安培力的冲量公式应用

电磁感应中的一个重要推论——安培力的冲量公式F△t=BLI△t=BLq=BL(△Φ)/R感应电流通过直导线时,直导线在磁场中要受到安培力的作用,当导线与磁场垂直时,安培力的大小为F=BLI.在时间△t内安培力的冲量 F△t=BH△t=BLq=BL△Φ/R,式中 q 是通过导体截面的电量.利用该公式     

飞箭不动论与即时速率

研究机械运动,最初步的问题是研究其快慢。人们对机械运动快慢的认识是从平均速率开始的。在一段时间△t里,物体移动了路程△s,我们就说该物体在这段时间或这段路程上的平均速率是△s/△t,记作:     

算符ih△—△t性质的研究

本文从时间平移的角度证明算符ih△-△t的厄米性，讨论了该算符的厄米性与态函数的内积之间的关系。指出了Capri在证明时间和能量对易关系不成立的过程中的错误，最后讨论了算符ih△-△t和任一量子系统的Hamilton算符之间的关系经及ih△-△t的能量性质。     

变力冲量的几种求解方法

冲量是描述力对时间累积效应的物理量,其定义式I=F·t,只适用于求恒力的冲量.如果在时间t内,作用在物体上的力是变化的,就要把整个运动过程分成很多很短的时间间隔△t,以至在△t时间内,可以认为力是不变的,用这段时间里的作用力乘这段时间,则力的冲量为Fi△t.t时间内力的冲量等于这些小段力的冲量的矢量和I=∑Fi△t.在具体求解时有多种方法,本文结合例题做一归类探究.     

直线运动中常见的易混易错问题

易混概念一:速度与速率、平均速度与平均速率速度是表示物体运动快慢和方向的物理量,它等于位移s跟发生这段位移所用时间t的比值.公式为v=(△s)/(△t),是矢量.在变速运动中,(△s)/(△t)随△s或△t的选取的不同而不同,这一比值反映了平均速度,而平均速度只能粗略地描述物体的运动情况,方向为这段时间内的位移方向.     

物理量的变化率——一堂高中物理专题复习课的设计

物理学是研究物体在时间和空间中的运动。某些物理量对于时间和空间的变化率可以成为高中物理复习中一个能揭示各部分内在联系的专题复习内容。一.课堂教学的要点 1、现行高中物理教本中出现的物理量对于时间的变化率有:v=△s/△t、α=△v/△t、F=△v/△t、F=△p/△p、 =△Φ/△t、 _自=△I/△t等(虽然,以上个别式子与教本在书写形式上有所不同,但是,本质上还是相同的)。 2.“物理量”、“物理量的变化量(即变化大小)”、“物理量的变化率(即变化快慢)”,是三个完全不同的概念。 3.物理量有矢量与标量之分,矢量的变化可以是大小变,也可以是方向变。 4.物理量对于时间的变化有均匀变化(线性)与不     

谈公式E=△Ф／△t与E=Blvsinθ的联系和区别

公式E=△Ф/△t，是感应电动势的定义式，△Ф/△t是磁通量的变化率，即磁通量变化的快慢程度。严格地讲，这个公式对一切电磁感应现象都适用，既能用来求某一时刻(或某一位置)感应电动势的瞬时值，又能用来求某段时间△Ф/△t内感应电动势的平均值。由于受数学知识的限制，在高中阶段，只能用这个公式来求某段时间△t内感应电动势的平均值。     

例谈用公式q=△φ/R解题

在电磁感应现象中,当闭合电路在△t时间内发生磁通量变化△φ时,通过电路的感应电量q=I·△t=(*)/R·△t=△φ/R,这一结论在求解有关物理量时会经常用到.     

谈平均速度和平均速率

在我们的教材中,“平均速度”是在直线运动部分定义的,因此导致人们对与平均速度相关的一些问题辨析不清。例如:1、作变速运动的质点在某段时间内平均速度的大小能否描述它在该段时间内运动的平均快慢?2、即时速度的大小叫做即时速率,而平均速度的大小能否叫做平均速率?要回答上述问题,一要了解平均速度的一般定义,二要了解平均速率的定义。现引用平均速度和平均速率的定义如下:“在时间△t内,设质点的位移为△r,比值△r/△t是位矢的平均变化率,称为质点在时间△t内的     

涡旋电场作用下的带电粒子的运动

感生电动势起因于磁场的变化,磁场随时间变化时能激发起电场,这种电场叫感生电场或涡旋电场.如图1所示是一圆柱状均匀磁场区的横截面图,截面半径为R.如果磁感应强度B随时间增加,变化率为△B/△t,B的方向如图1所示垂直纸面向里,则磁场中以O点为圆心、以r为半径的导体回路上的感生电动势为:ε=△B/△tπr2(r≤R),ε=△B/△tπR2(r＞R).可以证明:导体回路内的涡旋电场的方向沿导体上各点的切线方向(可以用楞次定律来判断),其大小为E=r/25△B/△t(r≤R),E=R2/2r△B/△t(r＞R).     

一类二阶中立型动力方程振动性分析

主要讨论时标上二阶中立型动力方程（x（t）-sum pi（t）x（t-τ））from i=1 to n△△＋=sum fi（t,x（t-δi））from i=1 to n=0的振动性,其中pi∈Crd（T,R＋）,τ,δi∈（0,∞）,使得对所有t∈T,有t-τ,t-δi∈T,fi∈C（T×R,R）,i=1,2,…,n。利用导数的符号来判断解的性质,通过不等式的放缩,得到结论,并得到所有解振动的充分条件。     

三阶差分方程边值问题解的存在性

利用代数知识结合Schauder不动点定理研究三阶非线性差分方程边值问题△^3u（t-1）＋f（t,u（t-1）,u（t）,（t＋1）=0,t∈Z（1,N）,u（0）=A,u（1）=B,u（N＋2）=C解的存在性与唯一性。     

用升阶法求常系数非齐次线性递推关系的特解

利用数列的差分算子和移位算子,将常系数非齐次线性递推关系转化成为常系数非齐次线性差分方程（qo△k＋i＋q1△k＋i-1…＋qk△i）an=△if（n）,并将f（n）=gm（n）,f（n）=qngm（n）,f（n）=qngm（n）cosβn,f（n）=qkgm（n）sinβn）这四种类型的常系数非齐次递推关系转化为相应的差分方程,从而得到求常系数非齐次线性递推关系特解的简易方法——升阶法。     

一类二阶非线性超前型差分方程的振动性

本文研究二阶非线性超前型差分方程△τ（α（t）（△τx（t））＋p（t＋τ）f（x（t＋τ））=0一切解为振动的充分条件,推广了已有文献中相关结果。     

一类非线性椭圆方程正爆破解的存在性

研究了如下的非线性椭圆方程正爆破解存在性：{△u＋g（x）u^a│△↓u│q=ρ（x）f（u）,x∈Ω;其中Ω R^N（N≥3）。其中QCR“（N≥3）是一个C^2类有界区域或者Ω=R^N,a≤0,q∈[0,2]。运用上下解定理和摄动方法,得到了若干正爆破解存在的充分性条件,并就解存在的必要性做了论证。     

三维复Ginzburg—Landau方程的精确周期波解

在三维空间中考虑带立方非线性项的复值Ginzburg-Landau议程（CGL）ut=ρu＋（1＋iγ）△u-（1＋iμ）｜u｜^2u的精确解,运用F展开法结合齐次平衡原理,得出了该方程的精确周期波解。     

椭圆型Boussinesq方程Dirichlet问题解的存在性和唯一性

在关于k,hb,μb的非常弱的假设条件下,在Sobolev空间中证明了非齐次Dirichlet边界条件u=ud(x,y), (x,y)∈(e)Ω下非齐次椭圆型Boussinesq方程-（△）*(K(x,y)(u-hb)（△）u)=f(x,y,u), (x,y)∈Ω的解的唯一性以及齐次椭圆型Boussinesq方程（△）*(K(x,y)(u-hb)（△）u)=0, (x,y)∈Ω的解的存在性,其中Ω为有界多边形域.并给出反例,指出对一给定的f(x,y),非齐次方程-（△）*(K(x,y)(u-hb)（△）u)=f(x,y,u), (x,y)∈Ω的Dirichlet问题是不可解的.     

一阶中立型差分方程的振动性

研究了一阶中立型差分方程 △[x（n）-px（n-τ）]＋qx（n-σ）=0 的振动性,其中P∈（0,1）,q,τ,σ是正常数,利用适当的不等式和特征方程,建立了方程解的新振动准则．     

基于因子分析法的链烷烃热力学性质预测

首次将因子分析方法应用于链烷烃热力学性质的预测．结果表明,所提取的主因子与链烷烃的气态标准生成焓-△fHm和气态标准生成吉布斯自由能（△fGm）具有显著的线性关系,以主因子回归预测的链烷烃的-△fHm和△fGm与实验值吻合度高,且易于用SPSS软件实现．     

催化过氧化氢氧化β,β-二羟基连二萘酚固体基质室温磷光猝灭法测定痕量钛

基于Triton X-100增敏钛催化过氧化氢氧化β,β-二羟基连二萘酚（R）反应,导致R的固体基质室温磷光信号猝灭效应,建立了高灵敏度固体基质室温磷光（SS—RTP）测定痕量Ti（IV）的新方法．Ti（IV）量在0．010-2．00fg斑^-1（对应浓度范围0．025～5．0pg·mL^-1,点样体积0．40μL）与磷光信号△Ip成线性关系,回归方程△Ip=11．52＋10．73CTi（IV）（pg·mL^-1）},r=0．9993,检出限0．0045fg·斑^-1（对应浓度为1．1×10^-14g.mL^-1）．所建立方法成功用于茶叶、人发样品中痕量钛的测定,加标回收率分别为99．2％和103．3％,RSD分别为2．9％和3．8％．