对多光子光电效应的看法

本根据实验事实，定性讨论了多光子光电效应中光电流和入射光强之间的关系。     

环境温度对多光子Jaynes-Cummings模型制备的原子与单模腔场纠缠态的影响

借助于共生纠缠度方法 ,考察了共振的多光子Jaynes-Cummings模型的热纠缠态现象 .研究结果表明 :原子与单模腔场形成纠缠态的纠缠度随环境温度升高而急剧地减小 ,但在该Jaynes -Cummings模型中存在产生热纠缠态的临界温度 ,当环境温度超过这一温度值时 ,原子与腔场的纠缠态消失 .同时也表明 ,临界温度仅由原子与腔肠的耦合强度和原子跃迁时发射或吸收光子数决定 .因此 ,选择强耦合的原子与腔场量子系统可以在较高环境温度下实现原子与腔场的纠缠态并保持它 .     

不同价态离子对DNA凝聚的影响

通过原子力显微镜观察了Mg~(2+),Co(NH_3)~(3+)_6和4价离子精胺([C_(10)N_4H_(30)]~(4+))导致的λ-DNA凝聚,发现了DNA的凝聚程度会随着溶液浓度的增加及离子价态的增加而更加明显,通过动态光散射测量不同离子及不同离子浓度下DNA粒径的大小,得到的结论与原子力显微镜观察到的结果基本吻合。使用动态光散射研究不同离子及不同离子浓度下DNA电泳迁移率的变化,发现了电泳迁移率随着浓度的增加而增加,并且在精胺浓度达到1mmol/L时发生了电荷逆转。     

二氧化碳和二氧化硫对碘离子被空气氧化的影响

在酸性条件下,碘离子易被空气中的氧气氧化.碳酸和亚硫酸是常见的弱酸,将二氧化碳和二氧化硫分别通入碘化钾溶液中,观察到溶液不同程度地变黄.以淀粉或四氯化碳检测碘单质,从而判断碘离子在该条件下是否被空气氧化.实验结果表明,在二氧化碳存在下,碘离子能被空气缓慢氧化;在二氧化硫存在下,碘离子难以被空气氧化.隔绝空气放置或加热,...     

对铂基质有机碘修饰BLM碘离子传感器性能的影响因素研究

本文研究了使用酸度、成膜时间以及BLM形成液的使用寿命对铂基质十六烷基三辛基碘化扶修饰BLM碘离子传感器性能的影响．结果表明，在20±2℃环境温度下，该传感器膜的形成时间为4～5min；在pH为5．0～10．0酸度范围内对碘离子具有好的响应．以0．1mol／LNaCl为底液，其线性范围为10－6～10－2mol／L[I-]，响应斜率为57mV／pC，符合能斯特响应．BLM形成液在三个月内使用无明显变化．     

缺陷光学厚度对对称结构一维光子晶体透射谱的影响

在A层为双正和双负介质情况下,用传输矩阵法理论研究缺陷层的光学厚度对对称结构一维光子晶体(AB)mC(BA)m透射谱的影响,结果发现:在无缺陷情况下,不论A层是双正还是双负介质,禁带中心均出现超窄频带单透射峰,具有传统对称结构光子晶体透射谱的特征;当中间插入光学厚度等于四分之一中心波长的双正缺陷C后,两者的单透射峰一分为二,且双负情况下两透射峰之间的距离较大;当缺陷C的光学厚度为二分之一中心波长时,双正情况下禁带中心出现单透射峰,双负情况下则出现三条透射峰;当缺陷C的光学厚度等于中心波长时,双正情况下出现三条透射峰,而双负情况下则出现五条透射峰。对称结构光子晶体的透射谱随缺陷光学厚度变化的规律,可用以设计可调性超窄带滤波器。     

介质光学厚度对双负材料光子晶体透射峰带宽的调制

采用传输矩阵法,通过编程计算模拟双负材料光子晶体(AB)mBCB(BA)m的透射谱,研究介质光学厚度对光子晶体带宽的调制机制,结果发现:当分别增大A或B介质层的光学厚度时,光子晶体的透射能带谱均向低频方向移动,且透射峰带宽均逐渐变窄,但透射峰的透射率保持100%不变;当C介质层光学厚度按负值减小时,光子晶体的透射能带谱则向高频方向移动,而透射峰的带宽也变窄且透射率保持100%;相对而言,B介质层光学厚度对带宽的调制最灵敏,A层次之,而C层最弱。介质光学厚度对双负材料一维光子晶体透射峰带宽的调制功能,为设计不同频率或波长范围的窄带滤波器、光开关等光学器件提供理论基础和现实指导意义。     

多个囚禁离子未知类电子GHZ态的确定量子隐形传送

利用n＋1个两能级离子的纠缠GHZ态作为量子隐形传送的量子通道，提出一个有效的方案隐形传送未知n个离子的类电子纠缠GHZ态．本方案有以下显著特点：对囚禁离子振动模的加热不敏感；不需要对单个离子进行激光操控；操作简单，三步完成，成功传送的几率为1．     

周期数对多周期一维光子晶体透射谱的影响

用传输矩阵法研究多周期一维光子晶体(CgAlCm)n的透射谱,结果发现:在2 200 nm(频率-波长)位置出现一条宽的透射带,透射带两边对称分布着两组相同特点的透射峰,各组透射峰的条数均等于n-1条;随着周期数n的增大,宽透射带上端出现振荡,并产生数目与n-1值对应的振荡峰,随n的增大,两组透射峰数目分别随n-1值增加的同时宽度会越来狭窄;随着周期数g、m的增大,透射带和左右两侧的两组透射峰均向右移动,且透射带和透射峰会越来越窄;随着周期数l或g、l、m或g、l、m、n的增大,透射带和左右两侧的两组透射峰所分布的频率范围均扩大,并向长波(低频)方向移动,同时透射带上端的振荡加剧,振荡峰数目与各周期数有关,当移动和振荡到一种程度后,透射带与两侧透射峰合并成单组透射峰,而且当g、l、m、n同时增大时合并现象最明显。多周期一维光子晶体透射谱随周期数变化的这些特性,为光子晶体设计可调性多通道宽带、窄带光学滤波器件提供指导。     

基于EPR对的多比特量子隐形传态方案

提出了一种多比特未知量子态的隐形传送方案.方案中,用EPR对纠缠态的直积态来传输一个未知信息粒子的量子态,通过N次联合测量与么正操作,实现N比特未知量子态的传输,与单粒子量子态传输相比,多比特量子态可以传送更多信息.     

“叠加态理论”与“多世界理论”对幼儿教育的启发

“叠加态理论”与“多世界理论”,是量子物理学（量子论）阵营里出现的两种理论构想,目的是用以解释微观粒子的特性。我们之所以要来议论它们,是因为这两种理论对于儿童教育极有启发价值。 先要简单地介绍一下这两种理论。     

“叠加态理论”与“多世界理论”对儿童教育的启发

“叠加态理论”与“多世界理论”．是量子物理学（量子论）阵营里出现的两种理论构想，目的是用以解释微观粒子的特性。我们之所以要来议论它们，是因为这两种理论对于儿童教育极有启发价值。     

三分量开边界Bariev模型的基本对易关系式及多粒子态波函数

运用三分量开边界Bariev模型的monodromy矩阵,T,T-1,U-,作用到真空态上的值、Yang-Baxter关系及反射方程,给出了该模型的基本对易关系式,并给出了模型的递推的多粒子态波函数,从而为进一步运用嵌套的代数Bethe ansatz方法求解该模型的多粒子解Betheansatz方程以及系统的能谱奠定了基础。