镁原子基态能量的计算

在考虑了电子间交换相互作用以及内外壳层电子的不同屏蔽效应的基础上，利用变分原理，计算了镁原子和类镁离子（z=12→17）基态非相对论性能量，计算结果与实验观测值相当接近，误差小于0．3％。     

硼原子基态能量的计算

以对角和法则为基础,导出了硼原子(含类硼离子)基态(电子组态为1s~22s~22p)的非相对论性能量的解析表达式;利用变分法计算了硼原子(含类硼离子)基态的能量值,计算结果与实验值的误差小于0.6％。     

氟原子基态能量的计算

以对角和不变法则为基础,导出了氟原子(含类氟离子)基态(电子组态为1s22s22p5)非相对论性能量的解析表达式,并利用变分法计算了能量值,计算结果与实验数据符合的较好,误差小于0.5%。     

氦原子基态能量的变分计算

在用变分法研究氦原子基态能量和波函数过程中,放弃选用两个相同类氢原子基态波函数乘积作为氦原子基态尝试波函数的方法,而是选取三参数的尝试波函数对氦原子体系的非相对论基态能量进行了数值计算,计算结果与实验值相当接近.     

类氧离子基态能量的变分计算

利用对角和法则,导出了类氧离子非相对论基态能量解析表达式,在考虑了电子间交换相互作用以及内外壳层电子的不同屏蔽效应的基础上,利用变分原理确定了类氧离子基态各电子的波函数,并进一步计算了类氧离子基态的不同光谱项的能量值,计算结果与实验数据,误差均小于0.5%.     

Li~+非相对论基态能量的Hartree近似方法计算

将Hartree近似方法应用于类氦离子的试探波函数,对L i+的非相对论基态能量进行计算并于实验值相比,误差仅为0.8%,得到较为满意的结果.此方法为原子物理中相关能的计算提供了可靠的理论模型。     

三维各向同性谐振子基态能量及波函数的两种计算方法

谐振子运动的研究,无论在理论上还是应用上都具有重要意义。而三维各向同性谐振子是谐振子模型中的较具代表性的模型之一,也是量子力学中的重要模型之一,要正确深入研究此模型,必须分析其基态能量和波函数。文章从两种不同的角度对此问题进行了探讨,即选用不同的坐标系(直角坐标系和球坐标系),采用两种不同的方法(分离变量法和尝试解)计算了三维各向同性谐振子的基态能量和波函数,并对结果进行了相关讨论。     

带电聚合物刷自洽场理论的数值计算实现

介绍了Biesheuvel等人提出的有关带电聚合物刷的自洽场理论,在此基础上,提出该自洽场理论的数值计算,并给出利用数值计算得出的密度分布图。     

半导体量子环的基态和激发态的能量的计算

利用B样条技术计算强磁场下二维量子环在不同角动量下的能谱及其量子尺寸效应.计算发现:量子环的能量在环半径r0=r00时出现一个极小值,当r0相似文献   

系统基态能量与空间对称性的关系

研究微观粒子系统所受空间约束的不同对称性，比较发现系统空间对称性越高，所受约束越弱，系统的基态能量越低，系统越稳定．     

参数微扰法计算锂离子（L i＋）基态能量

根据参数微扰法理论,选择有效核电荷数为 z*＝3－σ的两个类氢原子的1s、2s和3s态波函数的组合,作为锂离子（Li＋）基态的一级近似波函数。应用微扰法计算了锂离子（Li＋）基态二级近似能量。计算结果表明参数微扰法得到的锂离子（Li＋）基态二级近似能量与实验值的相对误差为0．0291％。     

关于氢原子体系Schrodinger方程的讨论

通过讨论氢原子体系的特点,将氢原子当作两体问题进行化简,推导出氢原子体系的定态Schrodinger方程.得到:方程中的质量不是电子的质量,也不是原子核的质量,而是系统的折合质量.     

激发态O_2转变为基态O_2的实验证明及理论解释

通过H2O2在强碱性溶液中产生红光的实验,计算得到了由激发态O2到基态O2所产生光子的波长,并从理论上对实验现象做了解释.     

磁场对单电子量子双环基态能量E_((0,0))的影响

给出了单电子量子同心环基态能量E(0,0)随磁场和势垒的变化规律,并对变化规律进行分析.结果表明,单电子量子同心环基态能量随磁场增大而增大,由于磁场的存在,原来的基态能级分裂成三个能级.由于量子同心环中势垒的存在,使得单电子量子同心环基态能量增大,基态能量随势垒的增大而增大.     

电磁场中衰变二能级原子态的演化

以衰变二能级原子作为量子位，求解了经典电磁场中有衰变二能级原子系统的密度矩阵方程，得到了系统状态的演化规律。