高了准确度。     

静电场教学对策

静电场是电磁学的起始章节 ,本章总共有 2 4个知识点 ,较高层次 (Ｂ级 )的知识点有 9个占 3 7.5 % ,教材中出现的公式或变形公式有 1 0个 ,在历年高考试题中都是考点分布的重点区之一 ,见表 1 .表 1　近 5年高考中静电场知识所占比重年份所占分数权重年份所占分数权重1 9971 71 1 % 2 0 0 0 1 71 1 3 %1 9989 6% 2 0 0 1 96%1 999 1 81 2 %笔者对某省级重点中学高二所有理科班学生 (共40 0人 )静电场一章的测试情况作了抽样调查 ,抽样人数 1 42人 ,抽样比率为 3 5 5 % ,试卷难度系数预估值为 0 .75 ,实测值为 0 .5 8,与预期有相当大的差距…     

三维导体的自感系数

文章通过典型例题总结出电磁学中自感系数的定义L=ψ/I不适用于三维导体,从电磁学中关于L=ψ/I的定义出发,分析得出其适用范围局限性的原因。借助电磁场中磁链的概念拓展了ψ/与I的概念,得出了除能量定义式L=2W_m/I~2以外三维导体自感系数的另外两个定义式：L=ψ/I=1/I~2∫idΦ,L=ψ/I=1/I~2∫Φdi,并利用矢量分析公式证明了这两个定义式与能量定义式的统一性。     

封闭导体球壳内外电场分布的讨论

对封闭导体壳内外电场的分布特点进行了研究,得出导体壳接地与不接地时空间各处电场的分布:不接地的导体壳,壳内的带电体对壳外的电场有影响,但壳外的电场对壳内无影响;接地的导体壳,内、外电场均无影响.并由此分布规律出发对2种典型的封闭导体球壳内外电场的分布情况进行到了详尽的分析.     

三维导体的自感系数

文章通过典型例题总结出电磁学中自感系数的定义L=ψ/I不适用于三维导体,从电磁学中关于L=ψ/I的定义出发,分析得出其适用范围局限性的原因。借助电磁场中磁链的概念拓展了ψ/与I的概念,得出了除能量定义式L=2W_m/I~2以外三维导体自感系数的另外两个定义式:L=ψ/I=1/I~2∫idΦ,L=ψ/I=1/I~2∫Φdi,并利用矢量分析公式证明了这两个定义式与能量定义式的统一性。     

利用唯一性定理分析有导体存在时静电场的分布

从静电场的性质出发，结合矢量代数运算的结论，介绍静电场的唯一性定理，以及其在分析有导体存在时静电场的分布中的应用。     

静电场的能量与能量密度

导出了静电场在真空和电介质中的能量与能量密度公式，并讨论了电场能与能量密度的物理涵义，同时阐明了电势能、静电能、电场能的区别和联系，分析了电介质对静电场能量密度的影响，确定了静电场能量的分布规律，表明静电场的能量定域在电场中，电场是电场能量的承载。     

静电场中乒乓球的制作与实验演示

本实验用于定性研究静电场中的电介质极化和导体静电感应现象.具有操作简单,现象明显等特点.既可作为教师课堂演示,也可作为开放性实验为学生开设.     

静电场中的导体和电介质

导体、电介质（绝缘体）、半导体,由于结构不同,在电场中有着不同的表现．     

Laplace方程在静电场中的意义

主要阐述了Laplace方程在静电场中的意义。     

关于导体处于静电平衡状态时的充要条件

国内常见的电磁学教材中所论述的导体静电平衡的条件都是：导体内部的场强处处为零。有的教材[1]在谈及此问题时还专门说明：“上述条件是必要的,同时也是充分的,关于充分的证明需要用到静电场边值问题的唯一性定理”。对此,我们有不同看法。首先,不能利用静电场边值问题的唯一性定理来证明静电平衡的充分条件,因为这个定理是以静电平衡为前提建立的,而静电平衡在这里已不是已知的前提而是待证的结果,如此引用就犯了因果倒置的逻辑错误。其次,唯一性定理要求每一导体的电势或每一导体的总电量已知,但在我们待证的问题中只知道场强…     

谈带电导体的静电能

在高三总复习中 ,遇到这样一道模拟试题 ,一度引图 1起学生和老师的异议 .如图 1所示 ,光滑绝缘的水平面上的Ｍ、Ｎ两点各放完全相同的金属球Ａ和Ｂ ,Ａ和Ｂ的带电量分别为 -2Ｑ和 -Ｑ ,现使Ａ和Ｂ以大小相等的初动能Ｅ0 (此时动量大小均为ｐ0 ) ,让其相向运动刚好能发生接触 ,接触后返回Ｍ、Ｎ两点时Ａ和Ｂ的动能分别为Ｅ1和Ｅ2 ,动量大小分别为ｐ1和ｐ2 ,以下说法正确的是 (　　 )(1 )Ｅ1=Ｅ2 >Ｅ0 ,ｐ1=ｐ2 >ｐ0 .(2 )Ｅ1=Ｅ2 =Ｅ0 ,ｐ1=ｐ2 =ｐ0 .(3 )接触发生在ＭＮ中点的右侧 .(4 )两球同时返回Ｍ、Ｎ两点 .Ａ .(2 )、(4 ) .　　Ｂ .(…     

静电场的描绘实验方法对比分析

通过对静电场描绘实验两种方法的对比分析，指出其优缺点，并给出提高测量精度的方法。     

对称孤立导体电容计算的研究

本文通过对孤立导体椭球电容的计算和分析，给出了薄导体圆片电容的准确计算结果，分析了有关教材中薄导体圆片电容计算错误的原因。