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本文以严格的数学推导证明了横截面为任意形状的无限长直螺线管的磁场为B 内=μ_0nI,方向沿其轴线,B 外=0 相似文献
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利用复数坐标系z上的儒可夫斯基变换，分析椭圆螺线管的磁场分布规律，并对结果作了讨论。 相似文献
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本文首先利用对称性和毕奥-萨伐尔定律确定了无限长直密绕通电螺线管内外磁场的方向,然后利用磁感应线的闭合性与安培环路定理,定量地求出了无限长直密绕通电螺线管内外的磁感应强度.该方法简单且过程严谨,能使学生在较短的时间内掌握该问题的求解过程,因此,可以在实际的课堂教学使用,同时还有助于培养学生严谨求实的科学态度. 相似文献
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冯志祥 《连云港师范高等专科学校学报》1996,(3)
本文介绍了一端延伸至无穷远.另一端对称地流出的半无限长直电流所产生的磁场的求法,对安培环路定理在此的应用加以探讨,并具体分析了两个具体问题,最后就不利用安培环路定理而在圆柱坐标系中进行求解提供了正确的方法. 相似文献
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在电磁学中，讨论无限长螺线管磁场时，对电流分布缺乏分析，在此我们进行一些阐述。1载流螺线管的电流分布螺线管是在园住面上密绕着螺线形导线组成。设园柱的半径为R，单位长度上线圈的匝数为n。为了讨论问题方便，认为导线的根截面积是矩形，宽度为a、厚度为b，且R＞＞b。实际上导线与国柱轴线是不垂直的，而与轴线方向成a角，若将螺线管展开成平面，则郊图1所示。由图可知：n是单位长度上线圈匝数。设导线通过的电流强度为五，则沿导线的电流密度为卜来（4）而治住面轴向的电流密度为人2正OSQ沿往面环形方向的电流密度为人一月ma因此… 相似文献
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本文只讨论静磁场(静B场,以下简称B场)的求解法问题。关于B场的求解,通常有两种方法,一是根据毕—萨定律和迭加原理求解的直接法;一是运用由毕—萨定律和迭加原理推证出的B场的两个定理求解的间接法。关 相似文献
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本通过正确建立螺线管的电流模型，计算电流所激发的磁场，从而求出载流密绕无限长螺线管管内磁场是均匀常矢量，管外磁场不为零的结论。 相似文献
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张保军 《职教通讯(江苏技术师范学院学报)》2005,11(6)
由载流圆环的磁场和安培环路定理严格证明了无限长载流螺线管的磁场分布特点,即管内是均匀磁场、管外磁场为零;指出无限长载流螺线管的磁场是不能仅由安培环路定理求出的. 相似文献
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高琳 《Journal of Zhangzhou Technical Institute》2007,9(2):29-32
本文从理论上证明了无限长任意截面密绕直螺线管电流内部的磁场是匀强磁场,并以矩形截面和等边三角形截面的直螺线管为例进行了实验检验,得到了预期的结果。 相似文献
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宋宏权 《中国教育技术装备》2008,(20)
针对普通物理学中理想螺线管外磁场为零的问题,提出建立与实际更接近的螺线管模型,并给出其磁场分布。从理论上说,管外磁场是否严格为零,与管外和管内磁场扣比是否可以忽略,这是两个不同的问题。对于无限长载流直螺线管磁场的计算,似乎不难,但在分解电流时易出错误,本文给出清晰的分析和明确的答案。 相似文献
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洪清泉 《泉州师范学院学报》2010,28(4):35-37
应用场论方法已对任意长度的密绕螺线管的复阻抗率进行了计算,文章在此基础上对任意长度的密绕螺线管的复阻抗作具体计算,得到当螺线管半径和长度一定时,不论半径与长度间的比例如何,按该方法可以计算得出自感复阻抗的准确值. 相似文献
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由复式坡印亭定理,可得出表示包含互感的B条支路交流网络的电磁场能量转换与守恒定律的关系式,从而得出互感复阻抗率的新概念及其计算表达式.据此表式,可计算长度为任意的密绕螺线管的复阻抗率和复阻抗,为螺线管的参数计算提供了一种方法,给出了电路元件的复阻抗率和复阻抗计算的一个范例.yh 相似文献
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通电螺线管的有关知识在电磁学中占有重要地位，中考命题多以填空、选择、作图等形式出现，它涉及到电流、磁场等知识，能较好地体现学生的能力。 相似文献
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林老师告诉小强并不是任何通电的螺线管都能产生磁场 ,小强对此感到迷惑 .于是林老师便给如图所示的螺线管通电 ,小强果然看到在螺线管旁边的小磁针不发生转动 .小强问林老师这是怎么回事呢 ?林老师说 :“你看这个线圈是怎么绕的就明白了 .”原来这是个从中间对折后并绕的线圈 .那么为什么它的周围就没磁场了呢 ?你能说明理由吗 ?不会产生磁场的通电螺线管@小林!天津 相似文献