一类泛函极小的梯度的模的处处连续性

在Ｇ考虑向量值函数的泛函：Ｊ（ｕ）＝∫Ｇｆ（／△↓ｕ／＾２）ｄｘ，ｕ∈「Ｗ＾１，Ｐ（Ｇ）」＾Ｎ，Ｐ≥２，Ｎ〉１。在比原有文献条件的假定下，证明泛函Ｊ（ｕ）的极小的梯度的模在区域内部的处处连续性。     

Computing bifurcation diagrams of steady state kuramoto-sivashinsky equation by difference method

１　Ｉｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ　ＴｈｅＫＳｅｑｕａｔｉｏｎｉｎｏｎｅｓｐａｔｉａｌｄｉｍｅｎｓｉｏｎｒｅａｄｓａｓ　　ｕｔ＋ｕｘｘｘｘ＋ｕｘｘ＋ｕｕｘ＝０,　ｘ∈（－ｌ２,ｌ２）,ｔ＞０,ｕ（ｘ,０）＝ｕ０（ｘ）．（１．１）Ｗｅｅｍｐｈａｓｉｚｅｔｈｅｌｐｅｒｉｏｄｉｃｂｏｕｎｄａｒｙｃｏｎｄｉｔｉｏｎ,ｌｂｅｉｎｇｔｈｅｓｉｚｅｏｆａｔｙｐｉｃａｌｐａｔｔｅｒｎｃｅｌｌ　　ｕ（ｘ＋ｌ,ｔ）＝ｕ（ｘ,ｔ）．（１．２）　ＴｈｅＫＳｅｑｕａｔｉｏｎａｒｉｓｅｓｉｎｄｉｆｆｅｒｅｎｔｐｈｙｓｉｃ…     

四阶线性中立型方程的周期解

本文利用某些新技巧，研究了一类四阶线性中立型方程ｘ（４）（ｔ）＋４∑ｉ＝１ａｉｘ＾（４－ｉ）（ｔ）＋４∑ｊ＝０ｂｊｘ＾（４－ｊ）（ｔ－ｈｊ）＝ｆ（ｔ）的周期解问题，其中ａｉ，ｂｊ，ｈｊ≥０（ｉ＝１，２，３，４，ｊ＝０，１，２，３，４）是常数，ｆ（ｔ）是以２π为周期三阶连续可微函数，得到了若干新的充分判别条件。     

一类二阶泛函微分方程的有界性及渐近性

本文研究二阶泛函微分方程，（ｒ（ｔ）〔ｇ（ｘ（ｔ））〕‘）’＋ａ（ｔ）ｇ（ｘ（ｔ））＋ｂ（ｔ）ｆ（ｘ（ｔ－τ（ｔ））＝ｐ（ｔ）的解的有界性及渐近性，这里推广了文（１）的方法。     

二阶非线性泛函微分方程非振动解的渐近性态

给出二阶非线性泛函微分方程（ｒ（ｔ）ψ（ｘ（ｇ（ｔ）））ｈ（ｘ′（ｔ）））′＋∑ｍｉ＝１ｆｉ（ｔ，ｘ（ｇｉ１（ｔ）），…，ｘ（ｇｉｎ（ｔ）））＝０，ｔ≥ｔ０（１）非振动解存在的必要条件，并讨论方程（１）非振动解的渐近性质。     

变系数中立型差分方程的渐近性与振动性

讨论了中立型差分方程Δ（Ａｎ－Σ＾ｍｉ＝１ｃｉ（ｎ）Ａｎ－ｋｉ）＋Σ（ｓ，ｊ＝１）ｄｊ（ｎ）Ａｎ－ｌｊ＝０在条件Σ（ｍ，ｉ＝１）│（ｃｉ（ｎ）│〈１下的振动性与渐近性，获得方程振动的充分性判据，从而推广了文「１」，「３」的效果。     

一个反应扩散方程的显式波前解与一个平面三次微分系统的全局分析

本文讨论了反应扩散方程ｕｔ＝ｕｘｘ＋ｕ（１－ｕ）（ｕ－ａ）的行波解Ｕ（ｚ）＝Ｕ（ｘ＋ｃｔ），这里０＜ａ＜１，ｃ≥０。首先得到了４种类型的行波解，它们具有唯一确定的波速或者具有最小波速，然后我们用待定系数法得到了（１）的一些显式波前解。     

关于球面平均A（r,f）的一个注记

本文证明了下述结论：设ｆ为开平面上的亚纯函数县Ａ（ｒ,ｆ）＝Ｏ（ｌｏｇ＾１＋εγ）（ε为小于１的正数）,则对任何有理函数Ｑ,有Ａ（ｒ,Ｑｆ）＝Ｌ（ｌｏｇ＾１＋εγ）,。     

热传导方程的反问题

热传导方程的反问题罗兴钧（赣南师范学院数学与计算机系,赣州,３４１０００）１问题的提出考察如下的数学物理反问题,确定未知函数ｆ（ｔ）,满足如下的热传导方程及初边值条件：ｕｔ＝ｕｘｘ＋ｆ（ｔ）Ｘ［ａ、ｂ］（ｘ）－∞＜ｘ＜＋∞,ｔ＞０（１）ｕ（ｘ,０）...     

局部对称切触度量流形

完全刻划了示性向量场属于κ－零分布的局部对称切触度量黎曼流形Ｍ＾２ｎ＋１（φ，η，εｇ）     

两个非线性方程的解析解

给出了Ｋｌｅｉｎ－Ｇｏｒｄｏｎ方程ｕｔｔ－（ｕｘｘ＋ｕｙｙ）＋α＾２ｕ＋ｇ（ｕｕ＾＊）＝０和广义Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ方程ｉｕｔ＋ｕｘｘ－ｕｙｙ＋ｇ（ｕｕ＾＊）ｕ＝０当ｇ（ｚ）＝βｌｎｚ的解析解。     

一类不定方程整数解的个数

一类不定方程整数解的个数□潘学军（浙江新昌县儒岙中学３１２５６０）命题１方程１ｘ＋１ｙ＝１ｐ（ｐ为正整数）的正整数解的组数为τ（ｐ２），其中τ（ｐ２）为ｐ２的正约数的个数．证明令ｘ＝ｐ＋ｔ１，ｙ＝ｐ＋ｔ２，（ｔ１、ｔ２为自然数）则有１ｐ＋ｔ１＋１ｐ＋...     

解一类非线性常微分方程的积分因子法

证明了非线性常微分方程「Ａｓ（ａｘ＾ｍ＋ｂｙ＾ｎ）ｘ＾ｓ－１＋ｋａｍ（Ａｘ＾ｓ＋ｂｙ＾ｒ）ｘ＾ｍ－１」ｄｘ＋「Ｂｒ（ａｘ＾ｍ＋ｂｙ＾ｎ）ｙ＾ｒ－１＋ｋｂｎ（Ａｘ＾ｓ＋ｂｙ＾ｒ）ｙ＾ｎ－１」ｄｙ＝０（其中Ａ、Ｂ、ａ、ｂ、ｍ、ｎ、ｓ、ｒ、ｋ为实常数）有积分因子μ＝（ａｘ＾ｍ＋ｂｙ＾ｎ）＾ｋ－１，并求出了方程的通积分，当ａ≠ｂ，ｍ≠ｎ时，上述积分因子在现有文献中极为少见，一些已知结果均是本文结果的特例。     

Global dynamics near the resonance in the sine-gordon equation

樱椋睿澹牵铮颍洌铮? ＥｑｕａｔｉｏｎTX１ＩｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎＴｈｅｎｏｎｌｉｎｅａｒｄｙｎａｍｉｃｓｏｆｔｈｅｄａｍｐｅｄｄｒｉｖｅｎｓｉｎｅ－Ｇｏｒｄｏｎｅｑｕａｔｉｏｎｕｔ－ｕｘｘ＋ｓｉｎｕ＝－ε（αｕｔ＋Γｃｏｓωｔ）,（１．１）ｗｈｅ?..     

变系数中立型泛函微分方程的振动性

本文研究变系数中立型泛函微分方程ｄ／ｄｔ（ｙ（ｔ）＋∑ｐｉ（ｔ）ｙ（ｔ－τｉ））＋ｑ（ｔ）ｙ（ｔ－σ）＝０，ｔ≥ｔ０，解的振支性，其中ｐｉ（ｔ）∈Ｃ（「ｔ０，∞）〉Ｒ），ｑ（ｔ）∈Ｃ（「ｔ０，∞，Ｒ），＋τｉ有σ均为正数，我们获得了保证这个方程的所有解振动的若干充分条件，所得推论推广和改进了已有的相庆结果。     

平面Brown运动的逗留时

设Ｘ＝（Ｘｔ）ｔ≥０为平面Ｂｒｏｗｎ运动，出发点为ｘ对０〈ａ〈ｂ，记Ｂａ＝｛ｘ；ｘ∈Ｒ＾２，│ｘ│≤ａ｝，Ｂａｂ＝｛ｘ：ｘ∈Ｒ＾２，ａ≤│ｘ│≤ｂ｝，其人边界分别记为δＢａ及δＢａｂ。求出了Ｘ在首中δＢｂ之前逗留在Ｂａ内的时间的Ｌａｐｌａｃｅ变换以及在首中δＢａ之前逗留在Ｂａｂ内的时间的Ｌａｐｌａｃｅ变换。     

N阶变系数非齐线性微分方程的不稳定性

Ｎ阶变系数非齐线性微分方程的不稳定性钱钶黄顺发（景德镇高等专科学学报，江西景德镇，３３３０００）１预备知识对于ｎ阶变系数非齐线性微分方程Ｘ（ｎ）＋ａ２（ｔ）Ｘ（ｎ－１）＋ａ２（ｔ）Ｘ（ｎ－２）＋…＋ａｎ－１（ｔ）Ｘ′＋ａｎ（ｔ）Ｘ＝ｆ（ｔ）（Ｉ）令...     

关于Klambauer不等式的加强

给出了Ｋｌａｍｂａｕｅｒ不等式：（１＋１／ｎ）＾ｎ（１＋１／４ｎ）〈ｅ〈（１＋１／ｎ）＾ｎ（１＋１／２ｎ）（ｎ＝１,２,．．．）的一个加强：（１＋１／ｎ）＾ｎ（１＋１／（１＋１／√１＋ａ）＾ｎ＋１／√１＋ａ）〈ｅ〈（１＋１／ｎ）ｎ（１＋１／２ｎ）（０≤ａ〈ｅ（３ｅ－８）／（４－ｅ）＾２,ｎ＝１,２,．．．）     

奇异摄动阻尼双曲方程的吸引子

在ε很小的情形下证明了阻尼双曲方程εｕｔ－△ｕ＋βｕｔ＝ｆ（ｕ）＋ｇ的全局吸引子的存在性     

学会用和差代换解题

我们知道，对于任意实数ｘ与ｙ，恒有ｘ＝１／２（ｘ＋ｙ）＋１／２（ｘ－ｙ），ｙ＝１／２（ｘ＋ｙ）－１／２（ｘ－ｙ），若令１／２（ｘ＋ｙ）＝ｓ，１／２（ｘ－ｙ）＝ｔ，则ｘ＝ｓ＋ｔ，ｙ＝ｓ－ｔ，我们不妨称这个简单代换为和差代换．如果ｘ＋ｙ＝２ｋ（常数），我们则可引入参数ｔ，分别用ｋ＋ｔ，ｋ－ｔ代换ｘ和ｙ，用和差代换解决某些数学问题，简捷明快，颇具新意，下面我们就来看看这样几道例题。