领头项相干态的量子相位密度分布

依据Pegg D．TandBarnett S．M等人提出的表征量子光场的量子相位分布密度的方法，研究了领头相干态的量子相位分布，并与相干态和Fock态的量子相位密度分布特征相比较，分析了领头项相干态量子光场的量子相位密度分布特征．     

谐振子及相干态性质的描述

研究讨论了一维线性谐振子和相干态的性质,并阐明了两者相同点和不同之处.     

多模相干态叠加态光场的一般形式

构造了多模相干态的一般形式;依据量子力学中的线性叠加原理应用多模相干态的一般形式,构造出两态叠加的多模奇偶相干态光场的代表形式Ψ~2;用现有文献涉及的一些多模奇偶相干态光场场验证了Ψ~2的正确性.     

相干态与其叠加态之间的距离

根据Ludwig Knll对两个量子态之间距离函数的定义,得到了任意一个相干态|α_0)与相干态|a>和他的相反态通过任意系数的线性叠加组成的叠加态——猫态|Ψ>之间的距离函数的一般表达式D(r,r_0,φ).依据D(r,r_0,φ)讨论了|α_0>与|Ψ>之间的相似特性与它们的内禀参数之间的关系,结果发现态|α_0)与|Ψ>之间相似程度不但与每个相干态在复空间平移的距离有关,而且与态|α_0>与|α>相对初始相位差△θ以及叠加相位相关;详细讨论了奇偶相干态和|α_0>之间可能的相似特性。     

奇偶相干态通道的去相干敏感性研究

本文利用确定量子态过滤的方法,评价了奇偶相干态的去相干通道的敏感性.发现奇相干态探测场要比偶相干态探测场对去相干性更敏感.同时也发现精确限制的渐进行为和其他探测场的行为一样.     

领头项相干态的量子相位密度分布

依据Pegg D T.and B arnett SM.等人提出的表征量子光场的量子相位分布密度的方法,研究了领头相干态的量子相位分布,并与相干态和Fock态的量子相位密度分布特征相比较,分析了领头项相干态量子光场的量子相位密度分布特征.     

态的相干与非相干

态的相干性是量子计算的基础。本文给出经典理论与量子理论中态的相干性概念，探讨态的相干性描述方法。     

谐振子及相干态性质的描述

研究讨论了一维线性谐振子和相干态的性质 ,并阐明了两者相同点和不同之处     

两态系统中数—相的压缩特性及其最小测不准态

本文由Ｐ－Ｂ位相表述＾「１」，「２」及Ｖ．Ｂｕｚｅｒ有限维相干态中的位相特性。具体计算了两态系统中数，相算符在相干态中的期待值，测不准量和压缩特性。     

多模真空态和多模相干态光场之间的距离

根据Ludwig Knoll等人对两个量子态之间的距离函数的定义,得到了多模真空态与多模相干态之间距离函数的一般表达式D(r_j)。依据距离函数D(r_j)讨论了多模真空态和多模相干态之间可分辨性与它们的内禀参数之间的关系,从理论上证明了多模真空态和多模相干态的宏观可分辨性。     

由虚偶和奇相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

根据量子力学中的线性叠加原理，构造了多模奇相干态和多模虚偶相干 态组成的第Ⅳ种态叠加多模叠加态光场|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q，Ⅳ&;gt;q3的等阶N次方H压缩特性，结果发现：（1）当压缩阶数N与腔模总数q之积qN为偶数时：a．若qN=4m(m=1，2，3，…）时，态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q处于等阶N－H最小刻测不准态。b．若qN=4m′+2(m′＝0，1，2，…），且q/∑／j＝1Nψj=&;#177;kψπ（或&;#177;kψπ＋π／2）（kψ＝0，1，2，…）时，态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q呈现“半相干态”效应，2）当qN=2p′＋1（p′＝0，1，2，…）时，态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q可呈现以下三种状态：a．当q/∑／j＝1Nψj=1=&;#177;kψπ(kψ=0，1，2，…）时，第一正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应，b、当q/∑／j＝1Nψj＝&;#177;kψπ＋π／2（kψ＝0，1，2，…）时，第二正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应；c.“半相干态”效应。     

算符函数在谐振子相干态中的应用

利用几个重要算符函散公式讨论了谐振子相干态的基本性质。     

相干态的相反态的量子：相位分布

研究了相干态｜α〉的相位相反态｜-α〉的量子相位分布，通过数值计算比较分析了相干态｜α〉的相位相反态｜-α〉的量子相位分布．结果发现相位相反态｜-α〉的量子相位分布量子相位分布振幅峰值移动的位置相差为π．     

由虚偶和奇相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q.)利用多模压缩态理论研究了(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q,Ⅳ〉q)的等阶N次方H压缩特性.结果发现(1)当压缩阶数N与腔模总数q之积qN为偶数时a.若qN=4m(m=1,2,3,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)处于等阶N-H最小刻测不准态.b.若qN=4m′+2(m′=0,1,2…),且(q∑j=1Nψj=±kψπ)(或±kψπ+π/2)(kψ=0,1,2,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)呈现"半相干态"效应2)当qⅣ=2p′+1(p′=0,1,2,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)可呈现以下三种状态a.当(q∑j=1 Nψj=±kψπ)(kψ=0,1,2,…)时,第一正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应.b、当(q∑j=1Nψj=±kψπ+π/2)(kψ=0,1,2,…)时,第二正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应;c."半相干态"效应.     

囚禁离子纠缠态的制备

提出了一种热运动条件下囚禁离子纠缠态制备的方案,离子由不同频率的双色光照射,在这个方案中自由量子振动态只作为中间态,离子间能量的传递是通过耦合离子的振动来完成的,所以方案比较容易在试验中实现.