关于介电常数

介电常数是与电介质有关的物理量,具体分为相对介电常数和绝对介电常数两种. 当把电介质插入电容器的极板间时,在电场的作用下,电介质表面出现正负电荷(称为极化电荷),即发生极化现象.由于极化电荷是由电介质中的束缚电荷发生微小移动而产生的宏观效果,在数量上比导体表面的感应电荷要少得多,所以极化电荷在电介质内产     

电介质中极化电荷的"屏蔽"作用

导体空腔对电场有屏蔽作用,即导体空腔在电场中电荷重新分布形成了附加电场,附加电场与外电场叠加在腔内形成合场强为零起到了屏蔽作用.在电介质中也有一定的屏蔽作用,即电介质在电场中形成极化电荷,极化电荷形成了附加电场使电场减弱,起到了一定的“屏蔽”作用.在长期的教学过     

静电场的能量与能量密度

导出了静电场在真空和电介质中的能量与能量密度公式，并讨论了电场能与能量密度的物理涵义，同时阐明了电势能、静电能、电场能的区别和联系，分析了电介质对静电场能量密度的影响，确定了静电场能量的分布规律，表明静电场的能量定域在电场中，电场是电场能量的承载。     

“电场”教学要区分的六种“电荷”

如讨论电介质的极化 ,还有极化电荷 ,或束缚电荷之称 ,此内容在中学物理中不再讨论了 .     

极化现象与极化电场能

简述电介质极化现象的成因,分析计算了极化作用下的极化电场能,结果表明电介质的极化亦遵循能量守恒原理,极化电场能由电源一外电场提供     

非真空介质中电位移矢量与介电常数无关的条件

众所周知真空中的静电场电位移矢量(?)=ε_0(?)上式中的ε_0见真空的介电常数,而(?)仅与电场中自由电荷有关.设在上述电场W中充以各向同性的电介质后形成的新电场W’中,可能电介质的种类不一样,也可能疏密程度不相同,但是,若仍满足电位移矢量D仅与自由电荷有关的条件,那么,应像在真空电场中一样,仍有(?)=ε_0(?)成立.((?)为有电介质的电场W’中,自由电荷产生的电场强度).于是有:(?)(?)(?)(2)式中(?)为有电介质时的电场W’中的电位移矢量、(?)为真空电场W中的电位移矢量.对各向同性的电介质的电场中,由电位移矢量的定义式(?)=ε_0(?) (?)可得(?)与(?)的关系为:     

电介质极化微观过程中的功能分析

<正> 电介质的极化,是一个复杂的过程,为了简化讨论,常将电介质划分为两类:无极分子电介质和有极分子电介质,因而在讨论电介质在外电场中的行为时,其极化的微观机制就有一个清晰、直观的图像。教学中,我们还可从能量的观点,定量讨论电介质在外电场中极化微观过程中的功能转换,这对学生进一步理解介质极化的微观机制,掌握一些物理量的内在联系,都是有较大帮助的。以下分两种情形讨论:     

关于电场量■和■

电场强度E是描述电场的基本矢量。它是用单位正点电荷受力E=F/q来定义的,无论是在真空还是在电介质中,对稳恒电场还是非稳恒电场,该定义都是成立的。因此,场强矢量E的物理意义是十分明确的。问题是为什么在讨论电介质问题时还要引出另一个电场矢量D?如何理解这个矢量?下面就稳恒电场情形为例,着重对矢量D进行一些讨论。 一、为什么引入矢量D 电介质对电场的响应是产生电极化。电极化强度P正比于电介质中的总电场强度E     

高频电场中电介质的极化

作者在静电场中电介质极化问题的基础上,进一步讨论了高频电场中电介质的极化问题.     

驻极体话筒

什么是驻极体 人们发现,当某些电介质受了很高的外电场作用之后,即使除去了外电场,电介质表面仍保持正和负的表面电荷。人们把这种特性称为电介质的驻极体现象,而把这种电介质称为驻极体。     

通电导体中的净电荷

引言 有时我们把物体或物体局部存在不能被抵消的正电荷或负电荷称为净电荷。给一个电容器加上电压,在电容器的极板上就存在净电荷;将电介质置于电场中,介质表面(甚至内部)就出现净电荷(束缚电荷);静电感应使得导体表面产生净电荷。这些都是人们熟知的事实。但给一导体通以电流,导体内何处出现净电荷,出现净电荷的条件是什么,净电荷的数值,正负与什么有关等问题,在电磁学教科书中没有专门介绍,一般参考文献中也没有讨论。而对这些问题的研究,在理论和实际上都有一定的意义。     

电像法在稳恒电流场中的应用

电像法是用等效的点电荷代替导体或电介质上的面电荷,使有导体或或电介质的静电场问题简化为一对点电荷的静电场问题．它是求解静电场的一种重要方法．本文讨论电像法在稳恒电流场中的应用．1电像法在稳恒电流场中的应用由于电流稳定时,电荷分布不随时间变化,所以稳恒电流的电场是静电场,计算静电场问题的所有方法对稳定电流的电场是有效的．有电介质的稳恒电流的电场问题也可用电像法来解决．虽然稳恒电流的磁场是涡旋场,本身不满足泊松方程,但稳恒磁场的矢势A满足泊松方程,这与静电场势所满足的泊松方程形式同一,且满足边界条件…     

论电介质的环形磁流模型

对于电介质,一般是以“荷”的观点来研究,通过泊松变换,用等效电荷代替电介质来计算电介质对电场的影响.文献[1]通过电介质的类比,文献[2]通过严格的数学证明得到:电介质可类似于磁介质由极化强度(?)引入一个等效电流分布,用此等效电流分布象计算磁感强度一样计算电感应强度(?),从而增加了计算电场的方法,特别是在计算驻极体的电场时更是如此,然而文献[1,2]仅仅是提供了一种方法,对流的物理实质没有作任何解释,为了使这种计算方法满足一定的物理定律,本文给出电介质“流”模型的物理实质,并对流与荷的等效性作一讨论.     

试论电荷所受的电场力与电荷的运动无关

电荷在其周围的空间激发一种特殊的物质——电场,另外的电荷处于该电场内就要受到一定力的作用,而且也反过来对场起作用,改变场在其周围空间的分布。故严格地说,一个被置于外电场中的电荷,它所受到的作用是已经改变了的场的作用。但是,如果置于场中电荷的电量q不大,电荷对于原电场的作用可以忽略不计,这时处于电场中的静止电荷受到的电场力可写成     

关于电介质中电场的两个问题

关于电介质中的电场,有两个问题是值得研究的。一是关于E=E_0/ε(r)成立的条件,二是关于D在什么条件下与极化电荷无关。本文着重分析这两个问题。     

电介质中电场边界条件的直观解释

本文利用电场的迭加原理推导出了电介质的边界条件,从而对电介质中电场的边界条件成因作了直观解释.     

带电同心导体球壳的电场

一个带电体系中的电荷静止不动，其电场分布不随时间而变化，就说它处于静止平衡状态。当静电场中存在导体时，由于导体内自由电荷受电场作用可以移动，而改变电荷     

电介质中电场边界条件的直观解释

本文利用电场的迭加原理推导出了电介质的边界条件，从而对电介质中电场的边界条件成因作了直观解释。     

退极化因子

各向同性线性电介质在外电场作用下极化,其极化与外场及介质本身的几何形状有关,本文从导出椭球形介质的退极化因子入手,对退极化因子的物理意义作了比较全面的讨论。     

椭球形介质的退极化因子

各向同性线性电介质在外电场作用下极化,其极化与外场及介质本身的几何形状有关,文章从导出椭球形介质的退极化因子入手,对退极化因子的物理意义作了较全面的讨论。