磁偶极子在外磁场中的相互作用能和势能

本文分析比较了磁偶极子在外磁场中的相互作用能和势能 ,并利用电流圈模型对磁偶极子在外磁场中的相互作用能和势能的区别和联系做了较清晰的阐述     

关于洛仑兹力与安培力的讨论

该文讨论解释安培力的两种机制：一是霍尔电场对离子的作用，以及晶格对霍尔电场的反作用机制。二是电流元等效为磁偶极子与外磁场相互作用的磁矩势能机制。两种机制都能正确推导出安培力公式。其结果与电磁学理论经典著作相一致。对洛仑兹力作功进行讨论。说明在磁场中运动导体机械能转化为电能的过程中，洛仑兹力充当传递者的作用。     

用互易法求磁偶极子中垂面远处的磁场

给出一种用互易法求磁偶极子在中垂面远处的磁场的方法。     

通电直导线在磁场中所受安培力的侧视图画法

在实际的分析中,在平面上进行空间判断安培力的方向上有很大的难度,所以在判断一些复杂的安培力方向时都会选择画侧视图的方法,这样使得让学生难以理解的空间作图转化成易于理解的平面作图。     

计算磁偶极子磁场的一种方法

对磁偶极子作环境等效处理，应用互易定理，给出了确定磁场空间分布的一种方法。     

关于安培力与洛仑兹力的教学与思考

从微观的角度阐述了安培力的本质，明确指出安培力只是导体中所有自由电子所受洛仑兹力在安培力方向上的分力的叠加，从而揭示了洛仑兹力和安培力的本质区别与联系，为教师在物理学中提供一定的参考。     

静电场的固有能及相互作用能

本文在介绍了固有能、相互作用能及二者关系的基础上,着重讨论了固有能永远为正而相互作用能可正可负的原因     

稳恒磁场安培力的功及其能量来源

本文研究含源载流导线回路在稳恒磁场中发生有限的任意移动时，安培力所做的功及其能量的来源。     

安培力与洛仑兹力关系疑问浅析

通过讨论载流导体处于磁场中时所受安培力与导体中大量自由电子所受洛仑兹力之间的内在关系,得出了导体所受安培力是金属晶格正离子所受的合力而不是导体中自由电子所受洛仑兹力的合力;安培力做功在数值上等于洛仑兹力在L×B方向上的分力做功的代数和,洛仑兹力不做功,但它的分力做功,起传递能量的作用的结论。     

零静止质量磁偶极子的引力场问题

运用Einstein-Maxwell方程组对具有零静止质量的磁偶有子引力场问题进行了研究,然后在磁场近似下对所得结论作以讨论。     

互感线圈电路的暂态过程与互感线圈的磁能

本文利用互感线圈电路的微分方程推导得到互感线圈的磁能公式 ;求解互感线圈电路的微分方程 ,进而分析了互感线圈电路的暂态过程     

用等效的"磁荷"讨论磁矩在磁场中受到的力、力矩及其所具有的能量

到目前为止,尽管还没有发现单个"磁荷"的存在,但是用等效的"磁荷"观点,解决一些磁性问题却颇为简便.本文将借助电矩在电场中受到的力、力矩及其在电场中所具有的能量的讨论方法,应用简要的"磁荷"观点,普通物理学的方法,得到磁矩在磁场中受到的力、力矩及其所具有的势能.     

圆形载流线圈沿一直径折成直角可看作磁偶极子

从磁偶极子的特点出发，用毕奥一萨伐尔定律、安培力公式和力矩的定义，推导出用磁矩表示的圆形载流线圈沿一直径折成直角的远场及其在均匀磁场中所受的磁力和磁力矩，指出此非平面栽流线圈可看作磁偶极子．     

圆形载流线圈沿一直径折成直角可看作磁偶极子

从磁偶极子的特点出发,用毕奥—萨伐尔定律、安培力公式和力矩的定义,推导出用磁矩表示的圆形载流线圈沿一直径折成直角的远场及其在均匀磁场中所受的磁力和磁力矩,指出此非平面载流线圈可看作磁偶极子.     

矩形载流线圈沿一中线折成直角可看作磁偶极子

从磁偶极子的特点出发,用毕奥-萨伐尔定律、安培力公式和力矩的定义,推导出用磁矩表示的矩形载流线圈沿一中线折成直角的远场及其在均匀磁场中所受的磁力和磁力矩,指出此非平面载流线圈可看作磁偶极子.     

分子间的相互作用势能与分子力

引入相对距离R、相对势能U与相对力F,导出了米势的相对势能U(R)及其相应的相对力F(R)与参数n、m的关系,并精确地绘制了伦纳德-琼斯势的相对势能U(R)曲线及其相应的相对力F(R)曲线和平衡位置附近的近似相对势能U(X)曲线、近似相对力F(X)曲线.     

安培力的本质

安培力是载流导线在磁场中所受的力,一般认为安培力的微观本质是载流导线中自由电子所受到的洛仑兹力,是洛仑兹力的宏观表现。本文提出安培力的本质是电场力,是外加磁场在导体中诱导出的附加电场的电场力。