浅谈“气体的性质”一章的复习方法

“气体的性质”一章的复习课可以打破书中前后内容的顺序,组织为三部分进行复习总结。一、定质量问题课本中的三个气体实验定律、理想气体的状态方程以及涉及密度方面的问题都属于在一定质量的条件限制下研究的;我们不必死记这些表达式。只需从一个气态方程出发附加某种条件就可全部导出其余的表达式。 1.由定质量气态方程 p_1V_1/T_1=P_2V_2/T_2 ①当T_1=T_2时, p_1V_1=p_2V_2(玻-马定律)②当V_1=V_2时, p_1/T_1=p_2/T_2(查理定律) ③当p_1=p_2时, V_1/T_1=V_2/T_2(盖·吕萨克定律)④ 2.将ρ= m/V代入①式,可变化为由密度表示的气态方程:p_1/ρ_1T_1=p_2/ρ_2T_2 ⑤当T_1=T_2时,p_1/ρ_1=p_2/ρ_2 (玻-马定律密度表达式)⑥当p_1=p_2时,ρ_1T_1=ρ_2T_2 (盖·吕萨克定律的密度表达式)⑦有时利用上述有关密度表达的公式解决实际问题更为方便。     

热学解题中重难点剖析

本文从解题的角度对气体的性质一章的重点、难点进行分析。 1 重点——气态方程及其应用 气体性质部分的定律和公式可用理想气体的状态方程(p_1v_1/T_1=p_2v_2/T_2)和克拉珀龙方程(pV=m/μRT)概括,所以如何熟练掌握理想气体状态方程及其应用就成为本部份内容的重点。其关键是要掌握住应用这一     

理想气体状态方程的推广

在气态方程这一章的教学中,学生对于一部分气体分为几部分或几种气体混合在一起的问题难以掌握。为了帮助学生掌握这类问题,可将气态方程作一些推广。设两种气体,其状态分别为,m_1、P_1、V_1、T_1和m_2、P_2、V_2、T_2。将它们混合在一起,使其状态变为m、P、V、T。     

极坐标在证明有关线段(长)等式的应用

运用极坐标法证明这类问题时,主要利用两点p_1(ρ_1,θ_1)、p_2(ρ_2,θ_2)间的距离公式:|p_1p_2|=(p_1~2+p_2~2-2ρ_1ρ_2cos(θ_1-θ_2))~(1/2)和过这两点的直线p_1p_1的方程:sin(θ_2-θ_1)/ρ=sin(θ_2-θ)/ρ_1+sin(θ-θ_1)/ρ_2。这一公式和方程都可利用坐标互化公式:x=pcosθ、y=ρsinθ代入直角坐标系的相应公式和方程中,结合三角知识得到, 这类问题的证法和步骤是: 第一步,首先按照几何图肜的特点,适当建立极坐标系,并根据题设,设置有关各点的坐标; 第二步,再应用上述公式和方程求出有关线段的     

道尔顿分压定律的泛用

在气体三个实验定律和气态方程的教学中,对一般水平的中学生来说,在理解和接受上不存在多少困难。但在运用这部分知识去解决问题的过程中,情况就显得不同了。大部分学生能够解决一定量的气体从状态 f(P_1、V_1、T_1)变化到状态 f(P_2、V_2、T_2)的有关问题,也能比较准确地把握定律的条件和熟练地运用气体三定律和气态方程的公式。然而在解     

气体性质中的图象问题

气体实验定律除了用公式表示外,还可以用图象描述,只要弄清图象中图线的某些关系就可利用图象来解决有关气体性质的若干问题,而且直观简便. 对于一定质量气体,分别在温度T_1和T_2条件下所作的等温变化,在p-V图上的图线Ⅰ和Ⅱ,如图Ⅰ所示.根据克拉珀龙方程pV=nRT可知,pV恒量跟热力学温度T成正比,可见图线Ⅰ和Ⅱ对应的温度 T_Ⅰ>T_l·即远离pV轴的曲线所对应的温度越高。     

证明“至少”型问题举偶

所谓“至少”型问题就是命题的条件或结论用“…至少…”语句叙述的问题,这类问题由于富于思考性,学生解决起来通常感到难以下手,下面举例说明它的一些常见证法,供读者参考。一顺证顺证就是由条件直接推出结论。 [例1] 设p_1p_2=2(q_1 q_2),求证:x~2 p_1x q_1=0,经~2 p_2x q_2=0中至少有一个方程有实根。证明:∵方程x~2 p_1x q_1=0,x~2 p_2x q_2=0的判别式分别为△_1=p_1~2-4q_1,△_2=p_2~2-4q_2。∴△_1 △-2=p_1~2 p_2~2-4(q_1 q_2)=p_1~2 p_2~2-2p_1p_2=(p_1-p_2)~2≥0 ∴△_1,△_2中至少有一个非负数,即至少有一个方程有实根。     

解气体绝热过程问题必须注意条件

1 由一道题引起的讨论对高中热学一道竞赛练习题,学生有两种不同的解答。 [题目] 如图1所示,容积为V_0的绝热密闭容器,盛有理想气体,温度为T_0,压强为p_0。轻质绝热活塞在外力作用下,由容器最右端A处,缓慢地移到中央B处,然后释放活塞,活塞即由B处返回A处,活塞与容器的摩擦不计,试定性比较气体最终状态温度T与初始状态温度T_0,及最终压强p与初始压强p_0的大小,并简要说明理由。 [解答1] 第一过程,活塞由A处移至B处,外界对气体作功,系统绝热,由热力学第一定律知,气体内能增大,温度升高,又由理想气体状态方程(pV)/T=常量知,     

气态方程在化学计算中的应用

关于气体定律,在高一化学教材《摩尔》一章中提出气体摩尔体积和阿佛加德罗定律,然后在该书第五章的一个习题中,作为提示,提出了气体方程的简单形式(P_1V_1/T_1)=(P_2V_2/T_2);此后在实验教材“CCl_4分子量的测定”中,提出了PV=nRT,然而对其运用仅涉及分子量的计算,课文中一直未提及用相对密度法计算气态物质的分子量。我们应结合物理教学和化学作业,以理想气体状态方程PV=nRT为核心,系统地进行气体定律应用于化学计算     

怎样向学生介绍气体密度方程

p_1/(ρ_1T_1)=p_2/(ρ_2T_2)被称为理想气体的密度方程。它描述某种理想气体在两个状态下,气体密度ρ与压强p、温度T之间的关系。这个方程中的压强、温度和密度都是强度量,没有一个是广延量,因此方程成立与否与气体的质量无关,方程不仅适用于某种理想气体定质量状态变化过程,同样也适用于变质量状态变化过程。 理想气体的密度方程与理想气体的状态方程一样,涉及的物理量都较克拉珀龙方程少,在处理涉及气体密度、质量等问题时,使用比较方便。笔者认为,应该     

从p—V图看气体状态变化的可能性

物理教学中会碰到这类问题:一定质量的理想气体能否完成下列过程:1、吸收热量同时体积缩小;2、内能减少而压强增加;3、吸收热量但温度降低,这些问题都可依据热力学第一定律W+Q=△E和气态方程pV/T=C来分析判定,但其中有些过程的分析较为繁琐也很抽象,现介绍一种简易直观的方法。一定质量的理想气体从状态M出发作任意变化,变化后若压强增加其状态位置一定在过M点的等压线上方,若压强减小其位置一定在等压线的下方,如图1—(1)所示。对过M点的等容线来说,凡气体在状态变化时对外做功体积膨胀者,其最终位置一定在它的右侧,凡外     

浅谈“浮体”问题的解题技巧

“浮体”问题在《浮力》这一章中出现的频率极高,中考试题中也屡见不鲜,本文旨在对这类问题作一浅显探讨和小结,希望对解决这类问题有所帮助!如图1,一物体浮在 某种液体中,设其露出部分体积为V_1,没入部分体积为V_2,液体密度为ρ液,试表达此浮体的密度(ρ物).因为F浮=G物,即ρ液gV_2=ρ物g(V_1+V_2),所以ρ物=V_2/V_1+V_2ρ液,设λ=V_2/V_1+V_2,即ρ物=λρ液.结论:浮体的密度等于它所浸入的液体的密度乘以其浸在这种液体中的体积占浮体总体积的比率.     

浅谈力热综合题的求解思路和方法

15年的高考物理试题中,力学和热学的综合试题已多次出现。这类问题变化多、信息量大、综合性强,学生容易出差错。本文谈谈求解此类问题的一般思路和方法。 1 什么是力热综合题的基本方程和辅助方程一定质量的理想气体的状态方程为(pV)/T=C,我们把它叫做力热综合题的基本方程。此类问题的求解,往往需要由力学知识确定压强p——建立压强关系式,和几何关系确定体积V——建立体积关系式。我们可把上述压强关系式和体积关系式叫做力热综合题的辅助方程。     

极坐标法证几何题

本文主要研究用极坐标系中两点P_1(P_1,θ_1)、P_2(P_2,θ_2)间的距离公式:P_1P_2│=(p_1~2+p_2~2-2p_1p_2cos(θ_1-θ_2))~(1/2)和过这两点的直线P_lP_2的斜率公式:Kp_1p_2=(p_2sinθ_2-p_1sinθ_1)/(p_2cosθ_2-p_1cosθ_1),及过这两点的直线方程:sin(θ_2-θ_1)/p=sin(θ_2-θ)/p_1+sin(θ-θ_1)/p_2 (p_1≠0、p_2≠0)来对部分几何题进行证明.     

热力学中理想气体怎样定义?

在热力学的教学中,经常会遇到这一类问题:气态方程pV=υRT是定律式还是定义式?如果说是定义式,那么它是理想气体的定义还是温度的定义?要想对理想气体下定义,到底需要哪些式子?一种说法是要用气态方程和焦耳定律两个式子。另一种说法是要用波意耳定     

谈一次不定方程的解

一次不定方程在数学竞赛及其数学综合训练题中是有其特殊的地位的,这一内容在中学阶段未作系统的教学,许多学生在遇到这类问题时往往会感到不知所措。本文将简略地介绍一些求解一次不定方程的知识。我们把形如 p_1x_1+p_2x_2+…+p_nx_n=r ① (p_1、p_2、…、p_r为正理数,r为整数,n≥2)的方程叫做n元一次不定方程。一般地说,它有无穷多个解。但它的解如只限定在非负整数集或正整数集内,有时,它的解也可以是有限的或无解。如二元一次方程x+y=3,     

也谈处理变质量气态变化问题

也谈处理变质量气态变化问题魏拥军（安徽省无为县襄安中学，邮编：２３８３３５）由于现行高中物理课本将克拉珀龙方程没有编入，有关变质量气态变化问题，便成为教学中的一个难点．为此，一些教师在教学中总结出各种模型来进行处理，但在实际教学中用建立诸多“模型法”...     

论克拉珀龙方程在中学物理教学中的地位

众所周知,克拉珀龙方程在热学中占有非常重要的地位,是一定质量理想气体的状态方程(以下简称气态方程)所难以取代的,现行高中物理教材为了降低教学难度,减轻学生负担,删去了这部分内容。删去它到底是利大还是弊大,下面谈谈自己的一家之言。 1 从气态方程到克拉珀龙方程是人们的认识从感性到理性,从特殊到一般的深化过程。气态方程是在三条实验规律的基础上直接得出的实验公式,而克拉珀龙方程则是在气态方程的基础上利用“摩尔体积”、“摩尔质量”等概念进一步推导而成。气态方程的研究对象是一定质量的理想气体,且与气体的状态变化过程相联系。克拉珀龙方程的研究     

关于用气态方程解题的讨论

气态方程的教学是中学物理教学中的重点内容之一。本文就气态方程的适用条件、范围和解题方法等做一初探。适用条件及能解决的几类问题气态方程的基本形式是PV=M/μRT。它仅仅适用于平衡状态下的理想气体。不论这种平衡是静平衡还是动平衡,即对一定量的气体,如果外界条件不变化,则表征气体状态的各参量(如P、T等)都不随时间变化,这时它们必有唯一确定的值。下面对气态方程在解题中常见的几种变形试做分析。 1.PV=M/μRT (1) 它描述了在一特定状态下,各量及其组合量(如密度ρ=M/V、摩尔数n=M/μ等)之间的关系。     

用"气片"模型解变质量气体问题

变质量气体状态变化问题,是高中物理学中的一个难点,如何突破难点,掌握解决这类问题的方法是关键.理想气体状态方程及实验三定律研究的对象都是一定质量的理想气体,克拉珀龙方程(试验修订本)对解决一些变质量气体状态变化问题比较便利,但是尚嫌简捷不够.本文结合实例,用"气片"模型,化变质量为定质量,从而求解相关问题.