外电场作用下氮化物无限抛物量子阱中激子的能级

考虑Ga N/Al N无限抛物量子阱(PQW)中声子模和空穴有效质量的各向异性,利用变分法计算了外电场下氮化物PQW中激子的能量。结果表明,重、轻空穴激子的结合能与基态能均随阱宽的增大而降低;考虑极化子效应时,结合能降低较明显;轻空穴激子的基态能量与结合能比重空穴激子的高;纤锌矿PQW中激子的基态能量比闪锌矿PQW中的低,而纤锌矿PQW中激子的结合能比闪锌矿PQW中的高;有外电场作用时,激子的基态能量与结合能明显降低。     

外电场作用下氮化物有限抛物量子阱中激子的极化子效应

考虑GaN/Al_xGa_(1-x)N有限抛物量子阱(PQW)中空穴有效质量及声子模的各向异性,采用LLP变分法计算了外电场作用下有限PQW中激子的能量。结果表明,轻、重空穴激子的基态能随阱宽的减小而增大,结合能随着阱宽的减小,先增大后减小;考虑极化子效应时,结合能有明显的降低;轻空穴激子的结合能和基态能量均比重空穴激子的高;闪锌矿阱中激子的基态能量比纤锌矿阱中的高,而闪锌矿阱中激子的结合能比纤锌矿阱中的低;有外电场作用时,激子的结合能和基态能量降低较明显。     

PtI化合物激子的静电场行为

基于Baeriswyl-Bishop模型,对PtI化合物中的激子态及其在电场中的行为进行了数值模拟.计算表明,当电场为零时,激子是自陷束缚的极化子激子;弱电场对激子无明显影响,激子始终定域在链中部;而当E≥1.6×105V/cm时,激子解离成正负极化子而束缚在链端.     

抛物线色散对一维声学激子的影响

本文采用顾世洧教授处理体内激子方法,把Wilson提出的一维极化子哈密顿量推广到一维激子,并考虑到声子的色散效应,运用微扰法计算抛物线色散时一维声学激子基态能,与无色散时一维声学激子,极化子做了比较。     

纤锌矿和闪锌矿GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N量子阱中激子能量的对比研究

本文分别计算了纤锌矿和闪锌矿GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N量子阱中重空穴激子的基态能量和结合能,给出了这两种量子阱中激子的基态能量和结合能随量子阱宽度变化的函数关系.结果表明,纤锌矿和闪锌矿GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N量子阱材料中激子的基态能量和结合能随着量子阱宽度的增大而降低,在阱宽较小时急剧下降,阱宽较大时缓慢下降,最后缓慢接近于GaN体材料的三维值;闪锌矿GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N量子阱中激子的基态能量明显高于纤锌矿GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N量子阱中激子的基态能量,而闪锌矿GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N量子阱中激子的结合能明显低于纤锌矿GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N量子阱中激子的结合能。     

氮化物抛物量子阱中激子的能级及组分效应

考虑到纤锌矿氮化物抛物量子阱(PQW)材料中空穴有效质量和光学声子模的各向异性、声子频率随波矢变化的效应,作者利用LLP变分法研究了纤锌矿抛物量子阱中激子的能级。结果表明:轻空穴激子的基态能量和结合能高于重空穴激子的相应值;抛物量子阱中激子的基态能量和结合能随量子阱宽度和Al组分变化的规律和方量子阱中是一致的。     

利用相干经典场操控激子间的纠缠度和混合度(英文)

借助于共生纠缠度和线性熵,研究了两个受驱动的量子点与单模腔场系统中激子纠缠度和混合度的演化动力学行为.结果表明:当无外加驱动场,激子的纠缠度和混合度呈现周期性的振荡.当激子受外经典场驱动时,其纠缠度和混合度都将减少.但Ω/g调节合适,我们能有效的抑制态的混合度而制备出一个纯净的激子纠缠态.     

利用相干经典场操控激子间的纠缠度和混合度

借助于共生纠缠度和线性熵,研究了两个受驱动的量子点与单模腔场系统中激子纠缠度和混合度的演化动力学行为.结果表明:当无外加驱动场,激子的纠缠度和混合度呈现周期性的振荡.当激子受外经典场驱动时,其纠缠度和混合度都将减少.但Ω/g调节合适,我们能有效的抑制态的混合度而制备出一个纯净的激子纠缠态.     

类氢杂质对InxGa1-xN/GaN量子点中激子的基态能和结合能的影响

在效质量近似下,运用变分方法,考虑内建电场效应和量子点的三维约束效应,研究了类氢杂质对InxGa1-xN/GaN量子点中激子的基态能和结合能的影响。结果表明:量子点中心引入类氢杂质,量子点的结构参数(半径、高度)和In含量存在临界值,当参数大于临界值时,约束在QD中激子的基态能减小,结合能增大,激子态的稳定性增强。杂质位于量子点上界面时,激子的基态能最小,结合能最大,系统最稳定。随着杂质从量子点的上界面沿着Z轴移至下界面,激子基态能增大,结合能减小。     

B样条函数基在半导体微晶量子尺寸效应研究中的应用

用有效质量近似模型来描述微晶CdS和CdSe系统中激子的行为，考虑到介电常数在量子点内外的不同，展示B样条函数基在构成激子波函数中的优越性，讨论激子的基态能量随量子点半径变化的量子尺寸效应．将计算结果与实验结果及其他理论计算结果进行比较，计算结果表明：用B样条函数基构成激子波函数是十分成功的，计算激子的能量与实验符合得很好；当同种量子点处在不同环境时，不仅势垒高度和库仑相互作用能不同，而且激子的有效质量也不同；有效质量近似模型可以很好地描述激子的基态能量的量子尺寸效应．     

咬“文”嚼“字”：唐代宫廷的器物分类法

以唐桥陵墓室内刻有编号的14块青条石的研究为依据,参照唐代诗人王建《宫词》中对于唐宫器物分类法的记载,可揭示出湮没已久的唐代宫廷《千字文》分类法。这是一种《千字文》与阿拉伯数字相结合的分类方法,它在实际使用中几经演变。发现这种分类法有助于判定唐代宫廷制造与民间制造的界限。     

略论清代介词系统成员的更替（一）

清代是近代汉语到现代汉语的过渡时期。对于介词系统而言,同一语义子系统内,有成员退出,也有成员进入,从而形成介词成员的更替。清代形成更替的介词主要有：＂等＂与＂俟、待＂;＂叫、给、让＂与＂吃、教＂、＂和、同、跟＂与＂共＂;＂比＂与＂似,如＂;＂离＂与＂去＂;＂趁＂与＂乘＂等六组。     

乙酰丙酮钴(Ⅲ)配合物的合成及其结构表征

合成了乙酰丙酮钴,并对其进行了红外光谱和X-单晶衍射分析。结果表明:配合物组成为Co(C5H7O2)3;单斜晶系,P2(1)/c空间群;晶胞参数a=13.8958(15),α=90;°b=7.4759(8),β=98.4340(10)°;c=16.2242(17),γ=90°;晶胞体积V=1667.2(3)3,Z=4,Mr=356.25,Dc=1.419 Mg/m3;R1=0.0316,wR2=0.0857[I>2sigma(I)]。钴(Ⅱ)在反应过程中被氧化成Co(Ⅲ),与3个乙酰丙酮负离子(acac-)形成了双齿6配位化合物。     

《汉语大词典》释义商榷六则

文章讨论了“任受”等六则词条在《汉语大词典》中的解释,认为“任受”的书证应选用更早的例句;“信马由缰”一词缺乏构词理据,当据“信马游缰”的用例予以改正;“正寝”一词不可说“即路寝”;“渤海”的义项当据《山海经》等典籍增补;“震憾”当删,而补“震撼”;“陋巷”、“陋室”当释为“僻陋的居处”。     

三维Magneto-Hydrodynamics方程关于压强的正则准则

通过Navier-Stokes方程以及利用光滑解的先验估计方法,来探讨三维MHD方程的压强在Besov空间B ￥,￥（R3）中的弱解正则准则。证明了当压强π（t）满足：π（t）∈L 2＋r（0,T;B 2＆#183;r ￥,￥（R3））,-1≤r≤1此条件时,则三维MHD方程的一组弱解（v（x,t）,b（x,t））在（0,T]上是正则解。＆#183;r     

一类偏差变元偶数阶p-Laplacian中立型微分方程周期解的存在性

利用Mawhin连续性定理,研究一类含偏差变元偶数阶p-Laplacian中立型微分方程（）φp（）x（t）-cx（t-δ）（n）（n）=f （x（t））x＆#39;（t）＋g？＆#232;？？t,x（）t-τ（）t,｜x｜∞,｜x＆#39;｜∞＋e（t）.获得其周期解存在性新的充分条件．值得注意的是g（t,x）关于x的增长级允许超过p-1.     

《广雅疏证》“轻重”、“缓急”、“侈弇”解

文章考察论证了《广雅疏证》所使用的“轻重”、“缓急”和“侈弇”三类术语的含义和用法。“轻重”是指四声的不同;“缓急”近乎反切与反切倒用,亦可用如“轻重”;“侈弇”是指呼与等的不同。     

圈的平方图的Smarandachely邻点全色数

对简单图G（V,E）f,是从V（G）∪E（G）到{1,2,A,k}的映射,k是自然数,若,满足（1）u,v∈E（G）,u≠,f（u）≠f（v）;（2）Vuv,uw∈E（G）,v≠w,f（uv）≠f（uw）;（3）uv∈E（G）,＼G（u）＼C（v）＼≥1并且IG（v）＼C（u）1≥1;则称f是G的Smarandachely邻点全染色．本文给出了圈的平方图的的Smarandachely邻点全色数．     

超空间中半群作用的弱混合性

研究超空间中半群作用的弱混合性.证明了：一个半群作用的动力系统（S,X）是弱混合当且仅当（,2X）是弱混合的;当且仅当对X的任意内部非空的闭子集K,存在序列{sn}S,使得在系统（,2X）中,limn→∞-sn（K）=X.其中（,2X）为由（S,X）诱导的超空间动力系统.     

具有全纯系数的二阶线性微分方程解的零点分布

本文研究具有超越整函数系数的二阶线性微分方程f″＋A（z）f=^0的解的零点分布。证明当A（%）的增长级为（2,1．p）时,方程的每一个非平凡解的增长级都为（3,1．p）,而且总存在一个非平凡解f（z）的零点收敛级等于其增长级（3,1;p）。进一步给出了方程存在无零点解的条件,证明当P非为整数时,方程的两个线性无关解中至多只有一个无零点。最后,证明了该方程总存在两个线性无关解f1（z）和f2（z）,使得f1（z）×f2（z）的零点收敛级等于其增长级（3,1;P）。