应用高斯定理求场强条件的讨论

普通物理教材中,对应用高斯定理求场强条件的提法有的不够确切,经讨论本文明确其条件为:电场分布必须具有高度对称性和选择合适的高斯面.     

一组易错《电场》选择题的剖析

例1 在静电场中: (A)场强处处为零的区域内,电势一定处处相等(B)场强处处相同的区域内电势也一定处处相等(C)电势降低的方向一定是场强方向(D)同一电场中等势面分布越密的地方,场强一定越大解析:在电场中取很小区域,可视为匀强电     

高斯波束传播特性研究

文章阐述高斯波束基本理论,分析比较高斯波束的主要描述方法,基于角谱展开法推导电磁场的表达式,研究过波束轴线的切面上波束宽度内场强及相位分布,发现高斯波束场能量主要分布在轴线附近,远离轴线时呈指数衰减。     

无限长均匀带电圆柱面上的电场强度如何计算

在静电场中,当电荷激发的电场具有均匀球对称、均匀面对称、均匀轴对称时,我们可根据具体的对称性特点,找出合适的高斯面,使电场强度都垂直于这个闭合面,而且大小处处相等;或者使闭合面的一部分上场强处处与该面垂直,且大小相等,另一部分上场强与该面平行,因而通过该面的E通量(或D通量)为零,由此很方便地求出场强。关于这一点,在一般的大学基础物理教材中都有论述,并且通过例题演示了高斯定理的应用。对于电荷q均匀分布在半径为R的无限长均匀带电圆柱面上的空间场强分布问题,一般教材给出了如下的结果E=     

无限长均匀带电圆柱面上的电场强度如何计算

在静电场中,当电荷激发的电场具有均匀球对称、均匀面对称、均匀轴对称时,我们可根据具体的对称性特点,找出合适的高斯面,使电场强度都垂直于这个闭合面,而且大小处处相等;或者使闭合面的一部分上场强处处与该面垂直,且大小相等,另一部分上场强与该面平行,因而通过该面的E通量(或D通量)为零,由此很方便地求出场强.     

静电场描绘实验的探讨

静电场描绘是国内外高等院校普遍开设的物理实验．目前中学也开设此实验，由于直接描绘静电场存在很大困难，而稳恒电流场在导体中的分布规律——电流强度与电势差的分布规律和静电场中场强与电位差的分布规律可以用相同的数学关系式表达，所以通常是用稳恒电流场来模拟静电场．     

应用高斯定理求解电场强度

对高斯定理求解场强分布作了总结归纳,指出了用高斯定理求解场强分布的一般方法和特殊情况的处理。     

导体的静电平衡条件及应用

导体的静电平衡条件是“静电场中的导体与电介质”一章中的重要内容之一。在学习时应深刻理解和掌握下列概念:(1)何谓导体处于静电平衡状态?(2)导体处于静电平衡状态时的条件是什么?为什么会有这些条件?(3)导体处于静电平衡状态时,电荷(导体原来带电或原来不带电)是如何分布的?为什么会有电荷的重新分布?(4)怎样运用导体的静电平衡条件及场强迭加原理求解简单问题中导体的电荷分布,以及场中有导体存在时的场强和电势的分布。     

分布电荷体系电位的解析解及其等位面的绘制

本文阐述了选取球坐标,得到沿直线分布和平面分布电荷体系电位的解析解,利用Mathematica的绘图功能绘制相应的等位面,形象展示静电场的规律,对求解电磁场问题具有实用价值。     

线性电路分析法教学中的一点认识

对线性电路分析，学生在学习时，掌握利用高等数学知识来解决大规模电路计算问题，是非常有必要的。用高斯面分析法求解线性电路中含恒压源较多时的方法较为清晰简便。     

求解二元一次方程组的新方法--线性回归法

求解二元一次方程组普遍使用的方法足代人消元法或矩阵中的高斯消元法。本文提出了一种用线性回归法求解二元一次方程组的新方法。这种方法对求解方程的系数比较复杂时是有一定意义的，同时也最大程度的利用了计算器的功能。     

关于高斯定理和电场叠加原理的讨论

静电场的问题可以采用高斯定理和场强叠加原理这两种不同途径 求解，本文讨论了采用这两种不同途径求解时分别应注意的事项，并澄清了一些错误的认识。     

强非局域介质中的变分椭圆高斯型光孤子

运用变分法研究傍轴椭圆高斯光束在具有椭圆对称响应函数的强非局域非线性介质中的传输特性,得到了光束各参量的演化方程和演化规律.在强非局域非线性介质的椭圆对称响应函数的特征参量满足一定条件下,得到了一个临界功率,当光束初始输入功率等于临界功率时,可以得到变分椭圆高斯型空间光孤子.     

居里原理与电荷电场的分布对称性──高斯面的选取方法

居里原理与电荷电场的分布对称性──高斯面的选取方法孙鹏，姜丽娜，赵保明，温传庚１居里原理［４］１８９４年，居里（Ｐｉｅｒｒｅ，Ｃｕｒｉｅ）曾提出一个关于对称性的基本原理，原理的内容如下：当一定原因产生一定的结果时，在结果中必定具有原因的对称因素。当一...     

三推论齐作图

解此题要用到以下三个推论． 推论1 均匀带电的无限大平面的两侧是匀强电场． 证明设带正电的平面上电荷的面密度为ρ,由于是无限大的平面,电场具有对称性,两侧距平面等距的点场强大小一样,方向垂直于薄板,并指向两侧．根据场强分布的特点,高斯面应取如图2所示的圆柱体,其侧面与带电平面垂直,     

均匀带电球面上的电场强度

用高斯定理没法求出面电荷处的电场强度 ,因为高斯面是几何面 ,面电荷采用的也是几何面模型 ,当高斯面分割面电荷时 ,面电荷就不能视为几何面了。本文介绍了用点电荷迭加原理求均匀带电球面上任意一点的电场强度 ,得出球面上的电场强度为球面两侧极靠近球面点的电场强度的平均值 ,并且把均匀带电球面上电场强度的这一规律进行了推广。     

偏心对球形电容器耐压能力的影响及偏心距的控制

针对球形电容器小偏心距的情形,通过求解拉普拉斯方程得到偏心球形电容器内的电势分布,再由场强分布研究偏心距对球形电容器耐压能力的影响。研究结论不仅能解决该电容器电场的计算问题,分析其内部电场分布规律,而且还可为提高球形电容器的加工制作精度提供理论依据。对提高球形电容器的质量,定量计算实际生产中出现的工艺偏差具有一定的参考价值。     

稳恒电场场强■的几种解析方法

在稳恒电场中场强的计算一般来说有如下几种方法: 一、直接积分法。二、用高斯定理。 三、用“填补迭加法”。四、用场强与电位梯度的关系式。 第一种方法实际上是根据点电荷的场强公式,以及迭加原理在计算电荷连续分布的带电体场强时的运用。计算步骤可以归纳如下: 1.根据带电体的形状选取合适的电荷元     

均匀带电球面上的电场强度

用高斯定理没法求出面电荷处的电场强度,因为高斯面是几何面,面电荷采用的也是几何面模型,当高斯面分割面电荷时,面电荷就不能视为几何面了.本文介绍了用点电荷迭加原理求均匀带电球面上任意一点的电场强度,得出球面上的电场强度为球面两侧极靠近球面点的电场强度的平均值,并且把均匀带电球面上电场强度的这一规律进行了推广.     

基模高斯光束在透镜焦面上的衍射场强分布

本文导出基模高斯光束入射时带有硬边孔经光阑透镜焦面上的衍射场强分布,用数值计算及图形分析方法得到的数据以及展现的规律性,对激光传输的相关应用提供一些有应用价值的结果。