重原子中电子在动量空间和能量空间的分布

从量子统计入手，讨论重原子中电子在动量空间和能量空间的分布．     

气体分子按能量的统计分布

本文从麦克斯韦的速率分布出发,推导出气体分子按能量的分布规律。并介绍了能量分布规律的应用。     

镁原子基态能量的计算

在考虑了电子间交换相互作用以及内外壳层电子的不同屏蔽效应的基础上，利用变分原理，计算了镁原子和类镁离子（z=12→17）基态非相对论性能量，计算结果与实验观测值相当接近，误差小于0．3％。     

氦原子组态能量的变分法计算

本文利用拉卡方法与对角和不变法则导出氦原子组态的两个谱项式，利用波动力学的变分法得出两谱项的能量值，结果与实验值相比较，符合得较好。     

硼原子基态能量的计算

以对角和法则为基础,导出了硼原子(含类硼离子)基态(电子组态为1s~22s~22p)的非相对论性能量的解析表达式;利用变分法计算了硼原子(含类硼离子)基态的能量值,计算结果与实验值的误差小于0.6％。     

氟原子基态能量的计算

以对角和不变法则为基础,导出了氟原子(含类氟离子)基态(电子组态为1s22s22p5)非相对论性能量的解析表达式,并利用变分法计算了能量值,计算结果与实验数据符合的较好,误差小于0.5%。     

硼原子低激发态能量的计算

以对角和法则为基础,导出了硼原子(含类硼离子)低激发态(电子组态为1s22s23s)的非相对论性能量的解析表达式;利用变分法计算了硼原子(含类硼离子)低激发态的能量值,计算结果与实验值的误差小于0.6%。     

氦原子基态能量的变分计算

在用变分法研究氦原子基态能量和波函数过程中,放弃选用两个相同类氢原子基态波函数乘积作为氦原子基态尝试波函数的方法,而是选取三参数的尝试波函数对氦原子体系的非相对论基态能量进行了数值计算,计算结果与实验值相当接近.     

〈111〉轴铜纳米线能量分布特征的原子模拟研究

采用分子动力学方法对〈111〉轴铜纳米线的升温和熔化过程进行了计算机模拟研究,结果表明：不同体系的原子能量分布基本一致,即波峰数相同、波峰重合,且最大概率都集中在-3．45至-3．5eV的低能区附近;常温时,不同体系的原子平均能量与其原子数的立方根倒数成线性关系．     

计算随机变量函数分布的又一途径

本文通过分析随机变量函数的分布、期望间的联系,举例说明计算随机变量函数分布的又一途径,指出其在概率论教学上的意义     

关于气体分子按麦克斯韦速度分布规律的推导

从气体分子速率分布函数出发,同时考虑速度的大小和方向,利用拉格朗日未定乘子法导出气体分子按麦克斯韦速度分布规律;并利用简单的体积元转换得到气体分子按麦克斯韦速率分布率。     

Al、P掺杂Si原子链电子输运性质的第一性原理计算

运用密度泛函理论结合非平衡格林函数的方法对直线硅原子链及其分别掺杂Al、P原子的电子输运性质进行了第一性原理计算.结果发现未掺杂Si原子链的平衡电导为1.237 G_0,电子主要通过p轨道电子形成的π键进行输运;掺杂Al能改变Si原子链的电子输运行为,使LUMO隧穿共振峰离费米面更远,平衡电导减小为0.491 G_0;掺杂P原子使Si原子链的LUMO峰离费米面更近,平衡电导增加为1.621 G_0,更有利于改善Si原子链的电子输运性能.     

用能量自洽法研究双原子分子负离子CP~-基态X~2Σ~+的势能函数

采用研究双原子分子离子XY+的能量自洽法(energy-consistent method for ion XY+,ECMI)研究了双原子分子负离子CP-基态X2Σ+的势能行为,得到了负离子CP-基态X2Σ+的解析势能函数ECMI势,并将这个ECMI势、中性双原子分子的势能函数如Morse势、Huxley-Murrell-Sorbie(HMS)势直接用于研究CP-基态X2Σ+势能行为得到的结果与基于实验的Rydberg-Klein-Ress(RKR)数据进行了比较.结果表明,CP-基态X2Σ+的势能函数ECMI势与RKR数据符合得很好,明显优于中性双原子分子势能函数Morse势和HMS势在该分子离子电子态的表现,并且ECMI势还给出了对原子分子碰撞研究非常重要的正确离解极限和全程势能数据.     

VaR计算中分布的选择

在计算风险价值VaR时,一般假设收益率服从正态分布,本文在分析正态分布的基础上,介绍了几种用来代替正态分布的分布函数,并且这些函数都比正态分步具有更厚的尾部.     

关于Wilson元能量正交性的注记

对于二阶椭圆边值问题,Wilson元具有能量正交形函数空间.文中指出在标准基函数下,单元的刚度矩阵为对角块:K=Krc+Kh,其中Krc只和形函数空间的协调部分有关,Kh由非协调部分决定.如果基函数换为和标准基等价的另一组通常的基函数,单元的刚度矩阵仍为对角块,此时Krc只和形函数空间的常应变有关,Kh由高阶模态决定.最后文章还列举了几个常见的具有能量正交形函数空间的矩形元例子.     

用简并微扰法计算金属晶体电子的能带分布

晶体中离子是有规则地排列的，由于相互作用，介电子不再专属某个原子，而是在晶体中作共有化运动，即电子是在周期性的势场中运动。用简并微扰法求解得到晶体中电子的能级，是由一定能量范围内准连续分布的能级组成的能带。这一结果在实验上已得到证实。     

几何概型分布函数的计算技巧

运用几个实例,说明如何求几何概型的分布函数。     

双原子分子转动振动光谱的计算

用无波函数微扰论和padè近似的方法对HCl35分子的转动振动光谱做了计算,结果与实验一致。     

两个三角形元形函数空间的能量正交化

关于二阶椭圆边值问题,本文对三角形上二次Lagrange元和Carey元的形函数空间进行了能量正交化.能量正交的形函数空间使单元刚度矩阵为对角块:Ke=Krc Kh,其中Krc只和形函数空间的常应变有关,Kh由高阶模态决定.