复变函数可微性充要条件的另两种形式

给出了函数f（z）表为u（r,θ）e^iv（r,θ）或u（x,y）e^iv（x,y）的可微性充要条件的形式。     

二维守恒律方程四块常数的黎曼问题Guckenheimer解

1 Introduction Consider scalar conservation laws in two spacedi mensionsut f(u)x g(u)y=0 , (1)wheref(u) ,g(u) satisfies the conditions (1)f(u) ,g(u)∈C3(R) ; (2)f″(u)≠0 ,(u-u0)g″(u) >0 ; (3)gf″″((uu))′≠0 ,and the Riemann problemu(0 ,x,y) =u0(θ) ,0≤θ≤2π, (2)whereθis a polar angle in the (x,y)-plane andu0(θ) is a piecewise constant function. For the sakeof definiteness and si mplicity, we might assumef(u) ,g(u)∈C3(R1) ,f″(u) >0 , ug″(u) >0 ,fg″″((uu))′>0 (H)as well .The exi…     

椭圆型Boussinesq方程Dirichlet问题解的存在性和唯一性

在关于k,hb,μb的非常弱的假设条件下,在Sobolev空间中证明了非齐次Dirichlet边界条件u=ud(x,y), (x,y)∈(e)Ω下非齐次椭圆型Boussinesq方程-（△）*(K(x,y)(u-hb)（△）u)=f(x,y,u), (x,y)∈Ω的解的唯一性以及齐次椭圆型Boussinesq方程（△）*(K(x,y)(u-hb)（△）u)=0, (x,y)∈Ω的解的存在性,其中Ω为有界多边形域.并给出反例,指出对一给定的f(x,y),非齐次方程-（△）*(K(x,y)(u-hb)（△）u)=f(x,y,u), (x,y)∈Ω的Dirichlet问题是不可解的.     

利用数形结合思想解数学题

一、利用距离公式例1已知x+y+1=0,则u=(x-1)2+(y-12姨)的最小值为.解如图1所示,如果将u=(x-1)2+(y-1)2看姨成是P(x,y)与B(1,1)两点间的距离,由于点P(x,y)的坐标满足x+y+1=0,所以u的最小值也就是点B(1,1)到直线x+y+1=0的距离,所以um=1+1+13姨2in=.姨22二、利用直线斜率公式例2实数x,y满足(x-2)2+y2=3,求y的最大值.x解如图2所示,设点P(x,y)为圆(x-2)2+y2=3上任一点,则y为直线O P的x斜率k.易求得km=3,ax姨即y的最大值为姨3.x三、利用单位圆例3已知sin(θ+π)<0,cos(θ-π)>0,则下列不等关系中必定成立的是A.tancosθθ2222C.…     

一类具有连续变量的非线性偏差分方程的振动性

研究具有连续变量的非线性偏差分方程 [A(x+r,y) +A(x ,y+r) -aA(x ,y) ] k-(bA(x ,y) ) k+ ∑ui=1pi(x ,y)Ak(x-τi,y-σi) =0 ,其中pi(x ,y) ∈C(R+×R+,R+/ { 0 } ) ,u是正整数 ,k=c/d>1 ,c,d为奇数 ,a为非负实数 ,b为正实数 ,θ =b-a ,满足 0 <θ≤ 1 ,r,σi,τi∈R+,i=1 ,2 ,… ,u ,得到了保证方程的所有解都具有振动性的若干充分条件 .     

再谈一道最值问题的一种求法

题若α、β、γ∈R,求u=sin(α-β) sin(β-γ) sin(γ-α)的最大值和最小值.文[1]中,李纪辉老师通过两次换元,将函数式化为u=4sinxsinysin(x y),x、y∈R.文[1]指出:换元之后的形式较原函数形式显得更简洁直观,可以看出,要使函数u取最大值,由y=sinx的单调性可知,只需sinx、siny     

直曲相交后的一个有用命题

命题 设直线l：f（x,y）=0与二次曲线g（x,y）=0交于不同的两点A（x1,y1）,B（x2,y2）,由{f（x,y）=0 g（x,y）=0，分别消去y,x，得u（x）=0,v（y）=0（使u（x）,v（y）的二次项系数相等），则以线段AB为直径的圆的方程为：u（x）＋v（y）=0.[第一段]     

解析型最值问题的极坐标求法

在f(x,y)=0的条件下,求u=g(x,y)的最值,我们称这类问题为解析型最值问题,其中把f(x,y)=0视为定曲线,u=g(x,y)视为动曲线,在中学阶段解这类问题,往往都是借助于一些特殊的方法,学生不易掌握,本文给出一种极坐标解法,供读者参考。 例1 实数x、y满足4x~2-5xy 4y~2=5,又设S=x~2=y~2,则(1993年全国高中数学联赛试题) 解:定曲线可化为p~2=10/8-5sin2θ 当sin2θ=1时,p_(max)~2=10/3; 当sin2θ=-1时,p_(min)~2=10/13. 而动曲线S=x~2 y~2=p~2,     

巧构向量解赛题

题目给定曲线族()22sinθ?cosθ 3x2?(8sinθ cosθ 1)y=0,θ为参数,求该曲线族在直线y=2x上所截得的弦长的最大值.(1995年全国高中数学联赛第2试试题)解曲线族与直线y=2x相交于原点O(0,0)和另一交点为()P x0,y0,显然x0≠0,并且x0,y0满足方程()()2228y0?4x0sinθ y0 2x0cosθ=6x0?y0,构造向量()22a=8y0?4x0,y0 2x0,b=(sinθ,cosθ),由?a b≤a?b≤a b,即a?b2≤a2b2(当且仅当a,b共线时取等号),得[(8y0?4x02)?sinθ (y0 2x02)?cosθ]222222222≤[(8y0?4x0) (y0 2x0)](sinθ cosθ),即(6x02?y0)2≤(8y0?4x02)2 (y0 2x02)2(*),把y0=2x0代入(*)并…     

谈三角代换解题

变量代换是解数学题的一种重要策略 ,其中三角代换更是有着广泛而灵活的应用。它能使问题得到巧妙的转化 ,起到化繁为简、化难为易的作用。若运用得法 ,往往能收到事半功倍的效果。1　求最值例 1　已知 x21 6+y29=1 ,求u =x2 +2xy +y2 的最值 ,及相应的x ,y的值。解　据已知 ,可令x =4cosθ,y =3sinθ(θ∈R) ,则u =1 6cos2 θ +2 4sinθcosθ+9sin2 θ=72 cos2θ+1 2sin2θ +2 52 =2 52 sin( 2θ +φ) +2 52 ,其中cosφ =2 42 5 ,sinφ =72 5 ,且 0 <φ <π2 。由此可得 ,cos φ2 =721 0 ,sin φ2 =21 0 。当sin( 2θ +φ) =1时 ,取 2θ+…     

计算三重积分坐标系选取方法探讨

三重积分计算在重积分一章中是教学的难点与重点。本文对不同坐标系下三重积分的计算方法进行了对比研究,依据被积函数以及积分区域特点,提出了选取坐标系的方法,并列举相关例题进行例示说明。     

用极坐标计算二重积分教学初探

针对"用极坐标计算二重积分"这一知识点上学生容易出现的一个误区,展开论证.利用极坐标系下参数的定义和定积分的性质,阐明了该误区出现的原因及避免的方式.     

便携式三坐标测量仪测点空间坐标计算及测球半径补偿研究

论述了便携式三坐标测量仪的测量原理、测点空间坐标计算及测量仪测球半径补偿计算。研究结果可以直接应用到多关节臂测量仪的计算和补偿,为研制多关节臂便携式测量仪提供了理论基础。     

《地球概论》中球面坐标内容的教学探讨

本文对《地球概论》中的难点——球面坐标内容的教学做初步探讨。认为教学中要首先加强空间概念的建立,关键讲好地理坐标,并通过学生的实践性练习来保证教学的有效性。文章重点对具体做法加以阐述和分析。     

坐标和动量的哈密顿方程研究

通过对动量和坐标的哈密顿方程的研究,对动量和坐标的表象有进一步的认识     

均匀外电场中的介质球和椭球的场

本文用球坐标和椭球坐标计算了处于均匀外场中的介质球和介质椭球的场，其内部的场都是与外场方向相同的均匀场．     

柱面坐标系和球面坐标系中的拉普拉斯算符

使用多元复合函数微商法则，导出拉普拉斯算符在柱西坐标系和球面坐标系中表达式。     

内禀方程中的符号法则

本介绍内禀方程中简便实用的符号法则，并以实例说明它的应用。     

用极坐标变换求二重极限的定理及推广

运用上、下确界和极坐标变换,化二元函数的重极限的判断和求解为一元函数极限的判断和求解,得到了用极坐标变换求解二重极限的一个定理和一些推论,并推广到用n维球坐标变换求n重极限．     

齐次坐标及应用

在高等几何中，增添了理想元素无穷远点和无穷远线，构成了理想平面，为了建立完备的一一对应关系，引入了齐次点坐标．使用齐次坐标，可以简化曲线方程等的表示形式，在某些实际计算和证明过程中提供简捷的方法，同时揭示了射影坐标系、仿射坐标系和笛氏坐标系之间的关系.