利用几何画板研究黑体辐射能量密度分布曲线

利用几何画板软件 ,对黑体辐射能量密度分布曲线进行模拟研究。设计了一种“参数替换法” ,根据普朗克公式 ,给出了各种温度下分别以频率和波长为横坐标的黑体辐射能量密度分布曲线。通过对各个参数的连续调节 ,可以动态地深入研究黑体辐射的能量密度分布曲线与各个参数的关系 ,并且对维恩位移定律和斯忒藩—玻耳兹曼定律也给出了直观的定量验证。     

abc≤|(a+b+c)/3|~3在物理中的应用(高一、高三)

题1 船在静水中靠风力航行.已知风速为νu,问:当船速为多大时,风时船的功率最大? 解设船速为ν,风对船的功率最大.取风柱的横截面积为S,则风对帆的冲量 Ft=ρs(ν0-ν)t(ν0-φ) ①风对船的功率 P=Fν②解①、②,得图1P=ρs(ν0-ν)2ν=1/2ρs(ν0-ν)22ν.     

对从普朗克公式推出维恩位移定律的探讨

<正>1893年,德国物理学家,诺贝尔奖获得者维恩(W·Wien1864—1928)在研究黑体辐射的经典规律时,得出了黑体发射本领公式:     

利用内插法得到普朗克公式实际过程的一个试探性看法

1历史疑案 关于利用内插法得到普朗克公式,许多资料（包括刘坤英、范汝盐编写的大学教材《光学》）持如下观点．（1）1896年,维恩从热力学和经典统计物理学出发,推导出了一个关于黑体辐射的能量密度按波长分布的关系式     

伟大探索光辉成就

1911年一维恩维恩(WilhelmCarlWernerOttoFritzFranzWien,1864-1928)因发现热辐射规律——维恩位移定律和建立黑体辐射的维恩公式,获得了1911年度诺贝尔物理学奖。19世纪末,人们已经认识到热辐射和光辐射都是电磁波,并对辐射能量在不同频率范围内的分布问题,特别是黑体辐射,进行了较深入的理论和实验研究。维恩和拉梅尔发明了第一个实用黑体——空腔发射体,为他们的实验研究提供了所需的“完全辐射”。维恩在前人研究的基础上于1893年提出了理想黑体辐射的位移定律:λmaxT=常数。     

L图的确定

通过对L图存在性的探讨研究 ,得出结论 :当顶点数ν与边数ε分别满足公式。ν=2 ∑mn=1 n　　ε=ν m - 1　 ( 2≤m≤ 3)时 ,可以确定出人图     

伟大探索 光辉成就

1911年—维恩维恩(WilhelmCarlWernerOttoFritzFranzWien,1864-1928)因发现热辐射规律——维恩位移定律和建立黑体辐射的维恩公式,获得了1911年度诺贝尔物理学奖。19世纪末,人们已经认识到热辐射和光辐射都是电磁波,并对辐射能量在不同频率范围内的分布问题,特别是黑体辐射,进行了较深入的理论和实验研究。维恩和拉梅尔发明了第一个实用黑体——空腔发射体,为他们的实验研究提供了所需的“完全辐射”。维恩在前人研究的基础     

极坐标在证明有关线段(长)等式的应用

运用极坐标法证明这类问题时,主要利用两点p_1(ρ_1,θ_1)、p_2(ρ_2,θ_2)间的距离公式:|p_1p_2|=(p_1~2+p_2~2-2ρ_1ρ_2cos(θ_1-θ_2))~(1/2)和过这两点的直线p_1p_1的方程:sin(θ_2-θ_1)/ρ=sin(θ_2-θ)/ρ_1+sin(θ-θ_1)/ρ_2。这一公式和方程都可利用坐标互化公式:x=pcosθ、y=ρsinθ代入直角坐标系的相应公式和方程中,结合三角知识得到, 这类问题的证法和步骤是: 第一步,首先按照几何图肜的特点,适当建立极坐标系,并根据题设,设置有关各点的坐标; 第二步,再应用上述公式和方程求出有关线段的     

对公式E=BLν的理解

在高二课本"感应电动势"一节中,课本通过E=n△ψ/△t推导出了导线切割磁感线运动时产生感应电动势大小的公式,即E=BLν.其中ν是运动速度(既可以是瞬时速度也可以是平均速度),B为磁感应强度,L为导线长度.此外此公式是在B、L、ν三者垂直的情况下导出的,因此它的使用范围是:(1)导线切割磁感线运动;(2)B、L、ν三者两两垂直.     

非广延统计下爱因斯坦系数的计算

在广义黑体辐射分布函数的基础上得到了非广延统计中爱因斯坦自发辐射系数Amk、受激发射系数Bmk和吸收系数Bkm的关系。结果表明,受激发射系数Bmk和吸收系数Bkm之比不仅依赖于能级∈k和∈m、频率νmk、温度T,还与非广延参数q有关。在q=1时,广义形式回到经典形式,爱因斯坦系数之比Bmk/Bkm=1     

用数学证明F_浮=ρ_液gV_排(初二、初三)

初中物理教材里的阿基米德原理公式F浮=ρ液gV排是从物理实验得到的.现在用数学证明F浮=ρ液gV排. 先用F浮=F上-F下(教材里已证明的公式)公式,推导浸没在液体里的长方体受到的浮力F浮=ρ液gV排,如图1所示:有一长方体浸没有     

极坐标系中的轴对称关系

本文只就在平面极坐标系中过极点的任意射线(包括特殊位置的射线在内)为对称轴时,已知曲线与其对应曲线对应点的坐标之间有何关系。其对称图形的方程如何求得作一简介:在整个探究过程中统设已知曲线上的点为M_1(ρ_1,θ_1),所求对称曲线上M_1的对称点为M(ρ,θ)。按对称轴射线在极轴及其反向延长线的上方与下方我们分两种情况来研究。一、当对称轴θ＝(?)在极轴上方(含极轴)时:由于已知点M_1(ρ_1,θ_1)的位置不同呈下面四种情况关于θ=(?)对称。     

到底是γ还是ν

前不久,在省重点中学听一位省特级教师讲课,讲到光子的能量公式E=hν时,将ν读成γ(伽马),当即心中生疑.回校后,向几位同事请教,竟都读成γ(伽马).经查找资料,确认公式中是v(纽)而非γ(伽马).     

关于光子和电子的五个问题

一、光子使原子跃迁玻尔的原子理论是以三个基本假设为基础的,其中频率假设为:原子从一个定态(设能量为En)跃迁到另一定态(设能量为Ek)时,它辐射(或吸收)一定频率的光子,光子的能量由这两个定态的能级差决定,即hν=En-Ek.光子是一份一份的,光子的能量hν也是一份一份的,每一份光子、每一份光子的能量均不可“分裂”.原子吸收的光子只有满足En-Ek时,才能使原子吸收光子的能量(hν),向高能级跃迁;也就是说,要用光子使原子激发,就必须使光子的能量(hν)等于两能级的能量差(En-Ek),光子的能量(hν)大于或小于这个值(En-Ek),都不能使原子跃迁…     

用极坐标法证明两条直线垂直

由平面直角坐标和极坐标的互化公式x=ρcosθ、y=ρsinθ,可得极坐标系中两点P_1(ρ_1,θ_1)、P_2(ρ_2,θ_2)所决定的直线的斜率公式为: K_(p_1P_2)=(ρ_2sinθ_2)-ρ_1sinθ_1)/(ρ_2cosθ_2)-ρ_1cosθ_1)。本文拟应用这一公式来证明平面几何中有关直线互相垂直的一些问题。     

2007年物理总复习质量检测题

一、单选题(每小题2分,共20分)1.下列关于误差的说法中,错误的是().(A)即使认真测量也会有误差(B)误差是不遵守操作规则而造成的(C)选用精确度高的刻度尺测量时仍有误差(D)多次测量取平均值能减小误差图12.图1是甲、乙两种物质的体积—质量图像.由图像可知().(A)ρ甲>ρ乙(B)ρ     

关于图的点强全着色

图G(V,E)的一正常k-全着色σ称为G(V,E)的一个k-点强全着色,当且仅当ν∈V(G),N[ν]中的元素着不同颜色,其中N[ν]={u|νu∈E(G)}∪{ν}。并且χνsT(G)=min{k|存在G的一个k-点强全着色}称为G(V,E)的点强全色数。本文得到了一些特殊图的点强全色数χνsT(G),并提出猜想:对于简单图G,有k(G)≤χνsT(G)≤k(G) 1,这里k(G)是文中给出的一个新的参数。     

极坐标方程表示的曲线交点的求法

在极坐标系下,曲线C_i的方程记为 f_1(ρ,θ)=0(i=1,2). 一、交点坐标与方程组解的关系: 所谓方程j(ρ,θ)=0是曲线C的极坐标方程,即满足:①f(ρ,θ)=0的解对应的点都在曲线C上;②曲线C上任一点的极坐标(ρ,θ)都满足方程f(ρ,θ)=0.由于点的极     

黑体辐射的热力学研究

运用量子统计的方法，分别从谐振子模型和光子气体模型这两种基本模型。推导了黑体辐射能谱公式，即著名的普朗克公式；并且讨论了在高频极限下回到经典统计力学；在低频极限情况下，却表现出明显的量子效应；此外还对黑体辐射的各种反映热力学性质的物理量进行了较全面的研究。     

美国两科学家获诺贝尔物理学奖

10月3日,瑞典皇家科学院诺贝尔奖委员会宣布将2006年度诺贝尔物理学奖授予两名美国科学家(见封面图):约翰·马瑟(左图)和乔治·斯莫特(右图),以表彰他们发现了黑体形态和宇宙微波背景辐射的扰动现象.宇宙微波背景辐射是“宇宙大爆炸”所遗留下的布满整个宇宙空间的热辐射,反映的是宇宙年龄在只有38万年时的状况,其值为接近绝对零度的3K.宇宙微波背景辐射总体是均匀的,到处都差不多,没有太大的起伏变