范氏气体任意准静态过程的研究

本文提出折合功容Cwep=(dW+dEp)/dT的概念,导出了范氏气体任意准静态过程的微分方程和摩尔热容公式,并指出范氏气体多方过程的最基本特征是折合功容为常量.     

范氏气体任意准静态过程热容量的研究

本文应用热功内势能增量比j=dQ/(dA+dE_ρ)的概念和范氏气体准静态过程微分方程,导出了热容量在准静态过程中的一般计算公式以及给出了在P—v图上准静态过程中dQ,dT与Ci正负的比较斜率判别法则.     

关于理想气体准静态过程微分方程的探讨

由热力学第一定律及理想气体的性质导出理想气体准静态过程微分方程,揭示了理想气体准静态过程各种具体形式的共同特征和内在的规律     

理想气体任意准静态过程热容量的研究

分别在P-V、T-P、T-V、T-S图上探讨了理想气体任意准静态过程的热容量,导出了热容量的一般计算公式和热量的计算公式,并给出了任意准静态过程热容量取正、负值的比较斜率判别法则.     

理想气体任意准静态过程吸、放热的讨论

本文给出如何确定理想气体任意准静态过程的吸热与放热.     

理想气体任意准静态过程吸放热研究

从微元过程和宏观过程的角度,对理想气体任意准静态过程的吸、放热进行了研究．     

理想气体经历准静态过程中吸,放热问题的讨论

对理想气体经历准静态过程吸、放热问题的判断判断进行了详细的讨论，指出了在某一过程中热量的正、负可能会发生多次变化，并结合具体实例给出了判断过程热量正、负的方法。     

准静态过程的两种定量判断方法

利用驰豫时间 τ与系统状态发生一可被观测出的宏观量的变化时间 Δt,或热力学过程经历的时间 Δtr 的比较来判定 :即当满足条件Δt τ或Δt T τ时 ,则可判定系统经历一个准静态的热力学过程 .     

雷德利克-邝气体在任意准静态过程中的摩尔热容

利用热容量与状态参量的热力学关系式,导出了雷德利克-邝气体摩尔定体热容、定压热容;运用热力学第一定律和内能与状态参量的热力学关系式,导出了雷德利克-邝气体在任意准静态过程中的摩尔热容．     

范氏气体准静态过程的研究

本文提出了系统从外界吸收的热量与系统对外界作的功及系统内势能增量之和之比ｊ＝ｄＱ／（ｄＡ＋ｄＥ＿ｐ）的概念，简称为热功内势能增量比，推导出范氏气体准静态过程微分方程，揭示出“范氏气体准静态过程ｐ＝ｐ（ｖ）的具体形式是由热功内势能增量比ｊ决定的”客观规律。明确了多方指数的物理意义、多方过程最基本的共同特征和多方过程与非多方过程的差异。本文扩展并加深了气体过程的论述。     

专题1 准静态问题的力三角形判断法

当今市场上各种高中物理竞赛辅导资料多以章节的形式罗列知识点，方法辅导较少，不利于激发学生学习的兴趣．因此，许多老师要求本刊编辑部组织一个有别于市场上的竞赛辅导资料，以给喜欢物理学，渴求获得比高中教材所提供的更多的基础物理知识与更妙的解决物理问题方法的中学生一套课外阅读材料，也便于普通中学用作竞赛辅导并且与高中现行物理教学同步的教材，在编排上，知识线与高中现行物理教材平行．对此，本刊编辑部特邀资深竞赛辅导老师…浙江省特级教师、宁波效实中学高级教师沈晨老师编写高中物理竞赛辅导专题．该专题内容以《全国中学生物理竞赛内容提要》为依据，不拘泥于其界定．数学涉及高中现行教材全部内容，但不需要用到微积分，对部分求导、积分与微分方程通过微元方法降解，是初等数学的物理；对高中物理内容不再作知识点的罗列，采用“点击式”介绍更高层面的物理知识，更巧妙的物理方法；例讲选题注重给学生以解决物理问题的具体操作方法与新信息传达；练习题全部给出详解或解答指要；选编练习题尽少重复全国物理竞赛试题以增大新题容；国际物理奥林匹克题降解选用比例高．每个专题分“教你一手”与“小试身手”两个模块，前者点击精彩物理知识与方法，后者提供研讨、试手的问题与实例．以便老师辅导和学生自学．该系列专题共27讲，分别是准静态问题的力三角形判断法、点击静力学问题解答技巧、平衡问题探骊、矢量图解运动问题、物系相关速度、动力学特殊问题与特别方法、曲线运动曲直谈、功与能、动量与动量、曲线运动的动力学解、天体宇宙种种、谐振的认定与周期、波的描述与波现象、刚体的运动学与动力学问题、热力学基础、电容器、静电学问题的等效处理、电阻等效ABC、电路计算、电磁感应面面观、交流电路、费马原理及其运用、成像问题集成、光干涉研究、微观世界的规律与方法、相对论浅涉、微元法．这一系列专题将从本期连载．     

共点力平衡的准静态分析

当物体在几个力的共同作用下处于静上或作匀速直运动时,它所处的状态即为共点力的平衡,其平衡条件为∑F=0(这几个力可以作用于同一点,也可以是力的作用线相交于一点).如果物体在共点力的作用下以缓慢的方式进行变化,则该过程便是准静态过程,此时,我们完全可以将上述动态分析过程中的每一时刻均视为平衡状态.     

从准静态、可逆过程到热力学第二定律

热力学第二定律曾是一个困扰笔者多年的物理规律．虽然现行教材对此定律详加阐释，本人也认真地讲过多次，但对热力学第二定律深刻内涵，还是将信将疑，心中无底．最近，笔者仔细研究了准静态和可逆过程这两个基本的热学概念，发现它们和热力学第二定律有内在的本质联系．这就使得笔者对热力学第二定律的认识发生了质的飞跃．本文正是对学习过程的总结，希望对读者有些许启迪，不当之处还请读者赐教．     

热力学功

在热力学和它的应用中,功是一个很重要的概念．目前有关教科书中介绍功的计算时,只涉及特定的不可逆过程或可逆过程,没有考虑二者之间的相互联系．本文将以等温过程为例,讨论在一个包含n摩尔理想气体的系统中,N步等温过程功的计算公式及其与等温可逆功的关系,供参考．设一个包含nmol理想气体的系统,从（Pi,Vi,T）经N步等温过程变化到终态（pf,Vf,T）．在变化过程中,施加于气体上面第k（k=1,2,…,N）步的压力保持常数,并且每一步变化结束时,气体的压力与外压相等．注意．则在该系统的等温变化过程中,第k步的膨胀功为代…     

论判断理想气体热力学过程吸放热性的有效方法

本文在分析吸放热发生转换的准静态过程的基础上，提出了判断理想气体热力学过程吸放热性的有效方法。     

准静态过程气体体积变化与做功的关系

系统由某一平衡态开始变化,状态的变化必然要破坏平衡．在一定的条件下,原来的平衡态被破坏后还需要经过一段时间才能达到新的平衡．这段时间称为弛豫时间．当一个过程进行的时间比弛豫时间大得多即过程进行得“无限缓慢”时,使得过程中的每一个状态都达到平衡态,这样的过程就可认为是准静态过程．以气体的准静态压缩过程为例,缓慢推进活塞压缩气缸中的气体,弛豫时间为10^-3s．如果压缩一次所用的时间为1s,则可以认为是准静态过程．准静态过程是一种理想化的过程,是实际过程“无限缓慢”进行时的极限情形和“没有摩擦阻力”理想条件下的过程．     

共点力平衡的准静态分析

当物体在几个力的共同作甩下处于静上或作匀速直运动时，它所处的状态即为共点力的平衡，其平衡条件为∑F=0（这几个力可以作用于同一点，也可以是力的作用线相交于一点）。如果物体在共点力的作用下以缓慢的方式进行变化，则该过程便是准静态过程，此时，我们完全可以将上述动态分析过程中的每一时刻均视为平衡状态。     

关于准静态过程

国内外热力学和工程热力学教材中,关于准静态过程的定义大体上有两种,其一为:过程的每一步,系统都处在平衡态的过程或由连续平衡态组成的过程(以下简称定义一);另一为:在无限小势差推动下进行的过程(以下简称定义二)。一般认为两种定义一致且正确。前者是实质定义,后者是发生定义,即定义一是准静态过程的表现,定义二是实现准静态过程的条件。对于可逆过程的定义,各种教材并无分歧。可逆过程实现的条件是准静态过程加上没     

热容量正负的判断

热容量是标志物质热性质的一个重要物理量，在学习中对于其取正负的问题，易产生模糊认识，本文讨论了热容量的可取值范围，讨论了热容量在任意准静态过程中正负取值的判断方法。