碱金属原子的旋轨相互作用能的计算

在碱金属原子的精细结构中 ,我们考虑到电子存在自旋 ,由于自旋与轨道运动的相互作用而产生了附加能 ,关于此附加能的计算问题 ,教材中均采用同一方法 ,即△E =-μs→·B→ (1)其中 μs→ 为电子自旋磁矩 ,它与自旋角动量 S→ 有关 :μs→ =-ems→ 　　　　　　　　 (2 )而碱感应强度B→ 是指电子轨道运动所感受到的磁感应强度 ,其求法为 :假定电子不动 ,则原子实绕电子作圆周运动 ,其速度为 (-v→) ,电荷数为Z e ,如图 1。根据毕萨定律 ,原子实绕电子运动产生的磁感应强度为B′→ =μo4πz e(-v→)×r→r3=μo4πz er→×mv→mr3=μo4π…     

L-S偶合与jj偶合的物理实质

本文证明,对孤立的多电子原子而言,若忽略自旋-轨道相互作用,则(?)=0,(?)=0.(?)为守恒量,应使用L S偶合.反之,若自旋-轨道作用大于电子之间剩余的非球对称的库仑作用H_(r.c)且忽略H(?),则(?)≠0,(?)≠0.(?)=0,应当使用(?)偶合.     

Bcc类钒铑混合原子团簇的电子和磁学特性

通过求解非约束的Hartree-Fock近似下的真实spd带模型哈密顿，研究钒铑混合的Bcc类9－原子，15－原子，27－原子团簇的电子和磁学特性，计算自旋极化的局域s,p,d轨道电荷分布，局域s,p,d轨道磁矩，每个原子的平均磁矩μ，从计算的结果和电子态密度（DOS），分析嵌埋在不同环境中的Rh9(V9)磁性行为，从而研究原子环境，电子和磁学特性之间的关系。     

具有电(磁)荷、磁矩和质量四极矩天体的引力效应

本文利用具有电 (磁 )荷、磁矩和质量四极矩引力场方程的解 ,讨论了具有电 (磁 )荷、磁矩和质量四极矩天体的某些引力效应 .给出了电 (磁 )荷参量分别与磁矩参量和质量四极矩参量相互作用所引起的引力红移效应和轨道近日点效应     

Co与Nd共掺杂锶铁氧体SrFe_(12)O_(19)的电子及磁性性质的第一性原理计算

利用基于密度泛函理论的第一性原理方法对未掺杂的锶铁氧体SrFe_(12)O_(19)、Co掺杂SrFe_(12)O_(19)及Co与Nd共掺杂SrFe_(12)O_(19)的晶体结构、电子性质及磁性性质进行了计算.结果表明:未掺杂的SrFe_(12)O_(19)晶体为半导体,体系中Fe原子表现为高自旋态,2a、2b、12k晶位Fe原子的磁矩与4f1、4f2晶位Fe原子的磁矩反平行排列,总磁矩为40μB;Co掺杂SrFe_(12)O_(19)后体系表现出金属性,Co与Fe原子均表现出高自旋态,Co原子磁矩为2.5μB,Fe原子磁矩为3.58μB,总磁矩为34μB;Co与Nd共掺杂SrFe_(12)O_(19)后Fe原子表现为高自旋态,磁矩为3.55μB,Nd原子被局域为高自旋态,磁矩为3μB,Co原子表现为低自旋态,体系总磁矩为62μB,掺杂后体系磁性明显增强.     

自旋轨道相互作用对负宇称重子混合角的影响

通过对单交换势(OPE)结构的重新分析,并考虑自旋轨道相互作用的影响,得到的负宇称重子混合角与实验结果吻合.     

关于原子基态光谱项的确定

引言:本文,根据元素周期表中所给的基态电子组态,采用简易地计算方法,即可确定原子基态光谱项。一、理论对于闭合支壳层的同科电子则有ns~2:电子,n,1,s,m_(li),m.(1) n o 1/2 o 1/2(2) n o 1/2 o -1/2而且两个电子的总轨道磁量子数和总自旋磁量子数分别为:M_L=sum from i=1 to 2(m_(li))=0 0=0,     

电-声相互作用对金属氢磁性的影响

本文运用Hirsch的自旋—极化铁磁理论,并考虑了电—声相互作用对单中心、双中心以及电子有效质量的修正后,讨论了金属氢在T=OK时的自发磁化强度随晶体的Wigner-Seitz半径r_(s)的变化。结果指出:金属氢的自发磁化强度m_(s)≠0的区域随参数P的增大而收缩,但m_(s)的值不一定比未考虑电—声相互作用时的值小。     

Sm、Nd、Co掺杂对锶铁氧体SrFe_(12)O_(19)电子结构和磁性性能的影响

采用基于密度泛函理论的第一性原理平面波赝势法,结合广义梯度近似(GGA+U)研究锶铁氧体SrFe_(12)O_(19)、SmSrFe_(23)CoO_(38)、Sm_2Fe_(23)CoO_(38)、SrNdFe_(23)CoO_(38)和Nd_2Fe_(23)CoO_(38)的晶体结构、电子性质及磁性性质.结果表明:SrNdFe_(23)CoO_(38)和Nd_2Fe_(23)CoO_(38)晶格常数a,b均比未掺杂时的晶格常数略大,晶格常数c均比未掺杂时的晶格常数c略小;SmSrFe_(23)CoO_(38)和Sm_2Fe_(23)CoO_(38)晶格常数a,b,c均比未掺杂时的晶格常数略小.Sm掺杂对体系的磁矩几乎没有影响,掺杂后形成的SmSrFe_(23)CoO_(38)、Sm_2Fe_(23)CoO_(38)晶体磁矩分为37.981 9μB和38.973 4μB.掺杂后形成Nd_2Fe_(23)CoO_(38)的磁矩明显小于未掺杂时SrFe_(12)O_(19)的磁矩,其值为31.962 4μB,掺杂前后Nd磁矩均为0;而Nd掺杂后形成SrNdFe_(23)Co_(38)的磁矩为51μB,掺杂后体系磁性明显增强,其中Fe表现为高自旋态,磁矩为4.1μB,Co也表现为高自旋态,磁矩为3.9μB,Nd掺杂前没有磁矩,掺杂后被局域为高自旋态,磁矩高达4.95μB.     

自旋一轨道耦合表达式的推导

在无外场情况下,原子中电子的势能主要是电子在原子核及其余电子的库仑场中具有的势能,其次是一些小的附加能量。在这些小的项目中,电子的自旋运动和轨道运动之间的耦合能往往占居主要成份,通常用符号H_(so)标记。H_(so)的表达式只能在考虑了相对论效应的狄拉克量子方程中才能推导出来;但是若承认了自旋和自旋磁矩是客观存在的事实。H_(so)也可以用非相对论的方法导出。下面讨论之。     

关于LS耦合、JJ耦合的适用条件

通过经典电磁学的数量级估计和量子力学计算表明,多电子原子中区别LS耦合JJ耦合的条件应比较电子自旋一轨道磁相互作用与电子静电力之间的大小而非比较电子自旋与自旋的磁相互作用与电子自旋一轨道磁相互作用的大小.     

关于原子物理中两个问题的注记

一、对LS耦合和JJ耦合的说明 以两个电子的原子为例。我们知道，每个电子有自旋和轨道运动，那么一个双原子中四种运动之间可以有六种相互作用，即G1（s1 s2），G2（l1 l2），G3（l1s1。），G4（l2s2），G5（l1s2），G6（l2s1）。这里G1代表两个电子的自旋的相互作用，G3是一个电子的轨道运动和他自己的自旋间的相互作用，与类推。那么哪种相互作用强一些，那种弱一些？何时采用LS耦合，何时采用JJ耦合？很多教材中说G5和G6是比较弱的，可以不考虑，但G1和G2与G3和G4的比较分两种情况：一种是当G1和G2比G3和G4强，采用LS耦合，另一种情况是当G3和G4比G1和G2强时，采用JJ耦合。     

关于Cu(Ⅱ)配合物Jahn-Teller畸变的讨论

过渡元素的(n—1)d和ns轨道间的相互作用早已为人们所重视,但(n—1)P和(n—1)d轨道间的相互作用一直未受到人们的注意.本文通过低温和高温下电离能增量曲线的差异,分析了不同温度下p,d轨道间相互作用的强弱,发现Cu~(2+)的5个d轨道由于空间对称性不同,在3p轨道和配体群轨道的内、外排斥作用下,能级可能先发生微裂,从而导致了Cu(Ⅱ)配合物的Jahn-Teller效应向拉长的八面体的方向畸变.     

w-BN (001)B面上铁(钴、镍)纳米线的高自旋极化研究

文章用密度泛涵理论(DFT)和广义梯度近似(GGA)研究了铁、钴和镍在纤锌矿结构氮化硼(w-BN)(001)B面上排列的纳米线的电子结构和磁性,计算了原子的磁矩和态密度,发现在w-BN(001)的B面上的铁和钴纳米线具有高自旋极化的特性,并与孤立的铁、钴和镍原子线的电子结构进行了比较研究,这种高自旋极化材料在微电子器件中可以用作自旋过滤器.     

电子自旋在光谱中的应用研究

通过施特恩-盖拉赫实验证明了空间量子化的事实,其结果表明原子在磁场中的取向是量子化的,而在当时实验所给出的氢原子在磁场中有两个取向的事实,是量子化理论无法解释的。塞曼效应中的反常塞曼效应应用经典力学及量子化理论都无法正确的解释。乌伦贝克与古兹密特依据这些实验事实提出电子的自旋假设。应用电子自旋假设,使施特恩-盖拉赫实验以及反常塞曼效应等难题得以完美解决,同时这些难题得以解决也有力的证明了电子自旋假设的实在性。而电子自旋磁矩和轨道磁矩相互作用产生的附加能导致原子能级发生分裂,电子跃迁几率增加可以用狄拉克的相对论性波动方程加以解释。     

含Ni~(2 )离子晶体的光吸收谱分析

本文利用C_i点群对称下的晶场势表达式,推算出C_i对称下的晶场微扰矩阵元;并利用点荷模型对(NH_4)_2Ni(BeF_4)_2·6H_2O晶体的光谱进行计算。计算结果与实验较为符合。对在解释这类物质的光吸收谱分裂方面所流行的观点,即用简化的O_h点群对称晶场上加上自旋—轨道耦合的观点进行了讨论,提出了不同的看法。     

浅谈肯定句如何转换为一般疑问句

1.直接把系动词be(am,is,are,w as,were)、助动词be(am,is,are,w as,w ere),w ill(would),shall(should),have(has,had)和情态动词can(could),m ay(m ight)m ust(need)等提到句首并大写首字,母。例如:1)This is M r B lack s car.—Is this M r B lack s car?—Y es,itis./N o,itisn t.2)Tom can swim.—C an Tom sw im?—Y es,he can./N o,he can t.3)I w ould like to com e.—W ould you like to com e?—Y es,I would./N o,I wouldn t.2.将助动词D o(D oes,D id)置于句首,主语后面的谓语动词用动hool词原形。在一般现在时的句…     

内外合力共建五邑大学

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有机双自由基体系的UHF研究

本文采用 Gaussian98程序的 UHF方法 ,6- 31 1 G (d)基组对 9种双自由基的结构进行全优化。结果表明体系铁磁相互作用时 ,符合自旋拓扑规则 ,也与 Yamaguchi提出的自旋极化规则相一致 ,自旋密度呈交替情况。双氮氧自由基体系的自旋相互作用主要反映在氮氧基带有相同的自旋的氧原子间的自旋相互作用     

核自旋与磁矩

本文以角动量和磁矩要领为主线，阐释原子核的自旋与磁矩，简述它们的测量方法，加深对原子核性质的了解和认识。