多模压缩态光场的产生机理及实验制备方案

从量子力学的基本原理出发。系统总结了多模压缩态光场的基本原则．提出了多模压缩态光场的产生机理和实验制备方案。     

浅对称性对多模相干叠加态光场高次压缩特性的影响

研究了多模相干叠加态光场的高次压缩特性。结果发现对称性是影响多模相干叠加态光场压缩特性的主要因素,为多模叠加态光场的实验研究提供了理论依据。     

一类振幅混合两态叠加非对称多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模相干态光场[{zj(a)*}>＞q和多模相干态光场态|{zj(b)*}＞q叠加而成的非对称两态叠加多模叠加态光场|ψ＞q,利用多模压缩态理论,研究了态|ψ＞q的等阶N方H压缩.结果表明:当满足一定相位条件时,无论qN奇数还是偶数态|ψ＞q的两个正交分量周期性地呈现任意阶等阶N方H压缩效应.     

两态叠加Schroedinger猫态光场的两种测不准态

根据多模压缩态理论，详细研究了两态叠加Schroedinger猫态光场的压缩特性，发现：在一定的条件下，该光场将不呈现等幂次的Y和H压缩效应以及等幂次的N—Y和N—H最小测不准态；而呈现出等幂次的N—Y测不准态和N—H测不准态。     

双模压缩真空态的K次方H压缩效应

本文研究了双模压缩真空态1ξ〉=1/coshr sum from n=0 to(-e~(iθ)tanhr)~n 1n,n)的K次方H压缩效应。数值计算的结果表明:对于双模压缩真空态,光场存在着K次方H压缩效应(K=1,2,3,4,5,Λ);但是,随着方次K的升高,K次方H压缩效应减弱。     

一种多模叠加态光场的N次方Y最小测不准态

研究了多模叠加态光场|ψI(ab)>q的等幂次N次方Y压缩特性,结果发现:态|ψI(ab)>q在一定的条件下恒处于等幂次N-Y最小测不准态,而不呈现等幂次N次方Y压缩效应。可见,在一定条件下由非对称相干态光场线性叠加所组成的多模叠加态光场仍可保留原光场的相干特性。     

压缩态光场的产生及应用——关于多模压缩态光场的实验

回顾了压缩态光场的产生及应用实验历程．提出了产生多模压缩态光场的实验方案．     

压缩态光场的产生及应用-关于多模压缩态光场的实验

回顾了压缩态光场的产生及应用实验历程.提出了产生多模压缩态光场的实验方案.     

两态系统中数—相的压缩特性及其最小测不准态

本文由Ｐ－Ｂ位相表述＾「１」，「２」及Ｖ．Ｂｕｚｅｒ有限维相干态中的位相特性。具体计算了两态系统中数，相算符在相干态中的期待值，测不准量和压缩特性。     

第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场的不等偶次幂Nj次方Y压缩

本文在文献7的基础上,利用多模压缩态理论研究了第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场|ψ1(ab)>q的不等偶次幂Nj次方Y压缩特性.结果发现:当压缩幂次数Nj为偶数时,态|ψ1(ab)>q在一定条件下总可呈现出不等次幂Nj次方Y压缩效应:态|ψ1(ab)>q的偶数次幂N次方Y压缩仅仅是本文的理论结果在Nj=N这一条件下的特例.     

多模叠加态光场的等幂次N-H最小测不准态

文章根据多模压缩态理论,对强度不等的非对称两态叠加多模叠加光场的等幂次N-H最小测不准态出现的条件进行了详细分析与讨论,从而得出:(1)在qN的积取偶数时,若各对应模的强度及初始相位都相等,态恒处于等幂次N-H最小测不准态;(2)当各对应模的强度和初始相位不等,但在一定条件下,态亦可处于等幂次N-H最小测不准态.     

光场迭加态的熵压缩

研究了光场迭加态|Ψ>=α|0>+β|Z>的熵压缩,把熵压缩和方差压缩进行了比较,数值计算结果表明熵压缩比方差压缩更灵敏于态的压缩效应     

一种多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩特性

利用多模压缩态理论，详细研究了一种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩特性．结果发现：当腔模总数q与压缩次数N的乘积分别满足一定的条件，则(1)态的第一和第二这两个正交相位分量总可呈现出周期性变化的等幂次N次方H压缩效应；(2)态可呈现出“等幂次N次方H压缩简并”现象．     

非对称MSCS光场的广义非线性不等阶高阶振幅压缩

利用多模辐射场的不等阶压缩的一般理论 ,详细研究了非对称多模薛定谔猫态 (MSCS)光场 |Ψ( ab) 〉q =C( a I)pq |{i Z( a) *j }〉q+C( b I)nq |{-i Z( b) *j }〉q的广义非线性不等阶高阶振幅压缩特性 ,即广义非线性不等阶 Nj次方 Y压缩特性 ,结果发现 :态 |Ψ ( ab)〉q是一种典型的非经典多模光场 ,在任意多模 (q模 )光场中 ,无论部分模的压缩阶数为偶数阶 ,部分为奇数阶 ,还是 q模均为偶数阶 ,或均为奇数阶的情况下 ,只要各模初始相位φ( a)j 与φ( b)j (j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、平均光子数 R( a)j 与 R( b)j 、态间初始相位差θ( a I)p q -θ( b I)nq 等分别满足各自条件 ,态 |Ψ( ab) 〉q总会呈现周期性变化的任意不等阶 Nj次方 Y压缩效应和 Nj-Y最小测不准态     

由奇偶相干态组成的两种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

用不同的多模奇偶相干态光场构造了两种不同的四态叠加多模叠加态光场|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q利用多模压缩态理论研究了态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1.在相同的条件下态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q具有相同的等阶N次方Y压缩特征,即它们之间存在压缩简并现象.2.当压缩阶数N为偶数时,a.若Nj（?）=±k（?）π（k（?）=1,2,3,…）时,两态恒处于等阶N-Y最小测不准态;b.若N（?）j=±k（?）π+π/2（k（?）=1,2,3,…）时,这两态可呈现“半相干态”效应;3.当N为奇数时,在相同的条件下,这两态可呈现以下几种效应:a.第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;b.第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c.可处于等阶N—Y最小测不准态;d.可呈现“半相干态”效应.     

介质中两态叠加多模叠加态光场的和压缩特性研究

利用多模压缩态理论,对介质中两态叠加多模叠加态光场｜ψ^（α）〉q的不等幂次Nj次方和压缩特性进行了详细的研究．结果发现当各模压缩幂次数之和为偶数时,介质中多模叠加态光场｜ψ^（α）〉q恒处于不等幂次Nj最不测不准态;而当各模压缩幂次数之和为奇数时,多模叠加态光场｜ψ^（α）〉q在一定条件下呈现出周期性变化的Nj次方和压缩效应．     

由虚偶和奇相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q.)利用多模压缩态理论研究了(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q,Ⅳ〉q)的等阶N次方H压缩特性.结果发现(1)当压缩阶数N与腔模总数q之积qN为偶数时a.若qN=4m(m=1,2,3,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)处于等阶N-H最小刻测不准态.b.若qN=4m′+2(m′=0,1,2…),且(q∑j=1Nψj=±kψπ)(或±kψπ+π/2)(kψ=0,1,2,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)呈现"半相干态"效应2)当qⅣ=2p′+1(p′=0,1,2,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)可呈现以下三种状态a.当(q∑j=1 Nψj=±kψπ)(kψ=0,1,2,…)时,第一正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应.b、当(q∑j=1Nψj=±kψπ+π/2)(kψ=0,1,2,…)时,第二正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应;c."半相干态"效应.