对均匀带电圆环环面上电势与场强的分析

在对带电圆环空间任一点电势与场强的普遍结果进行分析的基础上,对环面上特别是环内的电势与场强进行了深入的讨论,并给出了一般文献中所未给出的电势与场强的表达式。     

静电场中场方程与场基本定律的等价性

从场方程出发,利用格林定理求静电场中任一点的场强,得出场方程与场基本定律是等价的。     

例说"电场"中的2个问题

1 E=0——场强方向改变的界点如图1,在x轴上的坐标原点放一电荷量为Q1的正电荷q1,在此电荷的右侧、与该电荷相距为L的x轴上的另一点放一电荷量为Q2的负电荷q2,2个电荷均可视为点电荷,且Q1>Q2.在x轴上任取一点P,用E1、E2分别表示q1、q2两个点电荷在P点所形成电场的场强.下面,我     

圆锥曲线定义的活用

[定义] 圆锥曲线把平面分成n个部分,我们把包含焦点的那部分称为圆锥曲线的内部,不包含焦点的那部分称为圆锥曲线的外部。 [性质一] 椭圆内部任一点到它的两个焦点的距离之和小于椭圆的长轴长:外部任意一点到它的两个焦点的距离之和大于椭圆的长轴长。 [性质二] 双曲线内部任一点到它的两个焦点的     

促进数学思维训练的好题

1.正四面体棱长为1,则其底面任一点到三个侧面的距离之和为().     

正确理解电势和场强的关系

电势和场强是描述电场性质的两个物理量,他们之间有关系。从电势的引入和电势的相对性可知电场中某一点的电势与场强没有关系,电势在某一点附近的变化(空间变化)与场强有关系,正确理解这关系有困难但很重要。     

带电球导体和长园柱导体表面的场强

一个半径为 R 的带电球导体静电平衡时,球内、外的场强为 E 内=0,E 外==(1/4πε_0)(Q/r~2)r_0(R,∞)。球内、外场强分布是不连续的,那么球面上的场强应该如何呢?同样情况长园柱导体带电时表面的场强又多大呢?(一)带电球导体表面的场强:(1)应用"挖补法"计算:静电平衡时带电球导体所带电量 Q 均匀地分布在外表面。在球面上挖去一个面积元ΔS,而在ΔS 外侧附近取一点 P(见图一)则 P 点的场强 E_P应为ΔS 面积元电荷在 P 点产生的场强 E_1和挖去ΔS后所剩下的球面电荷产生的场强 E_2的矢量迭加。即:     

利用电场线巧解静电问题

利用电场线巧解静电问题薛三存在学习电场强度时，为了形象地描述电场中各点场强的大小和方向，可以采用画电场线的方法。在电场中画出一系列曲线（或直线），使曲线上每一点的切线都跟该点的场强方向一致，这些曲线就叫做电场线，曲线的疏密程度表示场强的大小。利用电场...     

关于导体静电平衡条件的应用

当导体在施感电荷作用下发生静电感应而达到平衡状态时，导体内部的场强处处为零，导体表面附近的场强方向处处与导体表面垂直。这里的场强是施感电荷和感应电荷共同产生的总电场的强度。这一点是常考的知识点之一。有关这方面的题型可归纳如下： 　　1.由施感电荷的场强求感应电荷的场强 　　例 1.一电量为 q的正点电荷与导体球的球心相距为 d，如图 1所示，求球面上的感应电荷在球体内离球心为 r的 p点产生的场强。　　解：因为导体球内 p点的场强为零，即正点电荷在 p点产生的场强和球面上感应电荷在该点产生的场强等值反向，所以球面上…     

静电学一组系列习题

静电学是电磁学中的重点和难点，概念新且多，规律繁而杂，初学者普遍感到难度很大。笔者在多年教学实践中，设计了一组系列习题，由简到繁，由易到难，用“滚雪球”的方式，把一些基本概念基本规律集于一起，通过习题的计算，对于初学者加深概念，巩固规律，提高能力均有很大的好处，初学者普遍反映记得住，用得上。【习题1】半径为R的金属球壳上带电行q，求壳内与壳外任意点＾和B的场强和电势。［解］如图（l）所示，设A和B点到竞心的距离分别为r＾和r。（下同）由此题我们可以总结出四条规律：l、壳内或球内任一点的场强均为零（这也与…     

覆冰绝缘子电场分布研究综述

覆冰会改变绝缘子表面的电场分布,影响绝缘子闪络特性,如何得到覆冰条件下绝缘子表面的电场分布对防止绝缘子覆冰闪络具有重要意义。在总结国内外覆冰绝缘子电场分布研究的基础上,对覆冰绝缘子沿面电场测量、覆冰绝缘子沿面电场计算方法的优缺点进行了分析,并指出有限元法、边界元法等数值解法将是今后研究覆冰绝缘子表面电场分布的主要手段。     

匀强电场中球形导体静电感应规律定量讨论

将球形导体置于匀强电场中,在球形导体表面将感应出电荷,这些电荷产生的电场使导体外周围空间的电势和场强重新分布,现将在对其进行定量研究的基础上,进而导出球形导体表面上感应电荷的分布规律及电荷量.     

匀强电场中导体球表面感应电荷的分布规律

由导体球外周围空间的电势分布,确定其场强分布。再由场强与导体球表面电荷的关系进而确定导体球表面上感应电荷的分布规律.     

难以绘出电场线的两种特殊静电场

当电荷呈特殊分布时,会激发出特殊的电场,难以准确绘出其电场线。要形象描述这类特殊静电场,只能用等势面替代电场线。     

基于MATLAB构建点电荷系的电势与电场强度分布图

用MATLAB程序演示了多个点电荷组成的点电荷系激发的电势分布立体图和场强分布图,结合图像探讨了电荷对称分布情况下,点电荷系的等势面及电场分布的特点以及场强与电势之间的关系。     

等势面曲率和场强对电荷分布的制约

讨论了静电场中等势面的曲率半径与电场强度间的关系,得出导体表面电荷的分布受曲度而主要是受到电场的制约。     

有限长均匀带电薄圆柱面面上的场强

由场强叠加原理,导出了有限长的均匀带电薄圆柱面面上场强的表达式。     

导体表面所受的静电力

分别从静电场的基本规律和电磁场的动量守恒定律出发,推导出静电场中导体表面所受的静电力表达式。     

均匀带电球面面上的场强

由场强的叠加原理,导出了均匀带电球面面上场强的表达式.     

What Exactly is the Electric Field at the Surface of a Charged Conducting Sphere?

In the presently available literature, one finds distinct results for the electric field at the surface of a charged conducting sphere. In most textbooks, only a simple model is presented in which the electric field leaps from zero (inside the sphere) to a maximum value (just outside the sphere), as follows from Gauss’s law. For points exactly at the surface, the charge surrounded by the Gaussian surface becomes ambiguous, and this law is inconclusive. In this paper, by treating the spherical surface as a series of rings, it is shown that that field evaluates to half the discontinuity mentioned above, a result which agrees with more elaborate microscopic models.