具有势函数V(r)=Ar-4+Br-3+Kr-1 的Schr(o)dinger方程的精确解

采用连续分数法得到了表示原子、离子间相互作用势V(r)=Ar-4+Br-3+Kr-1的Schrodinger方程的精确解.     

具有势函数V（r）=Ar^-4＋Br^-3＋Kr^-1的Schroedinger方程的精确解

采用连续分数法得到了表示原子、离子间相互作用势V(r)=Ar^-4 Br^-3 Kr^-1的Schroedinger方程的精确解。     

具有势函数V(r)=Ar~(-4)+Br~(-3)+Kr~(-1)的Schrdinger方程的精确解

采用连续分数法得到了表示原子、离子间相互作用势V(r) =Ar-4+Br-3 +Kr-1的Schr dinger方程的精确解 .     

叠加势函数V(r)=A6r6+A5r5+A4r4+A3r3+A2r2+A1r+B4/4r+B3/3r+B2/2r+B1/r schr(o)dinger方程的解析解

根据渡函数的有限性和叠加势函数的渐近性质,通过待定叠加势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=A 6 r 6+A 5 r 5+A 4 r 4+A 3 r 3+A 2 r 2+A 1 r+B4/4r+B3/3r+B2/2r+B1/r的schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.     

一个(2+1)-维浅水波方程的精确解

主要考虑一个浅水波方程,介绍了有关孤子理论和双线性算子的定义,通过变量代换,将孤子方程化为双线性形式的微分方程,再从方程的双线性导数形式出发,利用摄动法得到了孤子方程的n-孤子解.最后又求出它另外一种形式的Wronsky-解.     

非球谐振子势V(r)=Ar~2+Br~4+Cr~6 schrodinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=Ar2+Br4+Cr6的schrodinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.通过对势参数制约关系、能量本征值和本征波函数的分析,得到相同势参数制约关系下多组能量本征值和本征波函数.     

叠加势函数V（r）=A_6r~6＋A_5r~5＋A_4r~4＋A_3r~3＋A_2r~2＋A_1r＋（B_4/r~4）＋（B_3/r~3）＋（B_2/r~2）＋（B_1/r）schrodinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的渐近性质,通过待定叠加势波函数的设定,得到势函数表示为V（r）=A6r6＋A5r5＋A4r4＋A3r3＋A2r2＋A1r＋Br44＋Br33＋Br22＋Br 1的schrodinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

幂函数的叠加势的径向Schr（O..）dinger方程的精确解

本文采用连续分数法对势函数υ(r)=α1r6+α2r2+β2r-4+β1r-6进行了求解,得到叠加势的径向SchrOdinger方程的精确解。此法简单明了,可推广应用到一类叠加势的SchrO¨dinger方程的求解。     

一维无限深势阱的辛算法解分析

利用辛算法计算一维无限深势阱的含时薛定谔方程，解得的波函数的图象与其绝时误差的图象完全相似，这说明各点的相时误差趋向于一个固定值。经计算相时误差在各个X格点处完全相同。波函数相时误差随时间的演变表现出一定的规律性，其实数部分和虚数部分的相时误差周期性地在正负之间来回变化。波函数的实数部分和虚数部分的相时误盖之间有类似于测不准原理的关系，一个相时误差趋向于极小时另一个相时误差趋向于极大，两的乘积为一稳定的小数，随着时间的推进这一小数的绝时值缓慢增大。