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1.
王月新 《忻州师范专科学校学报》2009,(2):20-22
牛顿力学研究的对象是在惯性系中的物体,那么在非惯性系下如果想运用牛顿运动定律研究物体的运动,就必须引入一个“虚拟力”或“假想力”,即惯性力。文章就惯性力在不同非惯性系下的大小和方向作了一定阐述,并讲述了惯性力在现实生活中应用的几个例子。 相似文献
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王月新 《忻州师范学院学报》2009,25(2)
牛顿力学研究的对象是在惯性系中的物体,那么在非惯性系下如果想运用牛顿运动定律研究物体的运动,就必须引入一个"虚拟力"或"假想力",即惯性力.文章就惯性力在不同非惯性系下的大小和方向作了一定阐述,并讲述了惯性力在现实生活中应用的几个例子. 相似文献
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牛顿运动定律只在惯性系中成立.但只要引进适当的虚拟力即惯性力,也可以在非惯性系中用牛顿运动定律求解质点的运动. 相似文献
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孙凤林 《陕西师范大学继续教育学报》2003,20(1):103-105
本文论述了虚功原理只对惯性系成立,如果坐标原点选在动点(非惯性系),则必须引入惯性力,在虚功原理中计入惯性力的虚功,否则将导致错误结果。同时讨论了两体问题中,当研究行星相对于太阳的运动时,以太阳为参照系(非惯性系),引入适当的惯性力,建立行星相对太阳的动力学方程,物理意义更突出。 相似文献
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牛顿第二定律只适合惯性系,在非惯性系中解决问题,必须加上惯性力牛顿第二定律形式上才能成立.匀加速直线运动和匀速圆周运动都是非惯性参考系,惯性力的大小分别为:F*=-ma和F*=-mω2r,在非惯性参考系中牛顿二定律的形式变为:F外+F*=ma相对,惯性力是一种假想的力,它没有施力物体,没有反作用力,但是能做功. 相似文献
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韩峰 《安阳师范学院学报》2006,(5):21-23
在转动坐标系内,通过引入惯性力场及广义惯性势,拓宽了拉格朗日函数的内涵,导出了转动坐标系中的拉格朗日方程。并通过惯性离心力场的势和科氏力场势的举例,再次说明惯性力场在非惯性系中的真实性。 相似文献
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本文借助于某学生对开普勒第三定律中k值的疑惑,分别以太阳与行星的共同质心、太阳、行星为惯性参考系或非惯性参考系,对相应的k值进行了研究与计算。结果显示:严格准确的k值与太阳和行星的总质量有关,开普勒第三定律实际上是近似的;在正确地引入惯性力后,所有参考系均能得到k值的准确结果;若以太阳为惯性系,则所得到的k值存在极小量的误差;而若以行星为惯性系,则所得到的k值谬之千里。文章的内容反映出惯性系在日常教学中的重要性,需要引起关注。 相似文献
8.
邵珠贵 《吉林广播电视大学学报》2014,(7):65-66
在物理教学中惯性参考系与非惯性参考系是一重要的基本概念,如何正确理解惯性参考系的定义、清楚惯性力的性质和特点、理解惯性力不是物体间的相互作用;如何在解决实际物理问题中正确识别选择参考系,是物理教学中不容忽视的重要问题。根据教学实践,本文就这些问题进行了简单的分析和总结。 相似文献
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非惯性参照系中的Lagrange方程 总被引:2,自引:0,他引:2
颜振珏 《黔南民族师范学院学报》2004,24(6):8-11
从非惯性参照系中的惯性力表达式出发,找出与之相对应的广义势函数U’,进一步写出与之相对应的类Lagrange函数表达式L″,从而推导出在非惯性参照系中的第二类Lagrange方程和保守力系的Lagrange方程,并通过实例说明在非惯性参照系中Lagrange方程的应用,从分析力学的角度提出了求解非惯性参照系中的动力学问题的一种方法。 相似文献
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描述物体的运动,可以根据研究问题的需要选择参照系,但是要注意:牛顿第一定律并非对任何参照系都成立.它成立的参照系,叫做惯性参照系,简称惯性系.反之,称为非惯性系.一切相对于惯性系加速运动的参照系都是非惯性系.在非惯性系中,引入惯性力的概念后,就可以利用牛顿第二定律的形式解决动力学问题.惯性力源于物体的惯性,是物体惯性在非惯性系中的体现.不过惯性力是一种假想的力,实际上并不存在. 相似文献
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本应用等效原理,建立了惯性场,引入了惯性场的标势φ、矢势→A和惯性场强→I,给出了惯性力的一种处理方法。 相似文献
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引出和定义4种惯性力,然后通过两个典型例子说明在解决平动惯性的应用等问题时,通过引进惯性力会给解题带来许多方便,体现出惯性力法解题的优越性. 相似文献
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徐水源 《黄石理工学院学报(人文社科版)》2002,(3)
本文针对现今一些物理学教材和高中物理教学参考书中仍称惯性力为“假想力”,不是真实力的观点,运用学科研究的相应成果和等效原理对惯性力的本质作出辩证的阐述,并以实例对惯性力的短促作用与长时积累作用的影响与危害作出分析说明,以期警示人们对惯性力可能造成的危害加以防范。 相似文献
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惯性力、惯性离心力虽然在中学教材中只是选学内容 ,但是它们的引入对解决一些疑难习题及竞赛练习题却能起较大作用 ,特别是一些在惯性系中较难解决的作功问题尤为如此 ,一旦选用非惯性系引入惯性力 ,解题就会变得非常简便 .下面举两例予以说明 .例 1 .倾角为θ ,斜面长为l的三角块B置于地面上 ,以加速度a由静止开始向左做匀加速运动 ,小物块A放于B顶端 ,试问(1 )当A、B之间的摩擦因数为多大时 ,A、B才能保持相对静止 ;(2 )如果A、B之间的摩擦因数 μ =0 ,且a 相似文献
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1非惯性系中牛顿定律的修正设物体质量为m,作用在物体上的外力为F,非惯性系(加速参照系)相对于惯性系的加速度为a,物体相对于非惯性系的加速度为a’,则,或其中叫惯性力.此式就是非惯性系中的质点运动的动力学方程.它表明在非惯性参照系中,外力与惯性力的合力等于质点的质量与相对加速度的来积.引入惯性力后就可在推惯性系中应用牛顿定律来解决动力学问题了.2非惯性系中牛顿定律的推广应用在非惯性系中应用修正后的牛顿第二定律解题的基本步骤是:①确定研究对象,分析它所受到的作用力.②选取参照系,建立坐标系。③由惯性力… 相似文献
20.
徐厚瑜 《数理天地(高中版)》2002,(12)
牛顿定律只在惯性系中成立,为了使它能在非惯性系中也成立,可引入一个惯性力.如果非惯性系相对惯性系有平动加速度a0,那么只要认为非惯性系中的所有物体都受到一个大小为ma、方向与a的相反的惯性力,牛顿定律即可照用.由此可导出非惯性系中动能定理的表达式: 相似文献