电场中几个推论及应用

推论1 场强方向改变的推论 在电场中,电场强度为零的点,是场强方向改变的点,即场强为零的点两侧场强方向相反。     

最小场强的计算(高二、高三)

求最小场强,一般先寻找场强有最小值的方向,再依据力矩平衡条件或力的合成法则求出最小场强的大小.如果场强的方向已确定,则依据动能定理或共点力平衡条件来求.     

一个与众不同的高斯面：谈应用高斯定理求场强的条件

对应用高斯定理求场强的条件作深入分析和研究，得出结论是带电体系的电荷分布具有对称性，场强Ｅ能提出积分号都不是应用高斯定理求场强的充要条件。     

特高压直流输电线下的直流离子流电场

针对特高压直流输电导线发生电晕的情况,采取测量试验来探究直流导线产生电晕以后导线下方的离子流对地面电场的影响。通过试验,得出直流导线产生电晕以后导线下方的合成场强、标称场强、空间电荷场强分别与导线电位成线性关系,正、负极导线放电电晕情况有差异以及标称场强在合成场强中的比重随高度变化而改变等。     

等量同种点电荷连线中垂线上的场强分布探析

通过数学推导对等量同种点电荷连线中垂线上的场强分布情况进行分析与探究,得出中垂线上任意点的场强通式,找到场强最大值的位置,帮助学生理解等量同种点电荷电场分布和等势面(线)分布,以及对等量同种点电荷连线中垂线上场强变化的理解。     

高中物理会考模拟试题(二)

一、选择题 1.关于匀强电场中电势差与场强的关系,正确的说法是( ) A.在相同距离的两点上,电势差大的其场强也必定大 B.任意两点间的电势差等于场强和这两点距离的乘积 C.电势减小的方向,必定是场强的方向     

带电球导体和长园柱导体表面的场强

一个半径为 R 的带电球导体静电平衡时,球内、外的场强为 E 内=0,E 外==(1/4πε_0)(Q/r~2)r_0(R,∞)。球内、外场强分布是不连续的,那么球面上的场强应该如何呢?同样情况长园柱导体带电时表面的场强又多大呢?(一)带电球导体表面的场强:(1)应用"挖补法"计算:静电平衡时带电球导体所带电量 Q 均匀地分布在外表面。在球面上挖去一个面积元ΔS,而在ΔS 外侧附近取一点 P(见图一)则 P 点的场强 E_P应为ΔS 面积元电荷在 P 点产生的场强 E_1和挖去ΔS后所剩下的球面电荷产生的场强 E_2的矢量迭加。即:     

均匀带电长圆柱面上任一点场强的计算

均匀带电长圆柱面内、外任一点的场强可由高斯定理很快求出，但长圆柱面上任一点的场强却未被涉及，本文利用场强叠加原理对此作一分析。     

两等量点电荷连线中垂面上电场强度的讨论

学习了电场场强的定义及点电荷场强的计算式后,结合电场的叠加原理,可以知道复杂带电体的电场场强,比如两点电荷的电场.关于两点电荷连线中垂面上电场场强的大小和方向问题是学生在理解和应用上的一个难点,下面对这一问题讲行讨论.     

关于导体静电平衡条件的应用

当导体在施感电荷作用下发生静电感应而达到平衡状态时，导体内部的场强处处为零，导体表面附近的场强方向处处与导体表面垂直。这里的场强是施感电荷和感应电荷共同产生的总电场的强度。这一点是常考的知识点之一。有关这方面的题型可归纳如下： 　　1.由施感电荷的场强求感应电荷的场强 　　例 1.一电量为 q的正点电荷与导体球的球心相距为 d，如图 1所示，求球面上的感应电荷在球体内离球心为 r的 p点产生的场强。　　解：因为导体球内 p点的场强为零，即正点电荷在 p点产生的场强和球面上感应电荷在该点产生的场强等值反向，所以球面上…     

高职物理课堂应用叠加法求均匀同心带电球面电场和电势的分析

本文首先讨论了利用静电场高斯定理求解均匀同心带电球面内外的场强和电势,分析并总结了均匀带电球面内外的场强和电势规律,并利用该规律结合叠加法对比的求出了均匀同心带电球面内外的场强和电势,得出了利用叠加法求均匀同心带电球面内外场强和电势比起用高斯定理要简单得多。     

均匀带电球面面上的场强

由场强的叠加原理,导出了均匀带电球面面上场强的表达式.     

两等量点电荷连线中垂面上电场强度的讨论

学习了电场场强的定义及点电荷场强的计算式后,结合电场的叠加原理,可以知道复杂带电体的电场场强,比如两点电荷的电场。关于两点电荷连线中垂面上电场场强的大小和方向问题是学生在理解和应用上的一个难点,下面对这一问题进行讨论。     

静电场中场强的极值问题

在《电场》一章中,我们不可避免的遇到下列问题：沿等量同号点电荷连线上场强如何变化?沿其连线的中垂线场强又如何变化?沿等量异号点电荷连线上场强如何变     

讲授电场和磁场对称性的一点想法

通过场强叠加说明任意点处的场强方向和哪些点的场强大小相等两个问题,进而画出电场线或磁感线,则很容易看出电场或磁场的对称性。相对于教材的叙述,学生更容易接受。     

点电荷自身位置的场强计算

点电荷在空间场强分布的求解是一个基础问题。但在教学研究中,却很少有人解决点电荷在其自身位置的场强的大小问题。基于此,提出一种方法,即将点电荷视为球形电荷或带电球壳,用高斯定理解出各自中心的场强,该场强即可视为点电荷在其自身处的场强。     

一组易错《电场》选择题的剖析

例1 在静电场中: (A)场强处处为零的区域内,电势一定处处相等(B)场强处处相同的区域内电势也一定处处相等(C)电势降低的方向一定是场强方向(D)同一电场中等势面分布越密的地方,场强一定越大解析:在电场中取很小区域,可视为匀强电     

场强在电介质分界面上的折射规律

利用场强的边值条件,定性地证明了在电介质分界面上折射场强方向和大小的变化规律。     

电场电路自我检测题

一、选择题1.电场中有一点P,下列说法正确的是().A若放在P点的试探电荷的电荷量减半,则P点场强减半;B若P点没有试探电荷,则P点的场强为零;CP点的场强越大,则同一电荷在P点受到的电场力越大;DP点的场强方向为试探电荷在该点的受力方向2.两个固定的异种点电荷,电荷量给定但大小不等,用E1和E2分别表示2个点电荷产生的电场强度的大小,则通过二点电荷的直线上,E1=E2的点().A有3个,其中2处合场强为零;B有3个,其中1处合场强为零;C只有2个,其中1处合场强为零;D只有1个,该处合场强不为零3.电子、质子、α粒子由静止状态经相同电压加速后,垂直…     

计及板厚的平板电容器边缘电场特性

电容器一般视为不计板厚的理想元件,但实际上板厚对其电场分布存在着较大的影响.利用施瓦兹-克利斯多菲变换得到忽略板厚时平板电容器的边缘场强分布,再利用有限元模拟得到计及板厚时平板电容器的边缘场强分布.通过比较与分析,得出了边缘场强随板厚的变化关系以及边缘定点处的场强理想值误差.