由奇、偶相干态组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论 ,对由一个多模奇相干态与一个多模偶相干态光场组成的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ (4)o,e, 〉q 的等价 N次方 Y压缩特性进行了详细研究 .结果表明 :1)当压缩阶数 N为偶数时 ,态 |Ψ (4)o,e, 〉q恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;2 )当 N为奇数时 ,态 |Ψ (4)o,e, 〉q 在一定条件下呈现等阶 N次方 Y压缩、“半相干态”、“半相干—半压缩”及“完全等阶 N次方 Y压缩”效应 .     

两不同偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模虚偶相干态 |Ψ (2 )i ,e〉q 与多模复共轭虚偶相干态 |Ψ * (2 ) ,i,e〉q 所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场|Ψ (4)e , 〉q,并利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |Ψ (4)e , 〉q 的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1当压缩阶数 N =2 p(p =1,2 ,… ) ,且各模的初始相位φj=± kπ/ N(k =0 ,1,2 ,… )时 ,态 |Ψ (4)e , 〉q 恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;2当 N =4m - 2 (m =1,2 ,… ) ,且φj=± (4 k 1)π/ (2 N ) (k=0 ,1,2 ,… )时 ,在一定条件下 ,态 |Ψ (4)e , 〉q 可呈现周期性变化的、任意阶的 N次方 Y压缩效应 ;而在另外一些条件下 ,态 |Ψ (4)e , 〉q 的第一正交分量处于等阶 N— Y最小测不准态的同时 ,第二正交分量则既不呈现等阶 N次方 Y压缩效应也不处于等阶 N— Y最小测不准态而使态呈现“半相干态”效应 ;3当 N =2 p′ 1(p′=0 ,1,2 ,… ) ,r(e)1 =r(e)2 ,且φj满足一些特定的量子化条件时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q处于 N— Y最小测不准态 ;4当 N =2 p′ 1,r(e)1 =r(e)2 且当各模的初始位相φj及态间的初始相位差等分别满足一些特定的量子化条件时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 可呈现周期性变化的、任意阶的 N次方 Y压缩效     

由奇偶相干态组成的两种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

用不同的多模奇偶相干态光场构造了两种不同的四态叠加多模叠加态光场|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q利用多模压缩态理论研究了态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1.在相同的条件下态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q具有相同的等阶N次方Y压缩特征,即它们之间存在压缩简并现象.2.当压缩阶数N为偶数时,a.若Nj（?）=±k（?）π（k（?）=1,2,3,…）时,两态恒处于等阶N-Y最小测不准态;b.若N（?）j=±k（?）π+π/2（k（?）=1,2,3,…）时,这两态可呈现“半相干态”效应;3.当N为奇数时,在相同的条件下,这两态可呈现以下几种效应:a.第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;b.第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c.可处于等阶N—Y最小测不准态;d.可呈现“半相干态”效应.     

由奇、偶相干态光场组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇、偶相干态光场所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ (4)o,e, 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|Ψ (4)o,e, 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1)当腔模总数 q与压缩阶数 N的乘积 q . N为偶数时 ,态 |Ψ (4)o,e, 〉q 恒处于等阶 N - H最小测不准态 ;2 )当 q . N为奇数时 ,则在各纵模初始相位之和 ∑qj=1φj、态间相位之差 (θe -θo)、各模平均光子数 R2j 以及四态叠加的几率幅 re、ro等取不同定值的条件下 ,态 |Ψ(4)o,e, 〉q可呈现出以下几种效应 :1等阶 N - H最小测不准态 ;2等阶 N次方 H压缩效应 ;3“半相干态”效应 ;4“半相干—半压缩态”效应 (即在一定条件下 ,态 |Ψ(4)o,e, 〉q的两个正交分量中的一个分量呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,另一个分量处于等阶 N - H最小测不准态 ) ;5“完全的等阶 N次方 H压缩”效应 (即在一定条件下 ,态 |Ψ (4)o,e, 〉q 的两个正交分量可同时呈现出等阶 N次方 H压缩效应 ,简称为“完全压缩态”效应 ) .     

由虚偶和奇相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

根据量子力学中的线性叠加原理，构造了多模奇相干态和多模虚偶相干 态组成的第Ⅳ种态叠加多模叠加态光场|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q，Ⅳ&;gt;q3的等阶N次方H压缩特性，结果发现：（1）当压缩阶数N与腔模总数q之积qN为偶数时：a．若qN=4m(m=1，2，3，…）时，态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q处于等阶N－H最小刻测不准态。b．若qN=4m′+2(m′＝0，1，2，…），且q/∑／j＝1Nψj=&;#177;kψπ（或&;#177;kψπ＋π／2）（kψ＝0，1，2，…）时，态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q呈现“半相干态”效应，2）当qN=2p′＋1（p′＝0，1，2，…）时，态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q可呈现以下三种状态：a．当q/∑／j＝1Nψj=1=&;#177;kψπ(kψ=0，1，2，…）时，第一正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应，b、当q/∑／j＝1Nψj＝&;#177;kψπ＋π／2（kψ＝0，1，2，…）时，第二正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应；c.“半相干态”效应。     

两不同偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

构造了由两不同偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场|Ψ (4)e , 〉q,利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |Ψ (4)e , 〉q 的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 ,结果发现 :1)当 q .N =2 p(p =1,2 ,3,… )、∑qj =1φj =± kπN(k =0 ,1,2 ,… )时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q恒处于等阶 N— H最小测不准态 ;2 )当 q.N为偶数且 q .N =4m - 2 (m =1,2 ,3,… )时 ,在不同的限定条件下 ,态 |Ψ (4)e , 〉q可分别呈现出以下状态 :(1)第一正交分量处于等阶 N— H最小测不准态的同时 ,第二正交分量既不处于等阶 N— H最小测不准态 ,也不呈现等阶 N次方 H压缩效应而使态 |Ψ(4)e , 〉q 呈现“半相干态”效应 ;(2 )第一正交分量呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,其压缩情况与第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)e , 〉q 的情形完全相同 ,出现“部分压缩简并”现象 ;(3)当 q.N为奇数时 ,在一定限定条件下 ,态 |Ψ (4)e , 〉q可处于等阶 N— H最小测不准态 ;在另外限定条件下 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 的两个正交分量可分别呈现等阶 N次方 H压缩效应     

第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究

根据量子力学中的线性叠加原理,由两种不同的虚奇相干态构造了一种新型的多模叠加态光场^2│φ^(4),O&;gt;q,依照多模压缩态理论详细研究了态^2│φ^(4),O&;gt;q的等阶N次方Y压缩特性,结果发现：（1）当N＝2p(p=1,2,3,...),且各模初相位φj=&;#177;kπ（2p)(k=0,1,2,...)时,无论r1^(o)`r2^(o)及θ1^(o)- θ2^(o）之间的关系如何变化,态^2│φ^(4),O&;gt;q总是恒于等阶N－Y最小测不准态。（2）当N＝4m-2(m=1,2,3...）φj=&;#177;（4k+1)π/（2N）（k=0,1,2,...)时,在不同的条件下,态^2 │φ^(4),O&;gt;q的第一正交分量可分别呈出现等阶N次方Y压缩效应或处于等阶N－Y最小测不准态,而第二正交分量既不呈现等阶N次方Y压缩效应也不处于等阶N－Y最小测不准态。（3）当N＝2p′+1(p′=0,1,2,...)且r1^(o)`r2^(o) φj=&;#177;kπ/（2p′+1 ）时,,在不同的条件下态^2| φ^(4),O&;gt;q,第一正交分量分别可呈现等阶N次方Y压缩效应或处于等阶N－Y最小测不准态,而第二正交分量始终不呈现等阶N次方Y压缩效应但可处于等阶N－Y最小测不准态。（4）当N＝2′+1（p′=0,1,2,．．．）且r1^(o)=r2^(o), φj=&;#177;（2k+1)π/2(2p′+1）（k=0,1,2,3,...)时,在不同的条件下,态^2|φ^(4),O&;gt;q的第一正交分量始终不呈现等阶N次方Y压缩效应,但可处于等阶N－Y最小测不准态,而态^2|φ^(4),O&;gt;q的第二正交分量则可呈现出等阶N次方Y压缩效应,也可处于等阶N－Y最小测不准态。（5）在（2）－（4）中,当一个正交分量处于等阶N－Y最小测不准态的同时,另一正交分量既不呈现等阶N次方Y压缩效应也不处于等阶N－Y最小测不准态,这时,态^2|φ^(4),O&;gt;q处于“半混沌－半相干态光场”状态。     

两不同奇相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了由不呈现等阶高阶压缩效应的多模虚奇相干态光场及多模复共轭虚奇相干态这两者线性叠加所组成的第Ⅱ种四态叠加多模Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ猫态光场的广义非线性等阶Ｎ次方Ｈ压缩特性,结果发现：１）当 ｑ· Ｎ为偶数时,且 ｑ· Ｎ＝４ｍ－２（ｍ＝１,２,３,… ）时,在一定的限定条件下,态的第一正交分量可呈现等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应,其压缩情况与两不同奇相干态组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的情形完全相同,存在“部分压缩简并”现象,在另外一些限定条件下,态的第一正交分量处于等阶Ｎ－Ｈ最小测不准态的同时,其第二正交分量则既不呈现等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应,也不处于等阶 Ｎ－Ｈ最小测不准态而使态。呈现“半相干态”效应．２）当ｑ·Ｎ为奇数时,在一定的不同限定条件下,态的两正交分量可分别呈现出等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应,其两正交分量的压缩特性呈现周期性的互补关系．     

由虚偶和奇相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q.)利用多模压缩态理论研究了(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q,Ⅳ〉q)的等阶N次方H压缩特性.结果发现(1)当压缩阶数N与腔模总数q之积qN为偶数时a.若qN=4m(m=1,2,3,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)处于等阶N-H最小刻测不准态.b.若qN=4m′+2(m′=0,1,2…),且(q∑j=1Nψj=±kψπ)(或±kψπ+π/2)(kψ=0,1,2,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)呈现"半相干态"效应2)当qⅣ=2p′+1(p′=0,1,2,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)可呈现以下三种状态a.当(q∑j=1 Nψj=±kψπ)(kψ=0,1,2,…)时,第一正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应.b、当(q∑j=1Nψj=±kψπ+π/2)(kψ=0,1,2,…)时,第二正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应;c."半相干态"效应.     

两不同奇相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了由不呈现等阶高阶压缩效应的多模虚奇相干态光场|ψi(2),O&;gt;q及多模复共轭虚奇相干态|ψi*(2),O&;gt;q这两者线性叠加所组成的第Ⅱ种四态叠加多模Ｓchroedineer猫态光场｜ψo(4),Ⅱ&;gt;q的广义非线性等阶N次方H压缩特性,结果发现：1）当q.N为偶数时,且q.N=4m-2(m=1,2,3,...)时,在一定的限定条件下,态|ψ（4）,Ⅱ&;gt;q的第一正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应,其压缩情况与会两不同奇相干态组成的第I种四态叠加多模叠加态光场的情形完全相同,存在“部分压缩简并”现象,在另外一些限定条件下,态|ψ（4）,Ⅱ&;gt;q的第一正交分量处于等阶N-H最小测不准态的同时,其第二正交分量则既不呈现等阶N次方H压缩效应,也不处于等阶N-H最小测不准态而使态|ψ（4）,Ⅱ）&;gt;q的两正交分量可分别呈现出等阶N次方H压缩效应,其两正交分量的压缩特性呈现周期性的互补关系。     

一类振幅混合两态叠加非对称多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模相干态光场[{zj(a)*}>＞q和多模相干态光场态|{zj(b)*}＞q叠加而成的非对称两态叠加多模叠加态光场|ψ＞q,利用多模压缩态理论,研究了态|ψ＞q的等阶N方H压缩.结果表明:当满足一定相位条件时,无论qN奇数还是偶数态|ψ＞q的两个正交分量周期性地呈现任意阶等阶N方H压缩效应.     

一种新型的多模复共轭相干态光场的N次方Y压缩

构造了一种由两复共轭态叠加多模叠加态场｜Ψ(2)〉q,详细研究了态｜Ψ(2)〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:在一定的条件下,本文的态｜Ψ(2)〉q与文献[1]的态｜Ψ(2)msc〉q之间呈现出"等幂次N次方Y压缩简并"现象.     

第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场的不等偶次幂Nj次方Y压缩

本文在文献7的基础上,利用多模压缩态理论研究了第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场|ψ1(ab)>q的不等偶次幂Nj次方Y压缩特性.结果发现:当压缩幂次数Nj为偶数时,态|ψ1(ab)>q在一定条件下总可呈现出不等次幂Nj次方Y压缩效应:态|ψ1(ab)>q的偶数次幂N次方Y压缩仅仅是本文的理论结果在Nj=N这一条件下的特例.