SchrOdinger代数S（2）的Whittaker模

主要研究了Schr Odinger代数 S（2）的Whittaker模。首先给出 S（2）上Whittaker模的定义,构造了Whittaker模 Mψ和 Lψ,ξ。确定了 Mψ和 Lψ,ξ中的Whittaker向量。最后证明了当ψ是非奇异时,Lψ,ξ是单的。     

Schrdinger代数S(2)的Whittaker模

主要研究了Schrdinger代数S(2)的Whittaker模.首先给出S(2)上Whittaker模的定义,构造了Whittaker模Mψ和Lψ,ξ.确定了Mψ和Lψξ中的Whittaker向量.最后证明了当ψ是非奇异时,Lψξ是单的.     

（1＋1）维中心扩张的Schrō6dinger代数的Whittaker模

给出了（1＋1）维中心扩张的Schrōdinger代数的Whittaker模的定义,构造出了特殊的Whittaker模Mψ和Lψξ,并研究了Mψ和Lψξ中的Whittaker向量的基本性质,最后研究了单的Whittaker模及其分类准则。     

Block型李代数的Whittaker模

Block型李代数的Whittaker模是一类重要的代数模．设C为复数域,B是一个Block型李代数,V是一个B-模,ψ：B＋→G是一个非奇异李同态．构造出了一类特殊的Whittaker模Lψ,并研究了Lψ的一些基本的性质．     

Loop-Virasoro代数的Whittaker模的若干基本性质

给出了Loop-Virasoro代数的Whittaker模的定义,得到了Loop-Virasoro代数的Whittaker模的若干基本性质.     

仿射Nappi-Witten代数的虚Whittaker模

利用Heisenberg代数的Whittaker模在仿射Nappi-Witten代数上定义了一类新模,称为虚Whittaker模,并且证明了该类模在一定条件下是个不可约模.     

增加光子双模压缩真空态的叠加态

在双模压缩真空态|ξ>的第一个场上模增加m个光子构成增加光子双模压缩真空态a+m|ξ>,再由a+m|ξ>构造出增加光子双模压缩真空态的叠加态|ψ>,并通过数值计算研究了叠加态|ψ>的非经典特性.结果表明:在一定的条件下,叠加态|ψ>的平均光子数呈现出崩塌与复原的振荡现象,而且亚泊松特性和位相压缩都比单个a+m|ξ>态的情况强.     

π-模与π-余模间的对偶

研究π-模与π-余模间的对偶问题,证明了(M*,ψ)是π-余模(M,(ψ))的对偶π-模,讨论了π-子余模与π-子模之间一些对偶性质.     

L~ψ空间中的K-泛函与光滑模

讨论Lψ空间中K -泛函与光滑模的等价性 ,得到了Lψ空间中的函数及其导数对应的K -泛函与光滑模之间的等价性定理 ,推广了文 [2 ]的结果。     

π-模与π-余模间的对偶

研究π-模与π-余模间的对偶问题，证明了(M^ ，ψ)是π-余模(M，φ)的对偶π-模，讨论了π-子余模与π-子模之间一些对偶性质。     

有序半群的表示法

有序结构（G、o、ξ）称为二次有序半群；o是集合G的二元代数运算，这样（Go）成为有序的，而ξ是集合G元素间的二阶关系，如果ξ是序列关系，那么（G、o、ξ）称为有序半群。有时二次有序半群（Goξ）将通过G表现出来，即也是由它的元素组成的集合。我们把集合G_1到G_2的任意映射ψ称为二次有序半群（G_1o_1ξ_1）到有序半群（G_2，o_2，ξ_2）的同胚，其中ψ是半群（G_1o_1）到半群（G_2，o_2）的同胚。即：`（g1g2），枫so）Eb（1）即关系b的逆象在这个映射下和b完全一样．从（l）式立刻可以得到映射个是同胚的，即：（glgZ）Et～…     

Jansian环上的余遗传挠对

给出了jansian环的定义,等价刻画了jansian环上的余遗传挠对,证明了R-模范畴上所有余遗传挠对构成的集合R-Ctors在R是jansian环时是一个格,且在jansian环尺上,R-Ctors与R-Jan之间存在格反同构,引进了使M为挠模的最小余遗传挠对ξ(M)=∧{σ=(T,F)|σ是余遗传挠对,并且M∈T},并给出ξ(M)一些格上的性质．     

关于MinkoWski投影映射在Rn+1中的一些性质

将R3中2元Minkowski投影映射推广为R^n＋1（n≥2）中定点P关于n维光滑超曲面M到Rn＋1的Minkowski投影浸入φ：M→Rn＋1,得到n元Minkowski支撑函数ψ（u^1,u^2,…,u^n）=‖ P（u^1,u^2,…,u^n）＋y0^a Pa-P‖,并证明当ψ（u^1,u^2,…,u^n）在M和p（M）的共同临界点x0处不为零,且（Bαβ）x0非奇异时,M和P（M）在x0处有共同的切空间Tx0M.     

M(1)+的分次空间的生成元

讨论了顶点算子代数M(1)的子代数M(1)+(即顶点算子子代数)的分次空间.给出了部分分次空间的维数,详细讨论了M(1)+7,M(1)+9的生成元,为进一步研究M(1)+的不可约模奠定了基础.     

时间模上二阶m-点边值问题的正解

运用锥上的不动点定理,讨论时间模上的二阶非线性m-点边值问题正解的存在性。其中ξ∈(0,T)T,0<ξ1<ξ2<…<ξm-2相似文献   

余星n模的推广

如果一个模余自小和无穷拟内射称其为余星无穷模.研究了其性质及等价刻画.当一个模为余星无穷模时,函子HomRU（-,U）在Copres∞（U）中正合.一个模是余星无穷模当且仅当U余自小,对任意的正合列0→M→UI→N→0满足M∈Copres∞（U）且I是一个集合,N∈Copres∞（U）等价于ExtR1（N,U）→Ext1R（UI,U）是一个单同态当且仅当U余自小并且对于任意的正合列0→L→M→N→0满足L,N∈Copres∞（U）,N∈Copres∞（U）等价于导出的列0→Δ（N）→Δ（M）→Δ（L）→0是正合的当且仅当U通过函子ΔUS和ΔRU导出了子范畴⊥US和Copres∞（U）之间的对偶.并且证明了一个模为余星n模当且仅当它是余星无穷模且Copres∞（U）=Copresn（U）.     

求C~(1/2)近似值的两种方法与应用

我们知道,当C>0,且C≠n2,n∈N,必须通过计算器才能得出C的近似值,那么这些近似值是如何得出,对于解决其他问题有什么帮助?如图,已知函数f(x)在互异的两个点x0,x1处的函数值f(x0)=y0,f(x1)=y1而想估计函数在另一点ξ处的函数值,最自然的想法是作过点(x0,y0)和(x1,y1)点的直线y=L1(x),用L1(ξ)作为准确值f(ξ)的近似值.如果认为这样做误差很大,而且还可以得到f(x)在另一点处的函数值,这样可以构造过点(xk,y k),(K=0,1,2)的二次曲线y=L2(x).用L2(ξ)作为准确值f(ξ)的近似值.如上图.那么如何求出L1(x)及L2(x)?1插值法已知y0=f(x0),y1=f(x1…     

关于完全可约模的充要条件

Jacobson,N:Basic Algebra.II第三章第五节给出了关于完全可约模的二个等价条件,即是定理3.10.以下关于模的条件是等价的:(1)M=ΣM_α,其中M_α是既约的。(2)M是完全可约的。(3)M≠0而M的子模格L(M)是补格。事实上,(1)和(3)就是完全可约模的两个充要条件。本文利用本质子模和内射模的概念,再给出完全可约模的一个充分条件和一个充分必要条件,从而使这类极其主要的模得到更完善的刻画。     

子空间格代数上的ξ-Lie导子

探讨相应于具有非平凡极大元的子空间格L的代数Alg L上ξ-Lie导子δ的结构,得到了当ξ=1时,δ是Alg L上的一个导子与一个将交换子映为零的从Alg L到FI的线性映射的和;当ξ≠1时δ是一个导子.     

多模叠加态光场

构造了由多模复共轭相干态模相干态|{Zj*}〉q,多模复共轭相干态的相反态|{Zj*}〉q,以及多模相干态|{Zj}〉q,的线性叠加所组成的第Ⅵ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)6>q,利用多模压缩态理论,研究了|ψ(3)6>q中广义磁场的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现,当压缩次数N=2P时,(P=1,2,3,…,…)时,只要各模的初始相位ψj(j=1,2,…,…,q),态间的初始相(θ3-θ1)和(θ3-θ2)以及受各模初始相位ψj调制的各模相干态光场的平均光子数之和q∑j=1R2jsin2ψj等分别在各自的闭区间内连续变化时,则态|ψ(3)6>q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)总可分别呈出周期性变化的广义非线性等幂次2p次方Y压缩效应.