康普顿物质波与量子力学曲率解释

电子、质子、中子半径的实验测量表明 ,康普顿波长 λ。可作为其半径的理论值 ;而由康普顿波长 λ。我们可以构造康普顿物质波。分析表明狄拉克相对论自由电子平面波波函数是康普顿物质波的特例 ,薛定谔自由电子平面波波函数则是康普顿物质波分量的经典极限。对上述三种平面波作箱式归一化处理 ,可以看出自由电子平面波亦是曲率波。     

磁双势垒中二维电子气的自旋极化输运

采用了平面波近似数值方法解非均匀磁场中电子的薛定谔方程,运用了散射矩阵方法,研究了电子通过磁双势垒的输运性质,计算了磁双势结构的传输概率及相应的电子传输概率的自旋极化度.     

锯齿形单壁碳纳米管的电子结构与光学性质的计算

基于密度泛函理论第一性原理,运用超软赝势平面波方法局域密度近似对锯齿形单壁碳纳米管（6,0）的结构进行几何优化,然后对能带、态密度、介电常数、折射率、反射谱及吸收谱进行了理论模拟计算．     

旋转环形阱中玻色爱因斯坦凝聚平面波解的动力学研究

详细计算了环形阱中单分量BEC平面波解的波戈留波夫激发,得到了精确的激发谱.分析了平面波稳定的参数区域,发现可通过调节原子间的相互作用强度来控制平面波的动力学稳定性与不稳定性,并对理论推导结果进行了数值模拟验证.     

SW-1型声速测定仪的改进及声速测量方法的研究

改进了SW-1型声速测定仪,研究了两换能器互成角度时的声速测量,说明声源发出的不是平面波,但在某一固定方向上可以看作是近似于平面波的声波．     

ZnS半导体高压结构相变和弹性性质的理论研究

基于第一性原理平面波赝势密度泛函方法,研究了ZnS的高压结构相变和弹性性质.计算结果表明,在零温下ZnS从B3结构到B1结构的相变压强为17.04 GPa,这与实验值和其他的理论计算结果符合得很好.     

正交化平面波方法浅析

正交化平面波方法的基本思想就是找一个比较合适的尝试波函数,代入Schrodinger方程,通过变分法,解久期方程,得到能量的本征值和尝试波函数.用它计算晶体能带优于用平面波法和紧束缚法,是计算晶体能带既精确又方便,且比较实用的一种方法.     

基于Matlab求解时谐复系数弹性波方程的平面波最小二乘法

工程应用问题中的弹性波传输,可以用弹性波方程来描述。研究求解弹性波方程的高效数值算法是一个重要的课题。该文提出了基于平面波离散的间断有限元最小二乘方法。首先,基于定义的能量泛函的极小化,得到等价的有限元变分形式;然后定义二维空间下的矢量平面波离散空间,进而得到离散变分形式;将弹性波分解为满足声波方程的纵波和横波,利用声波方程的平面波逼近理论,最后得到所提离散化方法的数值逼近解的误差估计。基于Matlab软件的数值实验验证了理论结果的合理性,并表明平面波方法的数值解精度关于单元基函数个数具有指数收敛性。     

用平面波法计算光子晶体光纤

本文讨论了平面波法在光子晶体光纤中的应用,在光子晶体光纤的横截面内选取包含芯层的一个大晶格,形成一个假想的二维周期结构,用平面波将模式磁场展开．就可以求解任意横截面光纤中的麦克斯韦方程。     

硫化镉的弹性与热力学性质的计算

利用基于密度泛函理论的赝势平面波方法对CdS晶体的结构进行了几何优化,在优化的基础上对弹性常数与热力学性质进行了系统地计算.计算结果得到弹性常量C11=82.39GPa、C12=66.68GPa、C44=23.62GPa;零温度与零压下的德拜温度为204.9K;运用线性响应方法确定了声子色散关系,并得到CdS的等容比热容、焓、自由能、熵等热力学函数随温度变化的关系.科用基于密度泛函理论的赝势平面波方法对CdS晶体的结构进行了几何优化,在优化的基础上对弹性常数与热力学性质进行了系统地计算.计算结果得到弹性常量;零温度与零压下的德拜温度为204.9K;运用线性响应方法确定了声子色散关系,并得到CdS的等容比热容、烩、自由能、熵等热力学函数随温度变化的关系.     

c掺杂-Si3N4的电子结构和光学性质

运用密度泛函平面波赝势方法(PWP)和广义梯度近似(GGA),对替代式C掺杂卢β-Si3N4的超晶胞电子结构进行了模拟计算,分析了β-Si3N4:C的电子结构和光学性质.对C掺杂前后电子结构的异同以及价键的一些性质进行了对比分析发现,由于C的掺杂,价带宽度展宽,导带宽度和禁带宽度均变窄;态密度出现了几个新的峰,平均峰值有所减小.通过对比分析光吸收系数发现,相对于β-Si3N4的光吸收系数,β-Si3N4:C的吸收系数有所降低,并且向长波方向移动,100nm处的吸收峰向长波方向移动约11.8 nm.     

C掺杂β-Si3N4的电子结构和光学性质

运用密度泛函平面波赝势方法（PWP）和广义梯度近似（GGA）,对替代式C掺杂β-Si3N4的超晶胞电子结构进行了模拟计算,分析了β-Si3N4：C的电子结构和光学性质．对C掺杂前后电子结构的异同以及价键的一些性质进行了对比分析发现,由于C的掺杂,价带宽度展宽,导带宽度和禁带宽度均变窄;态密度出现了几个新的峰,平均峰值有所减小．通过对比分析光吸收系数发现,相对于β—Si3N4的光吸收系数,β-Si3N4：C的吸收系数有所降低,并且向长波方向移动,100nm处的吸收峰向长波方向移动约11．8nm．     

左手介质覆盖导体圆柱对平面电磁波的散射特性研究

本文通过数值计算的结果,具体分析比较了左手介质覆盖导体圆柱与普通介质覆盖导体圆柱对平面波散射的近场和远场的电磁特性,发现这两种介质层在距离中心轴线约1.570λ￣1.80λ范围内的近场分布有明显不同,左手介质层内的场变化较后者缓慢;而二者对平面波的远场分布是完全一致的,几乎没有差别。     

平面电磁波的电矢量(→E)和磁矢量(→H)关系的论证

我们知道, 在远离波源的自由空间中传播的电磁波可近似看成平面波.这里指的自由空间是既没有电荷, 也没有传导电流, 空间可以是真空, 也可以充满均匀介质, 并且空间无限大.     

二维正方晶格光子晶体的光子带隙分析

运用平面波法研究了光波由面内入射到二维正方晶格光子晶体时的光子带隙,详细讨论了原子半径、原子介电常数及引入不同结构缺陷对光子晶体光子带隙的影响.结果表明:设置不同的原子半径和介电常数,可以得到不同波长范围的光子带隙;引入不同的缺陷结构,可以在禁带中形成不同频率的通带.因此,为了使不同波长的光波通过,可以在光子晶体中引入不同类型的缺陷.     

非线性薛定谔方程的稳态解及其稳定性研究

用行波变换方法和分叉理论研究里非线性薛定谔方程的定常解和定常解的稳定性.计算结果表明:非线性薛定谔方程存在两类定常解,静态解和平面波解.对于具有正阻尼和软特性的非线性薛定谔方程,稳定的平面解存在于正常色散媒质中;而对于具有正阻尼和硬特性的非线性薛定谔方程,稳态平面波解只存在于反常色散媒质中.此外,非线性薛定谔方程在行波变换下的派生系统在处发生Hopf分叉.     

完纯导体界面附近的驻波形成及能量传输

讨论了平面波在完纯导体界面附近的驻波形成及能量传输,得知距分界面固定距离处场量存在零值和最大值。     

二维三角晶格光子晶体的光子带隙分析

运用平面波法研究了光波由面内入射到二维三角晶格光子晶体时的光子带隙,详细讨论了原子半径、原子介电常数及引入不同结构缺陷对光子晶体光子带隙的影响.结果表明:一般情况下,TM波和TE波形成的光子带隙并不重合;引入不同的缺陷,在光子带隙的位置出现了不同个数的通带,频率范围很窄,近似为单一的频率,这为实现不同波长的光波传输提供了条件.     

理论光学教学中标量和矢量成像理论的比较

为了探讨光学理论课程中标量理论的适用范围,以及超出标量理论范围后该如何处理等问题,本文使用菲涅尔衍射和透镜相位变化的标量成像理论与基于德拜近似的平面波角谱展开法的矢量成像理论做了比较。结果发现菲涅尔衍射的精度要求在实际使用中过于苛刻,当数值孔径小于0.4时,标量理论能获得精度很高的结果。     

非线性薛定谔方程的稳态解及其稳定性研究

用行波变换方法和分叉理论研究里非线性薛定谔方程的定常解和定常解的稳定性，计算结果表明：非线性薛定谔方程存在两类定常解，静态解和平面波解，对于具有正阻尼和软特性的非线性薛定谔方程，稳定的平面解存在于正常色散媒质中，而对于具有正阻尼和硬特性的非线性薛定谔方程，稳态平面波解只存在于反常色散媒质中，此外，非线性薛定谔方程在行波变换下的派生系统在处发生Hopf分叉。