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本文利用确定量子态过滤的方法,评价了奇偶相干态的去相干通道的敏感性.发现奇相干态探测场要比偶相干态探测场对去相干性更敏感.同时也发现精确限制的渐进行为和其他探测场的行为一样. 相似文献
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推导了相空间{q,p}中奇偶相干态的Wigner函数,Wigner函数由正定的高斯项和带负性的波浪项两项组成.利用带负性的波浪项定义经典偏离度,并计算了奇偶相干态的经典偏离度. 相似文献
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江俊勤 《广东教育学院学报》2006,26(3):38-41
用数值计算的方法研究了激发k玻色子q相干态aq+m|z,k,j〉q(k≥3)的亚泊松特性.结果表明:亚泊松特性明显受到m(m为增加光子数目)的调节.当j=0时,未激发的态(m=0)不出现亚泊松分布,而激发态(m≠0)存在着强烈的亚泊松分布;当j≠0时,不论是m=0还是m≠0,都存在着亚泊松分布;亚泊松特性只出现在x(x=|z|^2)较小的区间内,这与反聚束效应的情况不同. 相似文献
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江俊勤 《广东教育学院学报》2007,27(3):43-45
定义了q变形电磁场的高阶反聚束效应,并用数值计算的方法研究了k玻色子q相干态(k=3,4,5,…)的3阶反聚束效应.结果表明:对于k玻色子q相干态,存在着3阶反聚束效应;随着k的增大,3阶反聚束效应增强. 相似文献
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江俊勤 《广东教育学院学报》2007,27(5):50-52
用数值计算的方法研究了激发k玻色子q相干态aq m|z,k,j〉q(k≥3)的3阶反聚束效应.结果表明,3阶反聚束效应受到m(m为增加光子数目)的调节:在主区域内(即小|z|2区内),当j=0时,激发态(m≠0)存在着强烈的3阶反聚束效应,而未激发的态(m=0)不存在3阶反聚束效应;当j≠0时,增加光子(激发)不利于3阶反聚束效应. 相似文献
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蒋学华 《南阳师范学院学报》2004,3(12):31-33
利用相干态和正规乘积对谐振子任意次幂坐标算符X^^1。矩阵元进行了讨论,导出了计算X^^1矩阵元的一般公式,为处理谐振子的微扰问题提供了一种新的方法。 相似文献
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构造了多模相干态的一般形式;依据量子力学中的线性叠加原理应用多模相干态的一般形式,构造出两态叠加的多模奇偶相干态光场的代表形式Ψ~2;用现有文献涉及的一些多模奇偶相干态光场场验证了Ψ~2的正确性. 相似文献
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江俊勤 《广东教育学院学报》2005,25(3):41-44
研究了对相干态|ζ>=A0n=∞∑0nnζ!|n,n>的非线性高阶压缩效应.结果表明:对于对相干态,光场存在着等阶N(=2,3,4,5,…)次方Y压缩效应,但不存在着等阶N次方H压缩效应,对相干态是N-H最小不确定态. 相似文献
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用相干态处理非简谐振子 总被引:3,自引:0,他引:3
高峰 《衡阳师范学院学报》2002,23(3):31-33
利用Glauber相干态,得到具有形如(λQ^m)微扰项的非简谐振子能量的一级修正值。 相似文献
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用不同的多模奇偶相干态光场构造了两种不同的四态叠加多模叠加态光场|ψoe(4),Ⅵ>q和态|ψoe(4),Ⅶ>q利用多模压缩态理论研究了态|ψoe(4),Ⅵ>q和态|ψoe(4),Ⅶ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1.在相同的条件下态|ψoe(4),Ⅵ>q和态|ψoe(4),Ⅶ>q具有相同的等阶N次方Y压缩特征,即它们之间存在压缩简并现象.2.当压缩阶数N为偶数时,a.若Nj(?)=±k(?)π(k(?)=1,2,3,…)时,两态恒处于等阶N-Y最小测不准态;b.若N(?)j=±k(?)π+π/2(k(?)=1,2,3,…)时,这两态可呈现“半相干态”效应;3.当N为奇数时,在相同的条件下,这两态可呈现以下几种效应:a.第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;b.第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c.可处于等阶N—Y最小测不准态;d.可呈现“半相干态”效应. 相似文献
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利用单模腔场与二能级原子相互作用的大失谐Jaynes-Cumm inges模型,制备出三腔场纠缠相干态. 相似文献
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根据Zhang等人定义的高阶压缩概念,研究了偶相干态的一类振幅立方压缩,发现偶相干态在一定条件下可存在振幅立方压缩. 相似文献
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研究了多模相干叠加态光场的高次压缩特性。结果发现对称性是影响多模相干叠加态光场压缩特性的主要因素,为多模叠加态光场的实验研究提供了理论依据。 相似文献