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孟继明 《新课程导学(上)》2014,(32)
正洛伦兹力与安培力的关系,是中学物理教学中的难点,现对此问题进行讨论。一、洛伦兹力对电荷是否做功分析1:如图1所示的电路中,设导体在外力的作用下以速度v1向右匀速运动时,导体内的正电荷q随导体向右匀速运动的同时,以速度v2沿导体匀速运动,此时电荷的合 相似文献
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孙彦真 《试题与研究:高中理科综合》2021,(10)
在教学中从本质上讲解洛伦兹力与安培力的关系以及克服安培力做功等于回路中电流做功,学生不易理解。换个方法从能量守恒的角度或表达式角度深入浅出讲解问题,学生易于接受。 相似文献
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胡斌 《数理天地(高中版)》2012,(1):29-29
有同学在学习“磁场”一章后,提出疑问:“一方面,只要通电导线的运动方向不与安培力的方向垂直,安培力就要做功;另一方面,安培力是洛伦兹力的宏观表现,而洛伦兹力是永远不做功的.这两者似乎是矛盾的.” 相似文献
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金属导体中做定向运动的自由电子所受洛仑兹力是外磁场施于的,属于磁场力的范畴.由于洛仑兹力的作用而形成了霍尔电场,霍尔电场对原子实作用力的矢量和即为电流元所受到的安培力,安培力是电场力. 相似文献
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据洛仓兹力和安培力之间的关系,得到了安培力的起因是运动的载流子通过霍尔电场对晶格中正离子间接作用的结果,而不是运动的载流子对晶格的横向碰撞所产生的宏观效果。 相似文献
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该文讨论解释安培力的两种机制:一是霍尔电场对离子的作用,以及晶格对霍尔电场的反作用机制。二是电流元等效为磁偶极子与外磁场相互作用的磁矩势能机制。两种机制都能正确推导出安培力公式。其结果与电磁学理论经典著作相一致。对洛仑兹力作功进行讨论。说明在磁场中运动导体机械能转化为电能的过程中,洛仑兹力充当传递者的作用。 相似文献
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杨世玲 《赤峰学院学报(自然科学版)》2008,24(6):7-8
磁场中有电流通过时,半导体和金属导体所受的安培力情况不同,对两种情况下材料受安培力分别进行研究,并对安培力的微观起因进行讨论。 相似文献
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陈兆立 《中学生数理化(高中版)》2004,(2):47-48
对于安培力,在中学物理教学中,由于对其阐述不够充分,往往会产生一些模糊的认识.如:安培力的本质到底是什么?为什么洛伦兹力不做功而安培力可以做功?本文将对此作一些讨论. 相似文献
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贺兴建 《太原大学教育学院学报》2007,25(B06):130-132
通过讨论载流导体处于磁场中时所受安培力与导体中大量自由电子所受洛仑兹力之间的内在关系,得出了导体所受安培力是金属晶格正离子所受的合力而不是导体中自由电子所受洛仑兹力的合力;安培力做功在数值上等于洛仑兹力在L×B方向上的分力做功的代数和,洛仑兹力不做功,但它的分力做功,起传递能量的作用的结论。 相似文献
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沈国成 《中学物理教学参考》2001,(3):17-18
在图 1所示的装置中 ,平行金属导轨 MN图 1和 PQ位于同一平面内 ,相距 L,导轨左端接有电源 E,另一导体棒 ab垂直搁在两根金属导轨上 ,整个装置处于竖直向下的匀强磁场中 ,磁感强度为 B.若闭合开关 S,导体棒 ab将在安培力作用下由静止开始沿金属导轨向右加速运动 ,导体棒开始运动后 ,导体棒两端会产生感应电动势 ,随着导体棒速度逐渐增大 ,感应电动势也逐渐增大 ,从而使导体棒中的电流逐渐减小 ,导体棒所受的安培力也逐渐减小 ,若不考虑导体棒运动过程中所受的阻力 ,这一过程一直持续到导体棒中的电流减为零 ,即安培力也减为零时 ,导体棒… 相似文献
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洛伦兹力是怎样表现为安培力的 总被引:1,自引:0,他引:1
我们知道,通电导线在磁场中受到的力称为安培力,运动电荷在磁场中受到的力称为洛伦兹力,由于导线中的电流是有大量自由电子沿导线定向移动形成的,因此安培力与洛伦兹力之间必然存在着某种关系,这就是通常所说的安培力是洛伦兹力的宏观表现,洛伦兹力是安培力的微观本质. 相似文献
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贺佩霞 《中学物理教学参考》2007,36(3):1-12
在学习"磁场对运动电荷作用"时,关于洛伦兹力的方向总与带电粒子速度的方向垂直,洛伦兹力永远不对粒子做功,它只改变粒子运动的方向,而不改变它的速率和动能,学生容易理解.即使在电场、磁场共存的情况下,带电粒子的轨迹不是圆周,洛伦兹力仍与速度方向垂直,洛伦兹力不做功也不难理解.但学生感到困惑的是:安培力可以看作是作用在每个运动电荷上的洛伦兹力的宏观表现,而安培力可以做正 相似文献
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贺兴建 《太原教育学院学报》2007,(Z1)
通过讨论载流导体处于磁场中时所受安培力与导体中大量自由电子所受洛仑兹力之间的内在关系,得出了导体所受安培力是金属晶格正离子所受的合力而不是导体中自由电子所受洛仑兹力的合力;安培力做功在数值上等于洛仑兹力在L×B方向上的分力做功的代数和,洛仑兹力不做功,但它的分力做功,起传递能量的作用的结论。 相似文献
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