均匀带电无限大平面与半球面电场的等效问题

若均匀带电无限长直线与均匀带电半圆弧相切于顶点,则带电直线在圆心产生的电场与带电半圆弧在圆心产生的电场完全等效;若均匀带电无限大平面与均匀带电半球面相切于顶点,则均匀带电无限大平面在球心产生的电场与带电半球面在球心产生的电场并不完全等效.这是为什么呢?     

论场强公式和

无限大带电平面(或有限大带电平面的附近)与带电导体表面附近的场强公式之间的差别是由电荷的分布决定的.     

论场强公式E=σ/2ε0和E=σ/ε0

无限大带电平面(或有限大带电平面的附近)与带电导体表面附近的场强公式之间的差别是由电荷的分布决定的.     

电场中几个推论及应用

推论1 场强方向改变的推论 在电场中,电场强度为零的点,是场强方向改变的点,即场强为零的点两侧场强方向相反。     

均匀带电球体激发电场分布解的修正分析

均匀带电球体的电场分布是基本且重要的静电场模型之一。文章从已有常见的均匀带电球体的电场分布结果与界面两侧法向电场的矛盾出发,理论推导了均匀带电球体激发的静电场的修正表达,分析了均匀带电球体的电荷组成,给出了均匀带电球体激发电场的基本物理模型,并对其进行了物理解释。研究表明,均匀带电球体为介质球,其内的电荷包括自由电荷、体极化电荷和面极化电荷,其中体极化电荷和面极化电荷等量异号。均匀带电球体的电场为三种电荷单独存在时激发电场的叠加。采用介质中的高斯定理或考虑极化电荷的真空中的高斯定理,求出的均匀带电球体的法向电场在球面界面两侧满足界面两侧电场的不连续特征。     

在无限大均匀带电平面电场中如何选取零电势参考点

本文应用电势的定义,对无限大均匀带电平面电场中零电势参考点的选取,作了(?)的讨论.众所周知,电势是一个相对量.电场中某点的电势一定是相对于零电势参考点而言的,即是该点与零电势参考点间的电势差.而零电势参考点的选取又可以根据解决问题的需要来确定,这样电场中各点的电势也将随着零电势参考点的选取而改变,但电场中任意     

略论带电面两侧电位无突变

带电面是带电体的抽象模型.在带电面两侧场强有突变,而电位无突变.本文对带电面两侧电位无突变进行分析和研究.     

相距较近二平行带电板电荷分布规律──兼谈平板电容器电量的意义

相距较近二平行带电板电荷分布规律──兼谈平板电容器电量的意义王承贵在电磁学中的无限大带电平面是一种理想模型，相对放置的相距较近的二平行带电板通常被当作这种模型来处理。研究其电荷分布规律是研究其场强分布及两板电位差的基础，与此同时也能找到平行板电容器电...     

线电荷电场中接地半无限大导体板端线附近的电荷分布

将镜像法和保角变换法相结合,计算由线电荷与接地半无限大导体板所形成电场,给出其电势分布和场强分布,并在此基础上计算出半无限大导体板端线附近的感应电荷分布。     

第三讲 电磁学

第1节静电场 1—1电场强度 知识介绍： 1．电场强度的定义式：E—F／q。真空中点电荷电场的场强E=KQ/r^2。均匀带电球壳内部的场强处处为零,外部的场强E=kQ／r^2（相当于把球壳上的电荷全部集中在球心处）。     

面对称电流的感生电场的分析与计算

本文分析与计算了两相互平行的、通有等值反向变化电流的无限大导体板周围的感生电场的分布，并将结果推广到平面电流的情况，指出了求解面对称电流的感生电场的一般方法．     

关于平行板电容器极板间的相互作用产生的困惑

平行板电容器带电时,两极间的相互作用力,是通过电磁场进行的.用库仑定律计算时,所用的场强是—极板电荷单独存在时产生的场强,用电磁场张力张量计算时,用的是两板电荷同时存在产生的合场强.但两种计算方法所得结果是一致的,这说明建立电场的电荷一经确定,电场所表现出来的性质是唯一的.     

有关电介质极化的一道习题

在相对介电常数为ε_r的无限大均匀电介质中存在均匀电场,今在其中挖一个球形空穴,求空穴中心处的场强心。这是普物一道介质极化的习题。一般普物题解对该题解法是利用均匀介质均匀极化求解,没有考虑挖去球形介质前后,空穴内外的场强发生了变化,不再是均匀极化。正确解法应该考虑介质表面的极化电荷对电场分布的影响。本文用两种方法求解,方法一是解电势的拉普拉斯方程,由电势求场强;方法二是用边界条件求极化电荷产生的电场和原来电场迭加。     

例析电场强度的求解方法

电场强度是静电学中最基本、最重要的概念之一, 也是历年高考的热点之一.对场强的求解一般可用其定义式、点电荷场强公式以及匀强电场公式等,但有些电场问题还需一些特殊的处理方法,下面作一简单介绍. 一、等效法例1 如图1,一空心金属球原来不带电,现沿球的直径的延长线放置一根均匀带电的细杆MN,球上感应电荷产生的电场在球的直径上a、b、c 3点的场强分别为Ea、Eb、Ec,三者相比M N A.Ea最大B.Eb最大C.Ec最大D.Ea=Eb=Ec     

均匀带电圆盘电场的研究

直接从点电荷场强公式出发,利用泰勒级数展开法,得出了均匀带电圆盘周围任意点的电场表达式,所得结果在特殊情况下与有关的文献完全一致;定量的给出了圆盘周围电场强度分布矢量图,为平行板电容器研究、有限长带电圆柱电场的研究奠定了理论基础。     

典型带电体电势与场强矢量分布图的建立

用Matlab程序演示了点电荷-导体球系统、均匀带电球面、有限长均匀带电细棒和无限长均匀带电直线的电势分布和场强矢量场图,结合图像探讨了典型带电体周围的等势面和电场分布的特点,使电磁学内容直观、形象。     

均匀带电正方形线圈的空间电场分布

利用教材中一个常见例题的结论,将带电正方形线圈视为四段带电直棒,采取分段计算然后利用场的叠加原理,导出带电正方形线圈空间电场分布的普遍表达式,并讨论线圈平面上的电场分布情况。     

电场中的等效(高二、高三)

1.感应电场例1 一金属球,原来不带电,现沿球的直径的延长线放置一均匀带电的细杆MN,如图1所示,金属球上感应电荷产生的电场在球内直径上a、b、c三点的场强分别为Ea、Eb、Ec,三者相比,则( )     

求解静电场分布的几种方法

已知电荷分布,可以由4种途径求出静电场。这4种方法具有不同的特点。本以无限大均匀带电平面配例阐述之。     

2006年全国高考理综卷(Ⅱ)17题的解法探析

题目ab是长为L的均匀带电细杆,P1、P2是位于ab所在直线上的两点,位置如图1所示。ab上电荷产生的静电场在P1处的场强大小为E1,在P2处的场强大小为E2,则以下说法正确的是A.两处的电场方向相同,E1〉E2B.两处的电场方向相反,E1〉E2C.两处的电场方向相同,E1〈E2D.两处的电场方向相反