电介质中静电场的能量

本文详细推证在无极分子介质和有极分子介质中激发电场所消耗的能量,实际上都等于逮立电场的固有电能和介质电极化所消耗的能量,只是与极化有关的能量产生的机制不同,     

电介质极化微观过程中的功能转换

研究了电介质在外电场中极化微观过程中的功能转换关系。对于无极分子电介质，外电场对介质位移极化时所作的功等于原电场能量的增加；对于有极分子电介质，外电场使电偶极矩取向极化所做的功等于介质中电场能的增加。     

论极化介质中的能量密度

本文讨论极化介质中的能量密度,指出它是介质中电场能量密度的一部分.一些文献把引入介质后电场能量的增量作为极化介质中的能量是不妥的.     

电容器中介质损耗的测定

1　损耗的表示方式1 1　介质损耗在交流电路中 ,电压的大小和方向是随时间的变化而变化的 ,这个变化过程 ,意味着介质在电场的作用下产生极化 ,即产生电荷的积累、消失、偶极子极化方向的改变以及它们间的相互摩擦等 ,这个过程都发生能量消耗 ;加上电容并非“理想电容” ,对容性电路充电也会发生能量损耗。所以 ,无论绝缘介质的绝缘性能多么好 ,在交流电场作用下 ,都会发生能量的消耗。图 (一 )1 2　介质损失角δ由图 (一 )中的 (ａ)图分析 ,由并联电路可绘出等值向量图 (ｂ)。图 (二 )表示阻容性的某电路的等值向量图 ,电流Ｉ超前电压Ｕ为…     

有关非线性介质极化能的一点讨论

对于包含有介质的电场 (不论场中介质是各向同性还是各向异性 ) ,其能量密度公式均表示为 :W =12 D ·E 。但对子非线性介质而言 ,其电场的能量不能表示成上述形式 ,本文用一个具体例子来加以阐述。     

关于静电场能量的讨论

关于静电场能量的讨论张瑞玲在教材［１］中，对于电场能量都是根据功的原理，带电体在充电过程中，外力克服电场力所做的功，应等于带电体所具有的能量──电势能。即：Ｗ＝Ａ＝常以平行板电容器为例，得到电容器的能量公式：由此可得到电场能公式：或这种处理方法不作繁...     

静电场的能量与能量密度

导出了静电场在真空和电介质中的能量与能量密度公式，并讨论了电场能与能量密度的物理涵义，同时阐明了电势能、静电能、电场能的区别和联系，分析了电介质对静电场能量密度的影响，确定了静电场能量的分布规律，表明静电场的能量定域在电场中，电场是电场能量的承载。     

电解质极化时有关的能量转换

电解质极化时外力做的功一部分转化成电场能量贮存在电场中,另一部分能量转换对不同类型的介质表现形式不同.对无极分子的位移极化,转换成弹性位能;对有极分子的取向极化,能量转换与热的吸收或发出相联系,但在两种情况下都可证明这部分转换的能量为1/2PE.     

各向异性介质中的谐和粘弹性波衰减特性分析

研究了各向异性介质中的谐和粘弹性波的衰减特性，并利用其特征值理论证明了粘弹性介质总是耗散的，在其中传播的波将以指数形式衰减，即耗散介质总具有线性稳定性，而且随着阻尼的增大，介质消耗的能量将越大，波矢量的虚实部比是介质耗散大小的度量。     

就《电工基础》课谈元件性质规律的对比教学

江苏省单招高考课程《电工基础》主要内容是讲授电路的基本分析方法和基本规律。而电路是由电源、负载等电路元件组成的，就负载而言可概括为反应消耗电能的电阻R、反应储存磁场能量的电感L和反应储存电场能量的电容C三种最基本的理想电路元件。     

外电场作用下悬液中细胞膜损耗功率计算模型

由于细胞间相互作用的复杂性使得建立外电场作用下悬液细胞膜损耗功率计算模型非常困难,提出了用场近似等效方法解决该建模难题.基于有效介质理论,用等效原理,研究了外电场作用下悬液细胞跨膜电压变化规律,然后确定细胞膜内电场分布.最后根据焦耳定律,建立了外电场作用下悬液细胞膜损耗功率计算模型.模型表明:对直流和低频场,悬液细胞膜的能量损耗主要为导电损耗;当外加频率超过细胞膜的弛豫频率时,介质损耗占主导部分.     

浅谈电场在解题中的应用

<正>电场是电荷及变化磁场周围空间里存在的一种特殊物质。电场这种物质与通常的实物不同,它不是由分子原子所组成,但它是客观存在的,电场具有通常物质所具有的力和能量等客观属性。电场的力的性质表现为:电场对放入其中的电荷有作用力,这种力称为电场力。电场的能的性质表现为:当电荷在电场中移动时,电场力对电荷做功(这说明电场具有能量)。     

介质中多模泛函叠加态光场广义电场的高次和压缩

目的 研究介质中任意非对称四态叠加多模泛函叠加态光场广义电场分量的高次和压缩特性.方法 全量子多模高次压缩态理论分析.结果 在一些特定的条件下,介质中多模泛函叠加态光场的广义电场分量可呈现出高次和压缩效应.结论 介质中多模泛函叠加态光场的广义电场分量所呈现的高次和压缩现象的压缩幅度分别与压缩幂次数、各单模相干态光场的强度以及介质的增益或者吸收系数等非线性相关.     

介质球在均匀电场中的极化

在均匀电场中的介质球问题，不仅被常见的电动力学教材选作例规训，而且关于这个问题的不同解法和讨论也发表过不少文章[2]、[3]、[4]。本文将从另一角度讨论介质球在均匀电场中的极化，从而帮助学生建立电介质极化过程的清晰的物理图象。众所周知，对于各向同性电介质中某点的极化强度失是P与该点的电场强度E成简单关系式中xe是和介质性质有关的比例系数，称为电介质的电极化率。对于（1）式所表示的极化规律必须认识到介质中某点的极化强度矢量P是和该点的总电场强度E成正比，而总电场强度E不仅仅是外电场，它还包括介质极化出现的极化…     

介质球极化一分析法

本将均匀介质球置于均匀电场中的级化过程分为若干阶段，根据唯一性定量从边值条件出发，用初等方法得出了介质球的极化电荷面密度及电场分布。     

论电容器中的能量关系

本文通过电容器中的能量关系的讨论，发现在时变场情况下，电容器内部电场，磁场并不象通常人们所想象的那样简单，并给出一种求解电容器内电场和磁场的方法。     

关于静电场中介质球电场的分析讨论

本文应用介质中的拉普拉斯方程分析讨论了均匀介质球放在均匀电场时各处的电场和极化电荷的情况。     

圆柱形电容器电容的另一求法及其各表面电荷分析

为了促进学生对电容器所储电能与电场能量之间联系的学习理解,利用电场能量公式及电容器能量公式计算圆柱形电容器的电容,提供了计算电容的另一方法,并将该方法与保角变换法求电容加以比较;利用高斯定理及场强叠加原理计算圆柱形电容器各表面电荷分布,结果表明,所带电荷只分布在相对的两柱面上.     

论电容器中的能量关系

本文通过电容器中能量关系的讨论,发现在时变场情况下,电容器内部电场、磁场并不象通常人们所想象的那样简单,并给出一种求解电容器内电场和磁场的方法。     

那些关于大脑的事

大脑一天之内消耗的能量很少,两根大香蕉就可以提供。即便如此,大脑却显得非常高效。大脑的重量仅占体重的3％,但它所消耗的能量却占到了人体能耗总量的1／6。对于大脑来说,绝大多数能量都被用于维护日常运转,而冥思苦想所消耗的能量几乎可以忽略不计。