两态叠加Schroedinger猫态光场的两种测不准态

根据多模压缩态理论，详细研究了两态叠加Schroedinger猫态光场的压缩特性，发现：在一定的条件下，该光场将不呈现等幂次的Y和H压缩效应以及等幂次的N—Y和N—H最小测不准态；而呈现出等幂次的N—Y测不准态和N—H测不准态。     

一种多模叠加态光场的N次方Y最小测不准态

研究了多模叠加态光场|ψI(ab)>q的等幂次N次方Y压缩特性,结果发现:态|ψI(ab)>q在一定的条件下恒处于等幂次N-Y最小测不准态,而不呈现等幂次N次方Y压缩效应。可见,在一定条件下由非对称相干态光场线性叠加所组成的多模叠加态光场仍可保留原光场的相干特性。     

光场压缩态的产生机理及其应用前景

本文从量子力学的基本原理出发,系统总结了光场压缩态的基本原理,给出了光场压缩态的实验制备方案和产生机理,综述了光场压缩态的应用前景.     

两态叠加Schrdinger猫态光场的两种测不准态

根据多模压缩态理论,详细研究了两态叠加Schr¨odinger猫态光场的压缩特性.发现:在一定的条件下,该光场将不呈现等幂次的Y和H压缩效应以及等幂次的N-Y和N-H最小测不准态;而呈现出等幂次的N-Y测不准态和N-H测不准态.     

两态叠加Schrödinger猫态光场的两种测不准态

根据多模压缩态理论,详细研究了两态叠加Schrodinger猫态光场的压缩特性.发现在一定的条件下,该光场将不呈现等幂次的Y和H压缩效应以及等幂次的N-Y和N-H最小测不准态;而呈现出等幂次的N-Y测不准态和N-H测不准态.     

浅对称性对多模相干叠加态光场高次压缩特性的影响

研究了多模相干叠加态光场的高次压缩特性。结果发现对称性是影响多模相干叠加态光场压缩特性的主要因素,为多模叠加态光场的实验研究提供了理论依据。     

多模叠加态光场的等幂次N-H最小测不准态

文章根据多模压缩态理论,对强度不等的非对称两态叠加多模叠加光场的等幂次N-H最小测不准态出现的条件进行了详细分析与讨论,从而得出:(1)在qN的积取偶数时,若各对应模的强度及初始相位都相等,态恒处于等幂次N-H最小测不准态;(2)当各对应模的强度和初始相位不等,但在一定条件下,态亦可处于等幂次N-H最小测不准态.     

两态叠加Schr(o)dinger猫态光场的两种测不准态

根据多模压缩态理论,详细研究了两态叠加Schrodinger猫态光场的压缩特性.发现:在一定的条件下,该光场将不呈现等幂次的Y和H压缩效应以及等幂次的N-Y和N-H最小测不准态;而呈现出等幂次的N-Y测不准态和N-H测不准态.     

二维谐振子位相相干态及数相算符的四阶压缩效应

本文利用Pegg-Barnett的量子相位理论和有限维空间谐振子位相相干态的概念,研究了二维谐振子位相相干态及数相算符在此位相相干态中的四阶压缩效应.研究结果表明,在此类位相相干态中的数相算符均可呈现出四阶压缩效应.     

一类振幅混合两态叠加非对称多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模相干态光场[{zj(a)*}>＞q和多模相干态光场态|{zj(b)*}＞q叠加而成的非对称两态叠加多模叠加态光场|ψ＞q,利用多模压缩态理论,研究了态|ψ＞q的等阶N方H压缩.结果表明:当满足一定相位条件时,无论qN奇数还是偶数态|ψ＞q的两个正交分量周期性地呈现任意阶等阶N方H压缩效应.     

由奇偶相干态组成的两种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

用不同的多模奇偶相干态光场构造了两种不同的四态叠加多模叠加态光场|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q利用多模压缩态理论研究了态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1.在相同的条件下态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q具有相同的等阶N次方Y压缩特征,即它们之间存在压缩简并现象.2.当压缩阶数N为偶数时,a.若Nj（?）=±k（?）π（k（?）=1,2,3,…）时,两态恒处于等阶N-Y最小测不准态;b.若N（?）j=±k（?）π+π/2（k（?）=1,2,3,…）时,这两态可呈现“半相干态”效应;3.当N为奇数时,在相同的条件下,这两态可呈现以下几种效应:a.第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;b.第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c.可处于等阶N—Y最小测不准态;d.可呈现“半相干态”效应.     

一种新型的四态叠加模叠加态光场的等N次幂Y压缩特性的数值分析

根据量子力学中的线性叠加原理,用多模虚奇相干态和多模复共轭偶相干态组成了特殊的四态叠加多模叠加态光场 ,运用多模压缩态理论得到了的等N次幂Y压缩的一般理论结果,通过对这一理论结果的数值分析发现:当压缩幂次N,腔模总数q,各模相干态的平均光子数Rj2,以及奇相干态和多模复共轭偶相干态叠加几率幅的模r0、re等参量的取值满足一定的条件时态 可呈现:a.等幂次N-Y最小测不准态;b.“半相干态效应”;c.半压缩效应;d.第一正交分量呈现等N次幂Y压缩或第二正交分量呈现等N次幂Y压缩.     

由两不同偶相干态组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

利用多模压缩态理论 ,详细研究了由两不同偶相干态所组成的第 种四态叠加多模 Schr dinger猫态光场 |Ψ (4) ,e〉q 的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1当压缩阶数 N为偶数 ,即 N =2 p(p =1,2 ,3,… ) ,且各模的初始相位满足φj =± kπ2 p(k =0 ,1,… )时 ,态 |Ψ (4) ,e〉q 恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;2当 N =4m - 2 (m =1,2 ,… ) ,且φj=± 4k 12 (4 m - 2 ) π(k=0 ,1,2 ,… )时 ,(i)若φj、 qj=1R2jsin2φj满足一定条件 ,则态 |Ψ (4) ,e〉q的第一正交分量可呈现出等阶 N次方 Y压缩效应 .(ii)若φj、 qj=1R2jsin2φj 满足另外一些条件 ,则态 |Ψ (4) ,e〉q 的第一正交分量处于 N— Y最小测不准态 ,而第二正交分量既不呈现等阶 N次方 Y压缩效应也不处于等阶 N— Y最小测不准态 ,这种现象称为“半相干态”效应 ;3当 N为奇数 ,即 N =2 p′ 1(p′=0 ,1,2 ,… ) ,φj =± 2 k 12 (2 p′ 1) π(k =0 ,1,2 ,… ) ,并且 r(e)1 =r(e)2 时 ,则在一定条件下态|Ψ (4) ,e〉q恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;而在另外一些条件下 ,态 |Ψ (4) ,e〉q 的第一正交分量呈现周期性变化的任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,其压缩程度与 r(e)1 、r(e)2 、Rj、φj等非线性相关 .4当 N =2 p′ 1(p′=     

第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究

根据量子力学中的线性叠加原理,由两种不同的虚奇相干态构造了一种新型的多模叠加态光场^2│φ^(4),O&;gt;q,依照多模压缩态理论详细研究了态^2│φ^(4),O&;gt;q的等阶N次方Y压缩特性,结果发现：（1）当N＝2p(p=1,2,3,...),且各模初相位φj=&;#177;kπ（2p)(k=0,1,2,...)时,无论r1^(o)`r2^(o)及θ1^(o)- θ2^(o）之间的关系如何变化,态^2│φ^(4),O&;gt;q总是恒于等阶N－Y最小测不准态。（2）当N＝4m-2(m=1,2,3...）φj=&;#177;（4k+1)π/（2N）（k=0,1,2,...)时,在不同的条件下,态^2 │φ^(4),O&;gt;q的第一正交分量可分别呈出现等阶N次方Y压缩效应或处于等阶N－Y最小测不准态,而第二正交分量既不呈现等阶N次方Y压缩效应也不处于等阶N－Y最小测不准态。（3）当N＝2p′+1(p′=0,1,2,...)且r1^(o)`r2^(o) φj=&;#177;kπ/（2p′+1 ）时,,在不同的条件下态^2| φ^(4),O&;gt;q,第一正交分量分别可呈现等阶N次方Y压缩效应或处于等阶N－Y最小测不准态,而第二正交分量始终不呈现等阶N次方Y压缩效应但可处于等阶N－Y最小测不准态。（4）当N＝2′+1（p′=0,1,2,．．．）且r1^(o)=r2^(o), φj=&;#177;（2k+1)π/2(2p′+1）（k=0,1,2,3,...)时,在不同的条件下,态^2|φ^(4),O&;gt;q的第一正交分量始终不呈现等阶N次方Y压缩效应,但可处于等阶N－Y最小测不准态,而态^2|φ^(4),O&;gt;q的第二正交分量则可呈现出等阶N次方Y压缩效应,也可处于等阶N－Y最小测不准态。（5）在（2）－（4）中,当一个正交分量处于等阶N－Y最小测不准态的同时,另一正交分量既不呈现等阶N次方Y压缩效应也不处于等阶N－Y最小测不准态,这时,态^2|φ^(4),O&;gt;q处于“半混沌－半相干态光场”状态。     

压缩相干态的熵压缩特性

研究了压缩相干态的位置熵和动量熵的压缩特性，并讨论了位置熵压缩、动量熵压缩与广义坐标、广义动量压缩性的关系．结果表明，压缩相干态的熵压缩与方差压缩具有一一对应的关系。     

两不同奇相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了由不呈现等阶高阶压缩效应的多模虚奇相干态光场及多模复共轭虚奇相干态这两者线性叠加所组成的第Ⅱ种四态叠加多模Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ猫态光场的广义非线性等阶Ｎ次方Ｈ压缩特性,结果发现：１）当 ｑ· Ｎ为偶数时,且 ｑ· Ｎ＝４ｍ－２（ｍ＝１,２,３,… ）时,在一定的限定条件下,态的第一正交分量可呈现等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应,其压缩情况与两不同奇相干态组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的情形完全相同,存在“部分压缩简并”现象,在另外一些限定条件下,态的第一正交分量处于等阶Ｎ－Ｈ最小测不准态的同时,其第二正交分量则既不呈现等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应,也不处于等阶 Ｎ－Ｈ最小测不准态而使态。呈现“半相干态”效应．２）当ｑ·Ｎ为奇数时,在一定的不同限定条件下,态的两正交分量可分别呈现出等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应,其两正交分量的压缩特性呈现周期性的互补关系．     

一种新型的多模复共轭相干态光场的N次方Y压缩

构造了一种由两复共轭态叠加多模叠加态场｜Ψ(2)〉q,详细研究了态｜Ψ(2)〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:在一定的条件下,本文的态｜Ψ(2)〉q与文献[1]的态｜Ψ(2)msc〉q之间呈现出"等幂次N次方Y压缩简并"现象.     

由虚偶和奇相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

根据量子力学中的线性叠加原理，构造了多模奇相干态和多模虚偶相干 态组成的第Ⅳ种态叠加多模叠加态光场|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q，Ⅳ&;gt;q3的等阶N次方H压缩特性，结果发现：（1）当压缩阶数N与腔模总数q之积qN为偶数时：a．若qN=4m(m=1，2，3，…）时，态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q处于等阶N－H最小刻测不准态。b．若qN=4m′+2(m′＝0，1，2，…），且q/∑／j＝1Nψj=&;#177;kψπ（或&;#177;kψπ＋π／2）（kψ＝0，1，2，…）时，态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q呈现“半相干态”效应，2）当qN=2p′＋1（p′＝0，1，2，…）时，态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q可呈现以下三种状态：a．当q/∑／j＝1Nψj=1=&;#177;kψπ(kψ=0，1，2，…）时，第一正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应，b、当q/∑／j＝1Nψj＝&;#177;kψπ＋π／2（kψ＝0，1，2，…）时，第二正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应；c.“半相干态”效应。     

两不同偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

构造了由两不同偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场|Ψ (4)e , 〉q,利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |Ψ (4)e , 〉q 的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 ,结果发现 :1)当 q .N =2 p(p =1,2 ,3,… )、∑qj =1φj =± kπN(k =0 ,1,2 ,… )时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q恒处于等阶 N— H最小测不准态 ;2 )当 q.N为偶数且 q .N =4m - 2 (m =1,2 ,3,… )时 ,在不同的限定条件下 ,态 |Ψ (4)e , 〉q可分别呈现出以下状态 :(1)第一正交分量处于等阶 N— H最小测不准态的同时 ,第二正交分量既不处于等阶 N— H最小测不准态 ,也不呈现等阶 N次方 H压缩效应而使态 |Ψ(4)e , 〉q 呈现“半相干态”效应 ;(2 )第一正交分量呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,其压缩情况与第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)e , 〉q 的情形完全相同 ,出现“部分压缩简并”现象 ;(3)当 q.N为奇数时 ,在一定限定条件下 ,态 |Ψ (4)e , 〉q可处于等阶 N— H最小测不准态 ;在另外限定条件下 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 的两个正交分量可分别呈现等阶 N次方 H压缩效应