耦合通道光学势方法研究入射能量为15eV、17.5eV、20eV电子碰撞氧原子2p43P-2P33s3S0跃迁

本文应用动量空间耦合通道光学势方法研究了电子同氧原子碰撞过程,计算了电离截面和入射电子能量为15eV、17．5eV、20eV时的微分散射截面,并研究了连续态对散射截面的影响。     

耦合通道光学势方法研究电子碰撞氧原子sp^43P-2p^3 3S^3S^0跃迁过程（二）

本文应用动量空间耦合通道光学势方法研究了电子同氧原子碰撞过程，计算了入射电子能量为25eV、30eV，50eV，100eV时的微分散射截面，并研究了连续态对散射截面的影响。     

垂直平面内氦原子（e,2e）反应中屏蔽效应的理论研究

运用3C模型和DS3C模型计算了入射能为70.6 eV几何条件下垂直平面内电子离化氦原子的三重微分散射截面,并把计算结果与实验结果进行了比较,系统研究了屏蔽效应对截面的贡献.结果表明：当散射角较大、敲出电子能量较低时,末态屏蔽效应对垂直平面内三重微分散射截面的幅度和角分布均存在较强影响.     

尖晶石型ZnGa2O4光学性质的第一性原理计算

首先采用基于密度泛函理论(DFT)框架下广义梯度近似平面波超软赝势法(包括PBE、PBESOL、PW91、RPBE、WC)对尖晶石型ZnGa2O4的结构进行了优化,得到和实验值最接近晶格常数a0=0.8378 nm;然后在结构优化的基础上采用GGA-WC计算ZnGa2O4的电子结构和光学性质.结果表明,ZnGa2O4为间接带隙复合氧化物,带隙宽为2.335 eV; ZnGa2O4的静态介电常数为3.45,静态折射率为1.85,介电函数吸收边位于4.0 eV附近;ZnGa2O4的反射系数在19.3 eV附近取得最大值,吸收系数在11.0 eV～17.5eV间取值均较大,电子能量损失谱的共振峰在20.5 eV处,并与此能量时反射系数R(ω)的陡降相对应.     

氦原子(e,2e)电离反应的三重微分截面

考虑初末态电子间的关联效应,计算和分析了在共面不对称几何条件下,能量为5500eV和1500eV的入射电子碰撞He原子电离的三重微分截面,并将其计算结果与Dupre等人和Avaldi等人的绝对实验数据及其它理论计算结果进行了比较。计算结果表明:考虑初末态电子间的关联效应的理论模型能够定性地描述这样的反应过程。     

CaF_2电子结构与光学性质的计算

根据密度理论, 采用平面波赝势和广义梯度方法, 在对C aF2 晶体结构进行了几何优化的基础上, 计算了电子结构与光学性质. 计算结果表明, 两个 价带的宽度分别为1. 873eV 与4. 549eV, 静态介电常数为??1 ( 0) = 1. 9335, 具有很宽的透光范围、很低的反射系数.     

150eV入射电子单离化氢原子反应的三重微分散射截面计算

在忽略相对运动影响和质心运动影响的条件下，我们理论地计算了共面非对称条件入射能量为150eV氢原子单离化（e，2e）过程的三重微分散射截面并与实验值进行对比，以验证我们的理论是否能解释实验。     

SnO_2电子结构及其光学特性的第一性原理计算

采用基于密度泛函理论的第一性原理计算了金红石结构SnO2的电子结构和光学特性.在不同的截断能下优化SnO2晶胞得：Ecut取380eV最合适,此时a=b=0.4900nm,c=0.3285nm,Eg=1.258eV.通过分析其复介电函数、反射谱、吸收谱以及损失函数等谱线的峰值,可知这些峰值与电子在价带导带间的跃迁有关.计算的光学特性与能带结构态密度吻合很好,为SnO2在光电领域的设计与应用提供了理论依据.     

轫致辐射的Bethe—Heitler散射截面公式的推导问题

本文给出了轫致辐射Bethe-Heitler 散射截面公式的详细证明,并给出了电子在散射过程中传给核的动量q与电子初、末态动量和光子动量之间的定量关系式.     

SnO2电子结构及其光学特性的第一性原理计算

采用基于密度泛函理论的第一性原理计算了金红石结构SnO2的电子结构和光学特性.在不同的截断能下优化SnO2晶胞得:Ecut取380 eV最合适,此时a=b=0.490 0 nm,c=0.328 5nm,Eg=1.258 eV.通过分析其复介电函数、反射谱、吸收谱以及损失函数等谱线的峰值,可知这些峰值与电子在价带导带间的跃迁有关.计算的光学特性与能带结构态密度吻合很好,为SnO2在光电领域的设计与应用提供了理论依据.     

双模激光场中电子-氩原子弹性散射

应用玻恩一阶近似理论,在电子入射方向平行于激光场的极化方向的特殊散射模式下,利用光学势模型研究了激光场中电子-氩原子散射问题。利用静电屏蔽势,应用第二玻恩近似公式对双模激光场中电子-氩原子散射进行了计算。在相位不同、散射截面出现关于ν=0对称和镜面对称的情况下,这个理论方法给出了较好的结果。     

CnH2n+1O2·/CnH2n+1O2-(n=1～4)的结构和电子亲合能的密度泛函理论研究

选用4种不同的密度泛函理论方法(B3LYP,BHLYP,BP86,BPW91),在全电子的双?加极化加弥散函数基组(DZP )下,研究CnH2n 1O2·/CnH2n 1O2-(n=1～4)体系的结构和电子亲合能.预测过氧烷基自由基及相应的阴离子的基态结构均为C,对称性,电子态分别为2A"和1A".在电子亲合能方面,BP86方法预测的电子亲合能是最可靠的.预测CH3O2·,C2H5O2·,a-C3H7O2·,b-C3H7O2·,a-C4H9O2·和6-C4H9O2·的电子亲合能分别为1.15,1.12,1.13,1.10,1.11和1.18eV.     

奇特原子核电子散射的理论研究

(项目号10675090)国家自然科学基金项目《奇特原子核电子散射的理论研究》旨在从理论上对电子与奇特原子核的散射进行研究,探求描述散射过程的基本物理量,如电荷形状因子和散射截面等对奇特原子核结构变化的反映及其敏感性,探索用电子散射研究奇特原子核结构的可行性。     

N掺杂对TiO2电子结构与光催化活性影响的理论研究

采用第一性原理超软赝势平面波方法对N掺杂TiO2的基态电子结构进行了计算研究。计算结果显示N取代O掺杂不仅把TiO2的价带位置升高了0.27 eV,而且在带隙中诱导了有N 2p、O 2p和Ti 3d构成的未占据电子态。这三态的相互作用使带隙态具有了展宽和离域化的特性。N掺杂TiO2电子结构改变的原因是由于形成了相对较强的N-Ti共价键。价带上移和扩展带隙态共同促进了N掺杂TiO2可见光催化活性的提高。     

康普顿效应中的微分散射截面

介绍从康普顿矩阵元出发计算电子-光子康普顿微分散射截面的具体方法，并给出在低能极限下的经典近似。     

2005年高考物理实战练习题

第I卷(选择题共30分) 一、选择.(本厄共10小压,每小瓜3分.共30分。 在每小扭给出的四个选项中,只有一个选项正确. 选对得3分,选错或不答的不得分) 1.某种金属的逸出功为2.3 eV,这意味着 ①在这种金属内部的电子克服原子核引力做 2.3 eV的功即可脱离该金属表面 ②在这种金属表层的电子克服原子核引力做 2.3 eV的功即可脱离该金属表面 ③要使这种金属有电子逸出,人射光子的能 t必须大于2.3 eV ④这种金属受到光照时若有电子逸出,则电 子离开该金属表面时的动能至少等于2.3ev 上述说法正确的是() A.江③B.屯X国c.(②侣)D.遭窿) 2.某体育馆…     

能量接近10．2eV的光子能否使基态氢原子跃迁？

在中学原子物理的教学．中,大家知道,基态氢原子的能级是-13．6eV,激发态最低能级是-3．4eV,较高能级依次为-1．51eV、-0．85eV……．所以要让基态氢原子跃迁到激发态,至少吸收-3．4eV-（-13．6eV）：10．2eV的光子,然后是12．09eV、12．75eV……等数值分立的特定能量的光子．那么,能量不等于10．2eV但接近于10．2eV的光子,（例如能量为10．1eV或10．3eV的光子）能否被基态氢原子吸收而跃迁呢？按中学生习惯常回答“能”或“不能”．     

对教材中一道习题解析的讨论

在高中<物理>第三册(必修加选修)第58页习题A组中有一道习题,题目的内容为: 题目有一个电子与一个基态氢原子碰撞,刚好使这个氢原子电离,这个电子的动能是多少? 在配套的<教师教学用书>中对该题的解答过程是这样的:如果电离后氢原子的能量记为零,则基态氢原子的能量为-13.6eV,能量差为13.6eV.基态氢原子必须获得这么大的能量才能电离.即与它碰撞的电子的动能为13.6eV,或2.18×10-18J.     

雨介质中球形导体对电磁波的散射

研究了雨介质中导体目标对电磁波的散射特性。当入射波沿垂直方向极化时，得出了毫米波段散射场的表达式，导出了目标的微分散射截面。结果表明：微分散射截面总体上随雨强的增加和频率的升高而减小，具有后向散射增强效应；共极化微分散射截面与交叉极化微分散射截面的比值随降雨率的增大而增大。     

运动粒子的散射特征

本从Lorents变换出发，导出了运动粒子的散射截面，过渡到低速时结果与有关献一致；最后应用所得结果研究了布朗粒子的散射截面的时间频谱。