第IX类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性N次方Y压缩特性研究

根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模真空态|{Oj}&;gt;q和多模虚相干态|{ihj}&;gt;q这两者的线性叠加所组成的第IX类两态加多模叠加态光场|Ψ9^(2)&;gt;q利用多模压缩态理论，对态|Ψ9^(2)&;gt;q的广义非线性N次方Y压缩特性进行了详细研究．结果发现：(1)、无论压缩次数N取奇还是取偶，只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…{，q）和态间的初始相位差(θpq^(1)-θoq^(o))分别满足一定的量子优化条件，态|Ψ9^(2)&;gt;q的第一和第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的任意奇数次和任意偶数次的广义非线性N次方Y压缩效应；(2)、本文所构造的态|Ψ9^(2)&;gt;q与文献[11]构造的态|Ψ9^(2)&;gt;q，两者在一定条件下可分别呈现出“N次方Y相似压缩”和“N次方Y压缩简并”现象。     

第Ⅸ类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性N次方Y压缩特性研究

根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模真空态|{Oj}〉q和多模虚相干态|{ihj}〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅸ类两态加多模叠加态光场|ψ(2)9〉q.利用多模压缩态理论,对态|ψ(2)9〉q的广义非线性N次方Y压缩特性进行了详细研究.结果发现(1)、无论压缩次数N取奇还是取偶,只要各模的初始相位ψj(j=1,2,3,…,q)和态间的初始相位差(θ(I)pq-θ(o)oq))分别满足一定的量子优化条件,态|ψ(2)9〉q的第一和第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的任意奇数次和任意偶数次的广义非线性N次方Y压缩效应;(2)、本文所构造的态|ψ(2)9〉q与文献[11]构造的态|ψ(2)5〉q,两者在一定条件下可分别呈现出"N次方Y相似压缩"和"N次方Y压缩简并"现象.     

梦的N次方

梦想是深藏在内心深处最强烈的渴望,也是人们走向成功的原动力。每个人都有梦想,我曾有过很多梦想,而宇航梦在我心中如熊熊火焰经久不息,激励着我为之拼搏奋斗。我穿着一身洁白的宇航服,在全世界的注视下。慢慢走进飞船,“3、2、1,点火!”随着一声令下。我乘坐的“神21”号宇宙飞船离开了地球……这就是我的梦想。我看到神舟十号升入空中,举国欢庆。赢得了世界各国的瞩目。     

多模复共轭奇偶相干态光场的等幂次N次方X奇异压缩

利用多模压缩态理论进一步研究了多模复共轭奇、偶相干态光场的广义非线性等幂次高次差压缩特性.分析表明:只要至少有一个模的光子数nj(j=1,2,3,…,2q)小于压缩次数N,则无论腔模数q与压缩次数N之积q·N取奇数还是取偶数,多模复共轭奇、偶相干态光场的广义磁场、广义电场两个正交相位分量均可同时呈现出差压缩效应,这种现象称之为广义非线性等幂次"N次方X奇异压缩"效应,此结果与现有报道截然不同,使"测不准关系"受到破坏;同时说明多模复共轭奇、偶相干态光场确实是两种典型的多模非经典光场.     

从合作原则的违反分析《家,N次方》的经典台词

2011年播出的电视剧《家,N次方》的台词中有很多对合作原则的违反,但并不影响交际的进行,通过从合作原则的违反角度分析电视剧《家,N次方》的经典台词,发现此原则同样适用于对电视剧台词的赏析,这部电视剧也正是通过对合作原则的违反使台词幽默经典,使电视剧作品中的人物性格更加饱满,从而更加生动地体现了电视剧主题。     

“玩”的N次方

暑假就要玩个够,游戏和好看的动漫是不可或缺的。在合刊的两张光盘中,淀粉们除了能够找到正刊里介绍的游戏之外,还会发现小编们推荐的几款非常经典单机游戏。Panda为大家推荐的是《金庸群侠传》《碰撞之日》《三     

次方一致性方法

初次接触不等式证明题,给人的印象犹如猜谜似的,找不到解题途径,因此,初学时,我颇有畏惧情绪.直到在课堂上听了老师的一番讲解,才发现这些貌似无规律可循的解法,也有其很多必然性,偶然中的必然更能体现出数学无与伦比的和谐美.这里请看解决不等式问题的常用方法之一--次方一致性方法.     

由奇、偶相干态组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论 ,对由一个多模奇相干态与一个多模偶相干态光场组成的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ (4)o,e, 〉q 的等价 N次方 Y压缩特性进行了详细研究 .结果表明 :1)当压缩阶数 N为偶数时 ,态 |Ψ (4)o,e, 〉q恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;2 )当 N为奇数时 ,态 |Ψ (4)o,e, 〉q 在一定条件下呈现等阶 N次方 Y压缩、“半相干态”、“半相干—半压缩”及“完全等阶 N次方 Y压缩”效应 .     

一种新型的多模复共轭相干态光场的N次方Y压缩

构造了一种由两复共轭态叠加多模叠加态场｜Ψ(2)〉q,详细研究了态｜Ψ(2)〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:在一定的条件下,本文的态｜Ψ(2)〉q与文献[1]的态｜Ψ(2)msc〉q之间呈现出"等幂次N次方Y压缩简并"现象.     

自然数k次方的求和

自然数的求和以及自然数平方的求和 ,在普通高中教材中均有详细的证明过程 ,并给出了相应的求和公式 ,而自然数的更高次方的求和 ,在一些专业性较强的文献资料中也给出了一些求和公式 .但自然数k(k为自然数 )次方的求和 ,是否能用一个统一的公式来表示呢 ?笔者经过长时间的探索 ,得出的结论是 :自然数k次方的求和公式能够用一个统一的求和公式来表示 ,用这个公式可以求出自然数k次方的前N项和 .下面先给出求和公式 ,然后加以证明 .Sk=1k + 1 [( 1 +n) k+1-(n + 1 ) -(C2 k+1Sk- 1+C3k+1·Sk- 2 +C4 k+1Sk- 3+… +Ck- 2k+1S3+Ck - 1к+1…     

做造梦、护梦、圆梦的使者

“教师是人类灵魂的工程师。”我深知此话的分量。有梦想,心灵才会飞翔。生命与激情同在,岁月与青春同行。15年的教学生涯,最初的教育梦想从未改变:做一位造梦、护梦、圆梦的使者,在学生幼小的心灵中播撒梦的种子,使学生带着梦想越飞越高。“高淑萍小学语文名师工作室”聚集了一批有这样教育理想的老师。“因为爱着你的爱,因为梦着你的梦,所以悲伤着你的悲伤,幸福着你的幸福;因为路过你的路,因为苦过你的苦,所以快     

T次方幂补数倒数的均值

研究任意正整数n的t次方幂补数倒数的均值性质，解决献[1]中，F.Smarandache教授提出的第29个问题，给出一个较强的渐近公式。     

毛卡卡之梦的打印机

毛卡卡的爸爸又一次在书房睡着了。作为一个辛勤的上班族,爸爸下班之后,常常还要在家里加班,有时候加着加着,就把太阳给加出来了。毛卡卡半夜起来上厕所,看到书房透出光线,忍不住叹了一口气。他不是第一次见到这样的情景了,真有些心疼爸爸。推开门,他看到爸爸的头枕在打印机上。看来爸爸是打印文件打印到一半就抵抗不住睡眠的诱惑,脑袋一歪睡着了。听着爸爸响亮的呼噜声,仿佛打印机是挺舒服的枕头呢。毛卡卡想叫爸爸回床上去睡,这时,传     

弗洛伊德“梦的改装”理论视域下庄子“梦”的解析

在现实与自我追求的割裂之下,庄子沿袭了道家静观自然以悟道的传统,借助“梦”这一表现形式以实现对道的追求;在实践的过程中将“梦”进行改装,借助对“梦”的多角度书写,实现在精神层面的愿望的满足。庄子对梦的描写集中体现在清醒状态下精神活动的延续,并通过理性辨析和在俯仰之间的探讨体悟玄理,最终实现对“物我合一”“纯一之境”的自由境界的追求,从而得到精神上的满足。     

不等模振幅的两态叠加MSCS光场的广义非线性等阶N次方Y压缩

构造了一种新型的多模Schr¨odinger猫态光场｜Ψ〉q,研究了态｜Ψ〉q的等阶N次方Y压缩效应.     

睡眠中的思维——梦刍议

梦是一个虚幻而又真实的世界,是特殊状态下的思维与情绪活动。人类对梦的研究和探索,同时涉及宗教、神学、哲学、自然科学和人文社会科学等许多问题。随着人们对梦研究的进一步加深,形成了不同的梦的理论,比如弗洛伊德、荣格、阿德勒、弗洛姆、巴甫洛夫等对梦都形成了自己独特的理论。而对于梦的功能也提出了许多不同的观点。人类对于梦的探索,反映了人类自身的理性精神和对真理孜孜不倦的追求。     

一种多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩特性

利用多模压缩态理论，详细研究了一种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩特性．结果发现：当腔模总数q与压缩次数N的乘积分别满足一定的条件，则(1)态的第一和第二这两个正交相位分量总可呈现出周期性变化的等幂次N次方H压缩效应；(2)态可呈现出“等幂次N次方H压缩简并”现象．     

Kerr介质中自相位调制对多模偶相干态等幂次N次方Y压绍特性的影响

利用多模压缩态理论，研究了在Kerr介质中自相位调制对多模偶相干态等幂次N次方Y压缩特性的影响，结果发现：1)当压缩阶数N为偶数时，多模Kerr偶相干态在一定的条件下总可随时间变化而周期性地处于等幂次N—Y最小测不准态；2)当压缩阶数贝为奇数时，多模Kerr偶相干态在一定的条件下总可随时间变化而周期性地呈现等幂次N次方Y压缩效应。     

回归的梦

南去的列车揽走了我的一颗少女的心。大学毕业后，我和他鸿雁传书开始尽情地倾吐更加火烧火燎的恋情，编织着一个美好的梦。     

第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究

根据量子力学中的线性叠加原理,由两种不同的虚奇相干态构造了一种新型的多模叠加态光场^2│φ^(4),O&;gt;q,依照多模压缩态理论详细研究了态^2│φ^(4),O&;gt;q的等阶N次方Y压缩特性,结果发现：（1）当N＝2p(p=1,2,3,...),且各模初相位φj=&;#177;kπ（2p)(k=0,1,2,...)时,无论r1^(o)`r2^(o)及θ1^(o)- θ2^(o）之间的关系如何变化,态^2│φ^(4),O&;gt;q总是恒于等阶N－Y最小测不准态。（2）当N＝4m-2(m=1,2,3...）φj=&;#177;（4k+1)π/（2N）（k=0,1,2,...)时,在不同的条件下,态^2 │φ^(4),O&;gt;q的第一正交分量可分别呈出现等阶N次方Y压缩效应或处于等阶N－Y最小测不准态,而第二正交分量既不呈现等阶N次方Y压缩效应也不处于等阶N－Y最小测不准态。（3）当N＝2p′+1(p′=0,1,2,...)且r1^(o)`r2^(o) φj=&;#177;kπ/（2p′+1 ）时,,在不同的条件下态^2| φ^(4),O&;gt;q,第一正交分量分别可呈现等阶N次方Y压缩效应或处于等阶N－Y最小测不准态,而第二正交分量始终不呈现等阶N次方Y压缩效应但可处于等阶N－Y最小测不准态。（4）当N＝2′+1（p′=0,1,2,．．．）且r1^(o)=r2^(o), φj=&;#177;（2k+1)π/2(2p′+1）（k=0,1,2,3,...)时,在不同的条件下,态^2|φ^(4),O&;gt;q的第一正交分量始终不呈现等阶N次方Y压缩效应,但可处于等阶N－Y最小测不准态,而态^2|φ^(4),O&;gt;q的第二正交分量则可呈现出等阶N次方Y压缩效应,也可处于等阶N－Y最小测不准态。（5）在（2）－（4）中,当一个正交分量处于等阶N－Y最小测不准态的同时,另一正交分量既不呈现等阶N次方Y压缩效应也不处于等阶N－Y最小测不准态,这时,态^2|φ^(4),O&;gt;q处于“半混沌－半相干态光场”状态。