用变分蒙特卡罗方法研究4He液体的基态能量

本文用变分蒙特卡罗方法对三种不同两体相互作用势时^4He液体的基态能量的上限进行了计算估计。结果表明：MS12G6与实验结果最为接近，Lennard—Jones 6—12势和HFDHE2也可得到与实验值相近的结果。     

镍小团簇的基态结构和能量

采用Gupta势来描述Nin团簇中原子之间的相互作用，用模拟自然界生物进化的遗传算法优化计算了Nin团簇（n=2-23）的基态结构和能量，给出了结构和能量随原子数目的变化规律，并讨论了其相对稳定性。     

类氢杂质InAs量子环的基态和激发态能级

利用B样条技术计算类氢InAs类氢杂质量子环基态和激发态能级的量子尺寸效应.当抛物势ω=0和ω=50meV时,基态能量的计算结果为常数E0,0=-4.98meV;当r0=0时,且无类氢杂质时,计算结果和精确的理论计算结果完全一致;当量子环较小时,杂质的库仑势对量子环的能量曲线Enr,m——r0影响较大;当量子环较大时,杂质的库仑势对量子环的能量的影响越来越小,库仑项可以近似地作为微扰项来处理.抛物禁闭关联势-μω02rr0对量子环的能量起关键作用,绝对不可能作为微扰项处理.量子环的基态和激发态随着抛物势ω的增加而增大.保持径向量子数nr不变,小量子环的能级随着角量子数｜m｜不同而明显分开,简并被破坏;当量子环变大时,基态和激发态的能级都趋于简并.     

用能量自洽法研究双原子分子负离子CP~-基态X~2Σ~+的势能函数

采用研究双原子分子离子XY+的能量自洽法(energy-consistent method for ion XY+,ECMI)研究了双原子分子负离子CP-基态X2Σ+的势能行为,得到了负离子CP-基态X2Σ+的解析势能函数ECMI势,并将这个ECMI势、中性双原子分子的势能函数如Morse势、Huxley-Murrell-Sorbie(HMS)势直接用于研究CP-基态X2Σ+势能行为得到的结果与基于实验的Rydberg-Klein-Ress(RKR)数据进行了比较.结果表明,CP-基态X2Σ+的势能函数ECMI势与RKR数据符合得很好,明显优于中性双原子分子势能函数Morse势和HMS势在该分子离子电子态的表现,并且ECMI势还给出了对原子分子碰撞研究非常重要的正确离解极限和全程势能数据.     

抛物量子点中束缚极化子的性质

利用两种不同的理论方法对抛物量子点中束缚极化子的性质进行了研究．首先是从抛物量子点中电子一声子体系的哈密顿量出发,用线性组合算符方法和幺正变换方法研究了外界温度、库仑势、量子点受限长度、耦合强度对抛物量子点中强、弱耦合束缚极化子的基态能量、振动频率及声子平均数的影响,接下来是从处于稳定的磁场抛物量子点中电子一声子体系的哈密顿量出发,用线性组合算符方法和幺正变换方法研究了声子之间的相互作用、量子点受限长度、耦合强度和外磁场对弱耦合束缚磁极化子的基态能量及声子之间的相互作用对基态能量贡献的依赖因素。     

B样条函数基在半导体微晶量子尺寸效应研究中的应用

用有效质量近似模型来描述微晶CdS和CdSe系统中激子的行为，考虑到介电常数在量子点内外的不同，展示B样条函数基在构成激子波函数中的优越性，讨论激子的基态能量随量子点半径变化的量子尺寸效应．将计算结果与实验结果及其他理论计算结果进行比较，计算结果表明：用B样条函数基构成激子波函数是十分成功的，计算激子的能量与实验符合得很好；当同种量子点处在不同环境时，不仅势垒高度和库仑相互作用能不同，而且激子的有效质量也不同；有效质量近似模型可以很好地描述激子的基态能量的量子尺寸效应．     

单晶场三亚点阵Ising模型铁磁基态自旋微观构型及磁矩

根据基态能量，讨论基态的自旋微观构型，给出基态子晶格的饱和磁矩．     

原子能级跃迁问题的探讨

１９９９年北京市某区高考物理模拟测试卷中有这样一道选择型试题．解答并非需要论述．但试题蕴藏着丰富的物理知识，解后耐人寻味，发人深省． ［原题］氢原子能级如图１所示，则下列论述中正确的是： Ａ．用动能为１２ ｅＶ的电子撞击基态氢原子．电子损失的动能大部分变为氢原子的动能． Ｂ．用动能为 １０ ｅＶ的电子撞击基态氢原于，撞击后电子的动能几乎不变． Ｃ．用动能为 １１ ｅＶ的电子撞击基态氢原子，氢原 子不会跃迁到激发态． Ｄ．用能量为 １４ ｅＶ的光子撞击基态氢原子，氢原子中的电子能脱离氢原子． 本题选项内容涉及到…     

量子阱中强耦合束缚极化子的性质

运用改进的线性组合算符与变分相结合的方法,研究无限深量子阱中强耦合束缚极化子的性质.得到束缚极化子的基态能量和库仑束缚势、阱宽以及拉格朗日乘子的关系.通过数值计算结果表明:当库仑束缚势、阱宽和拉格朗日乘子增大时,基态能量的绝对值增大.     

受限激子基态能量量子尺寸效应有关问题的探讨

在有效质量近似模型和实验数据的基础上，以CdS和CdSe小量子点系统为研究对象，分别在强受限区域和弱受限区域，分析有效质量、介电常数、势垒高度等因素对受限激子基态能谱量子尺寸效应的影响．分析发现：对于处在不同环境的量子点系统，考虑其空穴的有效质量的不同对激子基态能量的动能项进行修正是十分必要的，但仅仅考虑这个因素不能从根本上改善理论结果使其与实验结果符合．对于介电常数较小的CdS和CdSe这种小量子点，库仑相互作用能的贡献也是十分重要的，并且在强受限区域对激子基态能量曲线形状的修正起了关键作用．对于CdS和CdSe这种小量子点，把库仑项忽略或作为微扰项来处理会引起较大误差．分析还发现势垒高度引起的束缚能的变化也是影响激子的基态能量的重要因素之一．     

电场对量子阱中弱耦合束缚极化子性质的影响

采用线性组合算符及幺正变换的方法.研究了电场对量子阱中弱耦合束缚极化子性质的影响,得出基态能量和电场强度、阱宽、库仑束缚势、振动频率之间的关系.计算结果表明:随着电场强度的增加,束缚极化子的基态能量增大;随着阱宽的增大,束缚极化子的基态能量减小,且阱宽越小.量子尺寸效应越显著.     

抛物量子点中束缚极化子的性质

利用两种不同的理论方法对抛物量子点中束缚极化子的性质进行了研究.首先是从抛物量子点中电子-声子体系的哈密顿量出发,用线性组合算符方法和幺正变换方法研究了外界温度、库仑势、量子点受限长度、耦合强度对抛物量子点中强、弱耦合束缚极化子的基态能量、振动频率及声子平均数的影响.接下来是从处于稳定的磁场抛物量子点中电子-声子体系的哈密顿量出发,用线性组合算符方法和幺正变换方法研究了声子之间的相互作用、量子点受限长度、耦合强度和外磁场对弱耦合束缚磁极化子的基态能量及声子之间的相互作用对基态能量贡献的依赖因素.     

GanP（n=1-7）团簇的几何结构和电子性质

利用密度泛函理论中的广义梯度近似对GanP（n=1-7）团簇的几何结构、电子性质及稳定性进行分析,得到GanP团簇的最低能量结构．结果表明,n=5时GanP团簇由二维转变为三维结构．综合GanP基态团簇的平均结合能、总能的二阶差分,垂直电离势和垂直电子亲和势可知,n=3和5的团簇较邻近的团簇稳定．除了n=5外,P原子掺杂未引起主团簇Gan结构发生显著变化,比较Gan和GanP团簇基态的平均结合能和垂直电离势,发现P原子掺杂后,使体系的稳定性增强,金属性减弱．     

外部电场对三角束缚势量子点量子比特概率密度的影响

本文在电子与体纵光学声子强耦合的条件下,用P ekar类型的变分方法,计算出了三角束缚势量子点中电子的基态能量和第一激发态的能量.将量子点中的这样一个二能级体系作为一个量子比特,研究并讨论了不同电子与声子的耦合强度、极角和电场对量子点量子比特概率密度的影响.     

Au_nZn团簇的稳定性与电子性质

在相对论有效原子实势(RECP)近似下,用Gausslan98程序研究了AunZn(n=1～8)团簇的各种几何构型,得到它们的基态结构、平均结合能、平均键长,计算了团簇的垂直电离势、电子亲和能及基态能级分布,讨论了团簇的稳定性。     

氦原子基态能量的变分计算

在用变分法研究氦原子基态能量和波函数过程中,放弃选用两个相同类氢原子基态波函数乘积作为氦原子基态尝试波函数的方法,而是选取三参数的尝试波函数对氦原子体系的非相对论基态能量进行了数值计算,计算结果与实验值相当接近.     

AunZn团簇的稳定性与电子性质

在相对论有效原子实势（RECP）近似下,用Gausslan98程序研究了AunZn（n=1～8）团簇的各种几何构型,得到它们的基态结构、平均结合能、平均键长,计算了团簇的垂直电离势、电子亲和能及基态能级分布,讨论了团簇的稳定性。     

硫团簇S6的基态结构与光学吸收谱

使用赝势密度泛函理论与朗之万分子动力学相结合的方法(PDFMD)研究了硫团簇S6的基态几何结构,结果表明,具有D3d对称性的椅形结构为S6的基态结构。同时,用含时密度泛函(TDDF)理论计算了S6的两种结构的光学吸收谱,其不同特征可与实验结果比较来标识S6的基态几何结构。     

镁原子基态能量的计算

在考虑了电子间交换相互作用以及内外壳层电子的不同屏蔽效应的基础上，利用变分原理，计算了镁原子和类镁离子（z=12→17）基态非相对论性能量，计算结果与实验观测值相当接近，误差小于0．3％。     

系统基态能量与空间对称性的关系

研究微观粒子系统所受空间约束的不同对称性，比较发现系统空间对称性越高，所受约束越弱，系统的基态能量越低，系统越稳定．