对安培力与洛伦兹力的关系的探讨

安培力和洛伦兹力是不同的物理概念,它们既有联系又有区别。通过对二者数学关系的推导,在做功问题上的矛盾的讨论,利用霍尔效应对其机理的分析,进一步论证了安培力与洛伦兹力在宏观和微观上的联系,以加深对这两个基本概念的理解。     

安培力做功与电能的关系

1．安培力不做功 例1如图1所示,间距L=1m的足够长U形金属导轨竖直放置,导轨上端与虚线距离d=2m．以虚线为边界,上方有垂直纸面向里的磁场,磁感应强度大小按图1（b）所示规律变化．虚线下方有竖直向下的匀强磁场,     

洛仑兹力和安培力做功吗?

某地有这样一道高考模拟题，如图1所示，在空间有水平方向的匀强磁场，磁感应强度的大小为B，方向垂直纸面向里，在磁场中有一长为L、内壁光滑且绝缘的细筒MN竖直放置。筒的低部有一质量为m．带电量为 q的小球。现使细筒MN沿垂直磁场的方向水平向右匀速运动，设小球带电量不变。     

洛伦兹力和安培力的关系

洛伦兹力和安培力是电磁学中两个不同名称的力,二者既有区别,又有联系。     

化解安培力与洛伦兹力的“矛盾”

有同学在学习“磁场”一章后,提出疑问：“一方面,只要通电导线的运动方向不与安培力的方向垂直,安培力就要做功;另一方面,安培力是洛伦兹力的宏观表现,而洛伦兹力是永远不做功的．这两者似乎是矛盾的．”     

安培力做功与电功的关系

1．恒定磁场静止,外力牵引导体运动 例1如图1所示,位于水平面内的两根平行的光滑金属导轨处在匀强磁场中,磁场方向垂直于导轨所在的平面,导轨的一端与一电阻相连;具有一定质量的金属杆曲放在导轨上并与导轨垂直．现用一平行于导轨的恒力F拉杆ab,使它由静止开始向右运动．     

双棒问题中安培力做功与电热的关系

题 如图所示,两根足够长的光滑固定平行金属导轨与水平面成θ角,导轨间距为d,两导体棒a和b与导轨垂直放置,两根导体棒的质量都为m,电阻都为R,回路中其余电阻不计．整个装置处于垂直于导轨平面向上的匀强磁场中,磁感应强度的大小为B．在t=0时刻使a沿导轨向上做速度为u的匀速运动,同时将b由静止释放,b经过一段时间后也做匀速运动．     

安培力做功和电能变化量的关系

题 如图1所示,光滑的平行长直金属导轨置于水平面内,间距为L,导轨左端接有阻值为R的电阻,质量为m的导体棒垂直跨接在导轨上．导轨和导体棒的电阻均不计,且接触良好．在导轨平面上有一矩形区域内存在着竖直向下的匀强磁场,磁感应强度大小为B．开始时,导体棒静止于磁场区域的右端,当磁场以速度v1匀速向右移动时,     

安培力做功与能量转化

如图1所示,在同一水平面上,有两个足够长的平行光滑金属导轨MN和PQ,相距L。导轨左端接有电阻R,另有一导体棒ab垂搁在两根金属导轨上,整个装置处于竖直向下的匀强磁场中,磁感应强度为B。闭合开关S,令导体棒ab以初速度Vo向右运动。电路中就会产生感应电流,导体中电流方向为h→a,安培力方向向左,这时导体克服安培力做功,     

探究安培力实验的设计

探究安培力是高中物理教学中的一个重要实验。课程标准要求学生通过实验认识安培力,学会判断安培力的方向并计算匀强磁场中安培力的大小。现有的有关安培力的演示器材,其演示效果并不理想,很难让学生对安培力的定量关系（F=BIL）有一个深刻的认识。为此,笔者设计了两套实验器材,用于探究安培力的大小以及方向的规律。     

系统产生的电能等于系统克服安培力做的功吗

题目：如图1所示,光滑的水平导轨处于竖直向上的匀强磁场B中,导体棒a．b平行放置在水平导轨上,且与导轨接触良好,     

安培力的冲量特点及应用

速度-时间的面积等于质点运动的位移（根据匀速运动位移公式x=vt对矩形面积推广到一般情况）,以此类推,根据电量公式q=it（i为恒定电流）,电流一时间图象的面积等于通过导体的电量;当长度为l的直导线垂直于磁感应强度为B的匀强磁场放置时,在通过电流i（可以是稳恒电流或者变化电流）的时间内,     

洛伦兹力是怎样表现为安培力的

我们知道,通电导线在磁场中受到的力称为安培力,运动电荷在磁场中受到的力称为洛伦兹力,由于导线中的电流是有大量自由电子沿导线定向移动形成的,因此安培力与洛伦兹力之间必然存在着某种关系,这就是通常所说的安培力是洛伦兹力的宏观表现,洛伦兹力是安培力的微观本质.     

关于安培力与洛仑兹力的教学与思考

从微观的角度阐述了安培力的本质，明确指出安培力只是导体中所有自由电子所受洛仑兹力在安培力方向上的分力的叠加，从而揭示了洛仑兹力和安培力的本质区别与联系，为教师在物理学中提供一定的参考。     

从一道题谈克服安培力所做的功与焦耳热问题

在高三学情调研考试中曾遇到这样的一道题.题目.如图1(甲)所示,一正方形单匝线框abcd放在光滑绝缘水平面上,线框边长为L、质量为m、电阻为R.该处空间存在一方向竖直向下的匀强磁场,其右边界MN平行于ab,磁感应强度B随时间t变化的规律如图(乙)所示,0～t0时间内B随时间t均匀变化,t0时间后保持B=B0不变.     

安培力与洛仑兹力关系疑问浅析

通过讨论载流导体处于磁场中时所受安培力与导体中大量自由电子所受洛仑兹力之间的内在关系,得出了导体所受安培力是金属晶格正离子所受的合力而不是导体中自由电子所受洛仑兹力的合力;安培力做功在数值上等于洛仑兹力在L×B方向上的分力做功的代数和,洛仑兹力不做功,但它的分力做功,起传递能量的作用的结论。     

安培力冲量的特点及应用

例1空间存在一有理想边界的条形匀强磁场区域,磁场方向与竖直平面（纸面）垂直．一个质量为m、边长为l的刚性正方形导线框,在此平面内沿竖直方向运动.t=0时刻导线框的上半部分恰好进入磁场,速度为V0．经历一段时间后,当导线框上边离开磁场距磁场上边界,为1/2时,速度刚好为零．此后,导线框下落,经过一段时间到达初始位置．则（）     

关于安培力与洛仑兹力的教学与思考

从微观的角度阐述了安培力的本质,明确指出安培力只是导体中所有自由电子所受洛仑兹力在安培力方向上的分力的叠加,从而揭示了洛仑兹力和安培力的本质区别与联系,为教师在物理学中提供一定的参考.     

身临其境分析安培力问题

一、导体棒位于水平导轨上例1如图1所示,通电导体棒垂直放置在水平导轨上,质量m=1.0 kg,长L=2.0m,通过的电流I=5.0A、方向从b到a,导体棒与导轨间的动摩擦因数μ=3^1/2/3.若使导体棒水平向右匀速运动,要求轨道内所加与导体棒垂直的匀强磁场最小,则磁场的方向与轨道平面的夹角是（g=10 m/s²）（）A.30°B.45°C.60°D.90°