二维正方形复式晶胞光子晶体光电特性的FDTD计算分析

用FDTD方法计算了二维情况下正方形复式晶胞光子晶体的光子特性.通过光子能带结构、光子态密度的分布以及沿гX方向透射特性的计算,发现透射谱光子带隙的位置与能带结构符合的很好.光子态密度的分布也表明在带隙范围内态密度为零,而且我们计算的带隙比平面波展开法给出的带隙大.     

三角晶格光子晶体能态密度的研究

本文用平面渡展开法研究统计模态数目对能量的分布,进而求得光子态密度。光子晶体态密度的分布验证了存在光子带隙的范围,带隙随着填充比的变化而变化。文中研究了以Si、Ge及GaAs为背景的空气柱构成的二维三角格子光子晶体的能态密度随填充比f的变化。其结果表明,在f＝0.3时,三角晶格能态密度在0.5818—0.4627Hz没有出现,为最大禁带,且GaAs比Si和Ge更易出现光子带隙。     

增加光子双模压缩真空态的叠加态

在双模压缩真空态|ξ>的第一个场上模增加m个光子构成增加光子双模压缩真空态a+m|ξ>,再由a+m|ξ>构造出增加光子双模压缩真空态的叠加态|ψ>,并通过数值计算研究了叠加态|ψ>的非经典特性.结果表明:在一定的条件下,叠加态|ψ>的平均光子数呈现出崩塌与复原的振荡现象,而且亚泊松特性和位相压缩都比单个a+m|ξ>态的情况强.     

对原子跃迁的3种情况的分析

原子的跃迁是指原子核外电子的跃迁,电子所处的轨道决定原子的定态,玻尔理论的跃迁假设是:原子从一种定态跃迁到另一种定态时,它吸收或辐射一定频率的光子,光子的能量由这两个定态的能量差决定．即,h_v=E_初-E_终,这只适用于光子和原子作用而使     

奇、偶相干热态中的振荡光子数分布

本文用特征函数方法讨论了奇、偶相干态在混光场态影响下的光子统计性质。讨论表明，热光场态的影响使得奇、偶相干态纯度随参数变化呈现复杂的特性；在一定条件下光子数分布振荡仍然存在。     

关于光子和电子的五个问题

一、光子使原子跃迁玻尔的原子理论是以三个基本假设为基础的,其中频率假设为:原子从一个定态(设能量为En)跃迁到另一定态(设能量为Ek)时,它辐射(或吸收)一定频率的光子,光子的能量由这两个定态的能级差决定,即hν=En-Ek.光子是一份一份的,光子的能量hν也是一份一份的,每一份光子、每一份光子的能量均不可“分裂”.原子吸收的光子只有满足En-Ek时,才能使原子吸收光子的能量(hν),向高能级跃迁;也就是说,要用光子使原子激发,就必须使光子的能量(hν)等于两能级的能量差(En-Ek),光子的能量(hν)大于或小于这个值(En-Ek),都不能使原子跃迁…     

用偏振缠绕的光子对进行量子通讯和密集编码

研究如何利用两粒子形成的EPR-Bell态传输光子的量子态,并提出依赖于两光子缠绕的密集编码实验设想。     

玻尔原子理论的一点探讨

通过对两定态间的原子跃迁过程做的一点探讨,认为玻尔理论给出的发射或吸收光子的能量等于两定态的能量差只是一种粗略的描述,忽略了原子放出或吸收光子后的反冲动能。     

用偏振缠绕的光子对进行量子通讯和密集编码

研究如何利用两粒子形成的ＥＰＲ－Ｂｅｌｌ态传输光子的量子态，并提出依赖于两光子缠绕的密集编码实验设想。     

振幅相干态的量子相位密度分布

研究了振幅相干态的Pegg—Barnett量子相位密度分布,结果发现,1）影响振幅相干态的量子相密度分布P（θ,m）的物理条件有：真空态｜O〉与是相干态｜α〉相叠加的角度φ,平均光子数和量子相位角θ与相干态移动相位角γ的相对值θ-γ。2）量子相密度分布相对φ、θ-γ作周期变化;它随平均光子数的增大而增大;一定条件下φ、θ-γ影响振幅相干态的量子相密度分布的极值。     

氢原子吸收实物粒子的全部能量吗?

处于基态的氢原子吸收一定的能量后会发生跃迁或电离． 由于氢原子只能处于一系列不连续的定态中，对于光子提供的能量，氢原子只能吸收那些能量恰好等于氢原子某两个定态的能量差的光子．如果某个光子的能量不能使电子恰好跃迁到某个离核较远的轨道上，则氢原子将不吸收这个光子．但当光子的能量大于或等于13．6eV时，也可以被氢原子吸收，使氢原子电离．若氢原子吸收的能量大于13．6eV时，氢原子电离后，电子还具有一定的初动能．     

迭加态光场的位相特性

本文运用Pegg-Barnett位相理论研究了光子数迭加态的位相特性。位相概率密度总是是正弦分布的，n光子态与真实态的选加态的位相概率密度函数的周期为,n=1迭加态的位相平均值即为迭加系数的相对位相。     

光子、实物粒子使原子跃迁的区别

一、光子使原子跃迁 原子的跃迁条件hv=Em-En,适用于光子使原子在各定态之间跃迁的情况,当光子能量较大时,与原子作用而使原子电离,产生离子和自由电子时,原子结构被破坏,如基态氢原子的电离能为13．6eV,只要大于或等于13．6eV的光子都能被处于基态的氢原子吸收而发生电离,电离所产生的自由电子的动能等于入射光子能量减去电离能．     

弱纠缠相干态的几率传送

提出用原子与腔场的纠缠态作为量子信道,并利用腔量子电动力学技术实现弱相干态的隐形传送,退相干现象会在很大程度上避免,实现了非贝尔态测量,分析了平均光子数对传送相干态的影响,也反映了相干态的非正交特性.     

阶梯型三能级原子与双模腔作用制备四光子GHZ态

通过阶梯型三能级原子与双模腔大失谐作用,提出制备四光子Greenberger-Horne-Zeilinger（GHZ）态的方案。光子作为量子信息载体,通过对原子的测量得到所需要的量子态。该方案具有实验可行性。     

环境温度对多光子Jaynes-Cummings模型制备的原子与单模腔场纠缠态的影响

借助于共生纠缠度方法 ,考察了共振的多光子Jaynes-Cummings模型的热纠缠态现象 .研究结果表明 :原子与单模腔场形成纠缠态的纠缠度随环境温度升高而急剧地减小 ,但在该Jaynes -Cummings模型中存在产生热纠缠态的临界温度 ,当环境温度超过这一温度值时 ,原子与腔场的纠缠态消失 .同时也表明 ,临界温度仅由原子与腔肠的耦合强度和原子跃迁时发射或吸收光子数决定 .因此 ,选择强耦合的原子与腔场量子系统可以在较高环境温度下实现原子与腔场的纠缠态并保持它 .     

GHZ型纠缠量子态隐形传态研究

利用粒子与真空态腔场相互作用,结合腔量子电动力学技术,通过控制原子在腔中的飞行速度来调节原子与腔场的作用时间,考虑非真空态情况下量子态与腔场作用演化情况,研究了多粒子多光子腔场中原子态的GHZ型纠缠态制备与隐性传态方法.     

一维二元光子晶体滤波特性研究

把一维时域有限差分方法用于一维二元光子晶体的滤波特性研究,数值模拟多种因素对一维二元光子晶体的滤波特性的影响,结果表明组成一维二元光子晶体的折射率、厚度、层数、入射角、光源的偏振态等都对滤波特性有影响,掺杂层位置、厚度、电磁参数都能调节其偏振滤波特性。     

通过原子一腔场相互作用建立多原子GHZ态的方案(英文)

在本文中,提出了一种建立多原子纠缠态的方法,这种方法是基于原子─腔场相互作用．适当制备的原子与初始处于真空态的腔场相互作用后,腔场处于数态和真空态的叠加态;随后把制备在基态的原子注入腔中共经历一个共振单光子转移,原子处于纠缠GHZ态而腔场仍处于真空态．     

光子数叠加态中测量相位算符的压缩效应

利用Barnett和Pegg提出的测量相位算符 ,在测不准关系基础上给出测量相位算符压缩的二类定义 ,讨论了粒子数叠加态中测量相位算符的压缩情况 .研究表明只有真空态和双光子数态及真空态和单光子数态的叠加态才能产生光场测量相位算符的CS类压缩效应 ,任何光子数叠加态都不产生测量相位相符的CN类压缩效应 .