安培力做功和电能变化量的关系

题 如图1所示,光滑的平行长直金属导轨置于水平面内,间距为L,导轨左端接有阻值为R的电阻,质量为m的导体棒垂直跨接在导轨上．导轨和导体棒的电阻均不计,且接触良好．在导轨平面上有一矩形区域内存在着竖直向下的匀强磁场,磁感应强度大小为B．开始时,导体棒静止于磁场区域的右端,当磁场以速度v1匀速向右移动时,     

洛仑兹力和安培力做功吗?

某地有这样一道高考模拟题，如图1所示，在空间有水平方向的匀强磁场，磁感应强度的大小为B，方向垂直纸面向里，在磁场中有一长为L、内壁光滑且绝缘的细筒MN竖直放置。筒的低部有一质量为m．带电量为 q的小球。现使细筒MN沿垂直磁场的方向水平向右匀速运动，设小球带电量不变。     

安培力做功与电能的关系

1．安培力不做功 例1如图1所示,间距L=1m的足够长U形金属导轨竖直放置,导轨上端与虚线距离d=2m．以虚线为边界,上方有垂直纸面向里的磁场,磁感应强度大小按图1（b）所示规律变化．虚线下方有竖直向下的匀强磁场,     

安培力做功与电功的关系

1．恒定磁场静止,外力牵引导体运动 例1如图1所示,位于水平面内的两根平行的光滑金属导轨处在匀强磁场中,磁场方向垂直于导轨所在的平面,导轨的一端与一电阻相连;具有一定质量的金属杆曲放在导轨上并与导轨垂直．现用一平行于导轨的恒力F拉杆ab,使它由静止开始向右运动．     

安培力做功与能量转化

如图1所示,在同一水平面上,有两个足够长的平行光滑金属导轨MN和PQ,相距L。导轨左端接有电阻R,另有一导体棒ab垂搁在两根金属导轨上,整个装置处于竖直向下的匀强磁场中,磁感应强度为B。闭合开关S,令导体棒ab以初速度Vo向右运动。电路中就会产生感应电流,导体中电流方向为h→a,安培力方向向左,这时导体克服安培力做功,     

安培力做功与回路中电热的关系——基于学习进阶的整体教学设计

"安培力做功与电热的关系"是电磁感应部分的重点和难点.本文基于学习进阶理论,精心设计教学进程,由浅入深、从多个角度论证了其在纯电阻电路中的几种表述方式.     

浅谈安培力和安培力做功

作用在运动电荷上洛仑兹力对电荷永不做功,而作用在通电导线上的安培力在导线运动时却可以做功,这与洛仑兹力不做功好像是矛盾的。洛仑兹力可分解为两部分,与导线运动方向相同的,对电子做正功;与导线运动方向相反的,对电子做负功。洛仑兹力的宏观表现即为导体棒所受的安培力,从能量转化的角度讲,感应电势处于对外表现的主要地位,与磁力做负功,向外索取机械能是紧密相联系的。     

深入浅出讲解安培力做功

在教学中从本质上讲解洛伦兹力与安培力的关系以及克服安培力做功等于回路中电流做功,学生不易理解。换个方法从能量守恒的角度或表达式角度深入浅出讲解问题,学生易于接受。     

安培力的冲量特点及应用

速度-时间的面积等于质点运动的位移（根据匀速运动位移公式x=vt对矩形面积推广到一般情况），以此类推，根据电量公式q=it（i为恒定电流），电流一时间图象的面积等于通过导体的电量；当长度为l的直导线垂直于磁感应强度为B的匀强磁场放置时，在通过电流i（可以是稳恒电流或者变化电流）的时间内，     

身临其境分析安培力问题

一、导体棒位于水平导轨上例1如图1所示,通电导体棒垂直放置在水平导轨上,质量m=1.0 kg,长L=2.0m,通过的电流I=5.0A、方向从b到a,导体棒与导轨间的动摩擦因数μ=3^1/2/3.若使导体棒水平向右匀速运动,要求轨道内所加与导体棒垂直的匀强磁场最小,则磁场的方向与轨道平面的夹角是（g=10 m/s²）（）A.30°B.45°C.60°D.90°     

探析安培力做功与反电动势的物理本源

在剖析电与磁的综合问题时会涉及安培力做功与反电动势问题,在高三物理复习中,教师应注意引导学生追溯安培力做功与反电动势的本源,帮助学生理解它们的物理本质。做功过程实现了能量的转化,功是能量转化的量度。因为力的作用是相互的,所以安培力肯定是成对出现的。能量转化问题常出现在各类物理考试中,值得广大高三师生重视。在具体解题过程中,要求出安培力对系统所做的总功,即W_A1+W_A2=W_A。安培力做正功,即W_A>0,电能转化为其他形式的能;安培力做负功,即W_A<0,也就是克服安培力做功时,由其他形式的能转化为电能。而反电动势的本质是把电能转化为机械能,电源提供的电能转化为机械能的那部分能量就是反电动势对应的能量。     

安培力做功是热量转换的量度吗？

在安培力作用的回路中很多学生有这样一个误区,认为安培力做的功数值一定等于回路中产生的电热,甚至有些老师称之为“安培力做功是热量转换的量度”,即BILx=I2Rt。而事实是否和我们想的一样呢？我们共同来揭露安培力做功和回路中产生电热的真正关系。     

安培力做功的微观解释

在图 1所示的装置中 ,平行金属导轨 MN图 1和 PQ位于同一平面内 ,相距 L,导轨左端接有电源 E,另一导体棒 ab垂直搁在两根金属导轨上 ,整个装置处于竖直向下的匀强磁场中 ,磁感强度为 B.若闭合开关 S,导体棒 ab将在安培力作用下由静止开始沿金属导轨向右加速运动 ,导体棒开始运动后 ,导体棒两端会产生感应电动势 ,随着导体棒速度逐渐增大 ,感应电动势也逐渐增大 ,从而使导体棒中的电流逐渐减小 ,导体棒所受的安培力也逐渐减小 ,若不考虑导体棒运动过程中所受的阻力 ,这一过程一直持续到导体棒中的电流减为零 ,即安培力也减为零时 ,导体棒…     

电磁感应中电路消耗的电功率与安培力做功功率的关系

利用两根导体棒以不同的速度做切割磁感线运动导体棒在运动磁场中做切割磁感线运动回路中动生电动势和感生电动势共存三种情形来说明在高中阶段,当磁场不随时间变化时,导体棒中动生电动势对应的电功率与其所受的安培力的做功功率的绝对值相等这一结论的准确性。     

例谈安培力做功功率的极值问题

安培力就是磁场对电流的作用力 ,其大小为 F安 =BIL sinθ,式中θ为 B与 I的夹角 ,高中阶段主要讨论、计算 B与 I垂直的情况 .安培力做功引起电能与其他形式能相互转化 ,其功率的极值问题与具体电路有关 ,但归结起来可概括为以下三大类型 .1　在含电源电路中 ,安培力一般做正功     

系统产生的电能等于系统克服安培力做的功吗

题目：如图1所示,光滑的水平导轨处于竖直向上的匀强磁场B中,导体棒a．b平行放置在水平导轨上,且与导轨接触良好,     

安培力做功与反电动势的物理本源

在剖析电与磁的综合问题时会涉及到安培力做功和反电动势问题,我们要溯源安培力做功与反电动势的本源问题,理解它们的物理本真.做功过程实现了能量的转化,功是能量转化的量度.根据力的作用是相互的,安培力肯定是成对出现的,能量到底怎样转化,最终是要求出这一对安培力做功之和,也就是安培力对系统所做的总功,即安培力做正功,则电能转化为其他形式的能;安培力做负功,也就是克服安培力做功,则由其他形式的能转化为电能.而反电动势的本质是把电能成功地转化为机械能,电源提供的电能转化为机械能的那部分能量就是反电动势对应的能量.     

形不同神相似——谈安培力做功与能量转换

本文通过类比物体间一对滑动摩擦力做功与产生的内能之间的关系,研究当磁场与导体存在相对运动时,它们之间的一对相互作用的安培力做功之和的绝对值等于系统产生的电能。两个模型虽然形式不同,但规律却非常相似,有着异曲同工之妙。     

由安培力做功导出法拉第定律

人教版高中物理第二册《电磁感应》一章中只从实验角度总结出了法拉第定律，这是正确的。但也可以从理论上导出。大学教材《电磁学》中是从洛仑兹力做功的角度进行了推导，但这种方法由于要用到微积分而不利于高中学生掌握。若从感应电流在磁场中受安培力所做负功，即磁场能转化成的电能这一角度来推导，则只需用中学所学的物理知识即可。