关于ε=△φ／△t的实验证明

高中物理教材中,感生电动势公式ε=△Φ/△t的给出,没有经过严格的实验验证,只是根据电磁感应实验现象定性作出的经验判断:闭合回路中的磁通量变化越快(磁铁运动得越快),即单位时间内回路中磁力线条数改变(增加或减小)得越多,则回路中的感生电流越大(电流表指针偏角越大),相应感生电动势也越大,从而得出感生电动势的大小与磁通量的变化率成正比的关系。其实,实验现象与成正比的关系之间不具备严格的逻辑推理。如何通过实验数据测量来严格证明这一公式呢?本人就此设计了一套实验装置。     

高中物理《电磁感应》练习题

丫儿上、国、口、城凡入凡X入书丈人沐 1.判断下列说法是否正确,并说明理由: (l)只要穿过电路的磁通量发生变化,电路中就会产生感生电流; (2)穿过电路的磁通量越多,电路中产生的感生电动势越大; (3)穿过电路的磁通量变化越多,’电路中产生的感生电动势越大; (4)穿过电路的磁通量变化越快,电路中产生的感生电动势越大; (5)感生电流的磁场总是和引起感生电流的磁场方向相反; (6)根据公式诊一:毕得:一典甲 ’一~一”-一△t”‘一△I/△t可见线圈的自感系数跟自感电动势成正比,跟电流强度的变化率成反比。 2.如图1螺线管当通以I一1.5安培的电…     

涡旋电场作用下的带电粒子的运动

感生电动势起因于磁场的变化,磁场随时间变化时能激发起电场,这种电场叫感生电场或涡旋电场.如图1所示是一圆柱状均匀磁场区的横截面图,截面半径为R.如果磁感应强度B随时间增加,变化率为△B/△t,B的方向如图1所示垂直纸面向里,则磁场中以O点为圆心、以r为半径的导体回路上的感生电动势为:ε=△B/△tπr2(r≤R),ε=△B/△tπR2(r＞R).可以证明:导体回路内的涡旋电场的方向沿导体上各点的切线方向(可以用楞次定律来判断),其大小为E=r/25△B/△t(r≤R),E=R2/2r△B/△t(r＞R).     

如何理解和运用ε=(△Φ)/(△t)与ε=Blv

法拉第电磁感应定理是高中电磁学部分的重要内容,和前后知识有着紧密的联系,在中学物理中占有重要地位。ε=(△Φ)/(△t)用于线框中磁通量发生变化时产生的电动势.即感生电动势,其特殊形式ε=Blv,一般用于导体棒切割磁感线产生电动势,即动生电动势,一般情况下ε=(△Φ)/(△t)用于求平均值,ε=Blv用于求瞬时值,但并不绝对.在中学物理中经常对这两个知识点进行     

导体回路中感生电动势的分布

在感生电磁感应中,关于导体回路中感生电动势的分布问题存在几种命题和解题错误,主要有:感生电动势只存在于变化的磁场区域内;感生电场(涡旋电场)的电场线总是圆形的闭合曲线。纠正长期以来根深蒂固的科学性错误,并分别求解圆形、正方形、长方形边界的变化磁场激发的感生电场中导体回路感生电动势的分布。     

例说动生电动势与感生电动势的叠加

法拉第电磁感应定律的一般形式为(?)=△Φ△t,按照磁通量的变化原因的不同,通常有两种基本情况.一种是稳恒磁场中运动着的导体(导体棒切割磁感应线)产生的感应电动势,我们称之为动生电动势,设导体棒长为l,垂直于棒及磁场的速度为v,匀强磁场磁感应强度为B,有(?)1=Blv (1)另一种是导体不动(回路的面积一定),因磁场的变化而产生感应电动势,我们称之为感生电动势.设回路的     

动生电动势与感生电动势

法拉第电磁感应定律的数学表达式为E=(△Φ)/(△t) (1) 实验证明,闭合电路中感应电动势的大小与穿过该回路的磁通量的变化率(△Φ)/(△t)成正比.     

不同的情境，别样的△S

当回路所处的磁场为匀强磁场时,法拉第电磁感应定律的公式E=n△Ф/△t可以表示为E=nB△S/△t     

E=△E/△t和E=BLv的区分和应用

分析和计算电磁感应产生的电动势的大小和方向,有两个计算大小的公式E=Blvsinθ和E=△φ/△t,有两种判断方向的方法右手定则和楞次定律.其中公式E=Blvsinθ和右手定则用于计算一段导体切割磁感线产生感应电动势时较方便,公式E=△φ/△t和楞次定律用于计算一个闭合电路中磁通量发生变化产生感应电动势时较方便.因此,有关电磁感应的问题,首先要确定和分析好研究对象是杆还是回路,其次要选对是符合杆还是回路的规律和方法.     

用ε=ns(△B)/(△t)计算有关问题的注意事项

法拉第电磁感应定律是电磁学体系的重要定律之一,又是学习交变电流的基础知识,是重点教学内容,在教学中笔者发现:不少学生对ε=n(△Φ)/(△t)的改写形式ε=ns(△B)/(△t)中的ε和s的物理含义未作准确的理解,在用该公式分析、解决相     

算符ih△—△t性质的研究

本文从时间平移的角度证明算符ih△-△t的厄米性，讨论了该算符的厄米性与态函数的内积之间的关系。指出了Capri在证明时间和能量对易关系不成立的过程中的错误，最后讨论了算符ih△-△t和任一量子系统的Hamilton算符之间的关系经及ih△-△t的能量性质。     

不能混淆△G与△G°的概念

目前使用的师范专科学校《无机化学》教材中,在阐述和使用△G与△G°时,出现了科学性错误,致使学生在学习过程中产生误解,有必要加以澄清。仅以书中一例题为例来说明其错误所在及正确结论如何。 原题及解答如下:计算反应H_2O(l)=H_2O(g)在(1)293K;(2)373K;(3)432K下的△G,并估计反应是否自发。     

关于△

在矢量分析范围内给出(△)2→a的一种较好定义,并推导出(△)2→a在任意正交曲线坐标系,特别是柱坐标系、球坐标系的表达式.     

解析电磁感应中的“双电源问题”

在电磁感应中，有两种情形可产生感应电动势：一是空间磁场不变，闭合回路中的部分导体切割磁感线时产生感应电动势，此种情形产生的电动势一般称为“动生电动势”。二是闭合回路不动，穿过回路的磁场在变化，从而引起回路中磁通量变化而产生感应电动势，此种情形产生的电动势一般称为“感生电动势”。     

建立麦克斯韦方程组的三种途径

在电磁学中麦克斯韦方程是建立在库仑定律、高斯定律、安培定律和电磁感应定律基础上的.由于这部分知识在书籍中较易寻得,所以在这里仅对逐一方程提出来源线索,不作推导.方程(1)可直接由空间中两静电荷所遵从的库仑定律出发,通过对电通量的研究,导出高斯定律的微分形式.方程(2)是从磁力线是连续闭合回线的事实得到的.方程(3)是电磁感应定律的微分形式.是在引入分子涡旋假说后,分析回路中的感生电动势与穿过该回路的磁通的变化关系而得知的.方程(4)是利用位移电流假说,对安培定律加以修正后得到的.     

从本质上区分动生电动势与感生电动势

穿过导体回路所围面积的磁通量发生变化时,在导体回路中产生感生电动势.根据引起磁通量变化的方式不同,可以将感应电动势分为动生电动势和感生电动势.     

关于感生电动势问题的讨论

阐述了产生感生电动势的本质和感生电动势的基本数学表达式,明确了产生感生电动势的基本条件,分析了在闭合导体和非闭合导体中产生感生电动势的典型例子,讨论了在非导体回路中不能形成感生电动势的根本原因。     

小议ε=△φ/△t和ε=BLv

问题1:磁感应强度为B的匀强磁场中有一单匝线圈ABCD,以P为轴从线圈平面与磁力线平行位置开始,沿逆时针方向以ω弧度/秒的角速度匀速转动(图1)。设线圈所围成的面积为S,求t时刻的感生电动势。     

是是非非话“△”

直线与圆锥曲线的位置关系是解析几何的重要内容之一，它既是学生学习的难点，又是历年高考命题的热点．在平常教学过程中，我们发现这部分内容学生掌握得不够牢固，且差错率比较高，问题的症结在于学生对涉及到的判别式“△”把握不够准确，似是而非．本试图以各地的模拟考和高考试题为蓝本，对涉及到直线与圆锥曲线位置关系问题的“△”进行阐述，供大家参考．     

例说U/I与△U/△I

我们用R=U/I表示导体的电阻,那么在一个物理过程中,找出伏安特性曲线的两个状态对应的电压值U_1和U_2、电流值I_1和I_2,得出电压变化量△U=U_2-U_1,电流的变化量△I=I_2-I_1,能不能用(△U)/(△I)表示这段导体的电阻呢?对于不同情形下的伏安特性曲线,其U/I、(△U)/(△I)的含义是否相同?这是我们在恒定电流教学中常思考的问题.下面通过几个具体实例来研究