异旋双折射

<正>旋光是一种较复杂的现象。它的解释多只涉及到菲涅耳理论,一般教材很少深究旋光性与双折射之间的内在联系。但是,菲涅耳组合棱镜实验与渥拉斯顿棱镜实验之间的类比,迫使我们去讨论这个问题。本文介绍用雅满干涉仪上异旋圆偏振光的传播实验,演示旋光物质     

道威棱镜的结构特性及其虚拟仿真

利用几何光学原理,分析具有对称底角道威棱镜的结构特征,研究入射光线在主截面内的传输偏转特性,给出了对称底角所满足的条件,得到了道威棱镜长度与其底角关系的数学表达式.利用TracePro光学设计软件,对不同对称底角道威棱镜的信号图像传输和旋转特性进行虚拟仿真,结果显示,具有不同对称底角结构的道威棱镜均能实现信号图像的传输和旋转功能.该研究对现有45°底角道威棱镜的结构进行了有效补充和拓展,为道威棱镜的优化设计提供了思路.     

双棱镜实验中衍射对干涉的影响

文中定性分析了用双光束作干涉实验时,由于菲涅尔直边衍射效应对双光干涉的影响。给出用双棱镜产生双光束时菲涅尔衍射现象对干涉影响的分析结果,指出了在此类实验中减少误差的方法     

对d=2D_1(n—1)α的两种证明

菲涅耳双棱镜,是一种重要的分波前双光束干涉装置。因双棱镜的棱角α很小,光源S发出的波列经它折射后,被分割为两束光,它们在交迭区域里迭加而出现等距离的干涉条纹。S_1与S_2为S对双棱镜所成的虚象,幕上的干涉条纹就如同由相干的虚象光源S_1和S_2发出的光束产生的一样。S_1与S_2到屏幕上某点的光程差б=d(y/D),条纹的间隔△y=（D/d）λ。其中D为S_1（或S_2）到幕的距离,λ为入射光的波长,d为两虚光源的距离。（如图一）     

利用微机分析偏光分析束棱镜光强透射比的变化

偏光分束棱镜两出射光束的强透射比会随入射角的改变而发生变化，为了弄清变化情况，我们利用微机绘制了偏光分束棱镜光强透射比随入射角变化的曲线，并进行了分析，得出了结论。     

一种用于激光高效偏光镜出射光的新型缩·扩束棱镜

给出了一种用于调整激光高效偏光镜出射光束间距的新型棱镜,利用光斜入射通过平行均匀介质时会发生光束平移的原理,导出了缩·扩束比与棱镜参数的关系以及棱镜的设计公式．选择光以布儒斯特角入射,使得棱镜具有最佳透射比．通过改变棱镜的边长来调整出射光束的剪切差,从而达到光束的缩·扩束的目的．     

提高棱镜摄谱仪色散的方法探索

本文从分析空气中的单棱镜的角色散出发,得出了三种提高棱镜摄谱仪色散效果的方法,即入射光偏离棱镜最小偏向入射角入射,增大初始色散和使光束多次通过棱镜。对前两种方法,在WPL小型棱镜摄谱仪上进行了实验,分别使谱仪的线色散增大0.2倍和4倍。     

成角度放置的两平面镜成象小议

平面镜是靠反射作用改变光的传播方向,从而起到控制光路作用的。所以,不论从物点或其它光学系统发射出来的发散同心光束,经平面镜反射后,总会在以镜面为对称的位置上生成一个等同的虚象,使人感觉好象光束是从虚象点射出似的。若此光束再能投射到另一镜面,则会出现再次成象的问题。两个平面镜成角度放置时,对一物的多     

再谈色光的合成与牛顿对棱镜实验的研究

本刊 2 0 0 0年第 8期刊登的《究竟怎样做才能将色散后的色光还原成白光》(以下简称原文 )一文中介绍了牛顿对棱镜实验的研究和色光还原成白光的做法 .而仅用两个棱镜做实验 ,如图 1,第二棱镜中的光路并非是第一棱镜中光路的可逆 ,一束平行白光照射时 ,光通过第二棱镜后 ,各种色光互相平行 ,最后只能看到周围带彩色的光斑 .为此 ,笔者又认真地查阅了有关牛顿棱镜实验的历史资料 ,并对原文所述的光斑无彩色原因进行了解释 .图 1清华大学出版社 (1993年 7月第 1版 )出版的《物理学史》第 16 0页记载了牛顿的色光合成实验 ,如图2 .图 2牛顿巧用…     

强非局域介质中的变分椭圆高斯型光孤子

运用变分法研究傍轴椭圆高斯光束在具有椭圆对称响应函数的强非局域非线性介质中的传输特性,得到了光束各参量的演化方程和演化规律.在强非局域非线性介质的椭圆对称响应函数的特征参量满足一定条件下,得到了一个临界功率,当光束初始输入功率等于临界功率时,可以得到变分椭圆高斯型空间光孤子.     

全息照相光路的选择与调整

根据全息照相原理,理论上只要将物光和参考光的光路设计得能够发生干涉,就可以拍摄出全息照片,因此拍摄全息照片的光路不是唯一的。不同光路拍出的全息照片的效果有所不同,可以根据不同的被摄物体,选择不同的光路,以达到最佳的拍摄效果。首先介绍几种常见全息照相的光路,对它们的优点和不足进行分析,进一步提出用多个物光束拍摄全息照片的新方法,并对光路的快速调整方法进行系统的探讨。     

一个问题De证明

大家知道,一束单色平行光从空气射向玻璃棱镜,光线通过棱镜后,将向底面偏折,出射的光束仍是平行光。高中《物理》(乙种本)在“棱镜”这节教材后有一个“黑盒子”习题,要求在图1的方框内填画一个棱镜(非全反射棱镜)。但仔细观察该图可以看出,出射光束的宽度小于入射光束的宽度。那么,这样画是否确有道理,什么条件下会出现此种情况呢?下面就以光线在棱镜主截面内的折射为例,讨论一下这个问题。如图2所示,折射率为n的玻璃棱镜,放置在真空(或空气)中,一束单色平行光入射在折射面AB上时,入射角为     

棱镜中典型光线的光路分析

1987年高考物理试卷第六题,是历年高考中几何光学部分颇有新意的一道好题: ABCD是一个用折射率n=2.4的透明媒质做成的四棱柱镜。∠A=∠C=90°,∠B=60°,AB>BC。现有平行光线垂直入射到棱镜的AB面上(如图一所示),若每个面的反射都不能忽略,求出射光线。要求: (1)画出所有典型光线从入射到射出的光路图(为了卷面简洁,表示光线行进方向的箭头只在棱镜外面的光线上标出即可) (2)简要说明所画光路的依据,并说明每条典型光线只可能从棱镜表面的哪部分射出。那么,如何对棱镜中的典型光线进行光路分析,并指导教学呢?本文拟略作探讨。所谓典型光线,系指光路完全相同的一束光线     

光波干涉实验应注意的问题

光波干涉实验的种类是很多的,但从原理上分类,一般可分为双光束干涉和多光束干涉。因为实现这些干涉的方法是一致的,就是把一束光人为地分裂成两束或多束光波,然后再次使它们相交,在叠加区域就可以出现光波的干涉现象。各种各样的干涉实验其差别是分裂光束的方法不同和使用的光源特性不同。这样就会使实验的光路和调节方法以及干涉条纹的形状和清晰程度都不一样,再加之在实际应用中的要求不同,这就使得光波干涉实验的内容丰富多彩,特别是激光出现后,干涉实验的内容更为充实。     

关于尼科耳棱镜起偏问题的进一步探讨

本文从尼科耳棱镜的结构特征以及晶体中e光折射率的变化规律入手，导出尼料耳棱镜实现起编作用时，要求入射光束的方向满足的条件。     

“分波面法”制作全息光栅的两种新光路

根据＂分波阵面法＂制作全息光栅的基本思想,提出了＂分波面法＂制作全息光栅的两种光路——菲涅尔双面镜干涉法和杨氏双缝干涉法,这两种光路制得的全息光栅光栅常数较大,经简单光路放大后就可直观地观测到光栅的放大像,直接检查所制全息光栅的质量。实验证明杨氏双缝干涉法和文中改造后的菲涅尔双面镜干涉法是利用分波面思想制作全息光栅行之有效的方法。     

DDI METHOD FOR MEASURING OPTICAL CONSTANTS OF THIN FILMS

双光束双波长激光干涉（ＤＤＩ）法采用自行设计的可测双波长氦氖激光器作光源，可在同一光路中通过二次测量获得薄膜样品两个波长（０．６３３μｍ，３．３９μｍ）下的光学常数，即折射率、消光系数和厚度，文中论述了调量原理、测量装置和测量结果．     

透镜的光心在哪里

本文阐述了过透镜光心的光线传播方向不改变的原理,介绍了六类透镜光心的寻找方法和具体的位置,并对它们的共性做了总结。苏科版物理教材第4章第2节《透镜》中讲述到,一般把透镜的中心称为光心,这是针对双凸对称型凸透镜和双凹对称型凹透镜而言的。那么,其他类型的透镜的光心又在哪里呢?1透过平行玻璃砖的光路如图1所示,一束光以入射角i1从空气射入玻璃,折射角为r1,再以入射角i2从玻璃射入空气,折     

用分光计测定双棱镜楔角和折射率

双棱镜干涉是一个典型的实验,测量出双棱镜的楔角和折射率是有一定难度,通过设计一种实验方法可测量出双棱镜的楔角和折射率,并对实验结果进行了分析.     

双棱镜棱角及折射率的测量

用干涉法对菲涅尔双棱镜的棱角及玻璃折射率进行了测量;测量结果有一定的精度,有利于帮助学生分析讨论分波前干涉现象．