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1.
王贵文 《呼伦贝尔学院学报》2004,12(4):55-56
电磁场的物质性是整个电磁学和电动力学的基本问题,但这一概念的阐述。是教学过程中的难点。本从电磁学的教学内容出发,阐述电磁场物质性概念的建立,以促进电磁学的教学。分析了电位移矢量在一般情况下不仅与自由电荷有关,而且还与极化电荷有关,并给出了电位移矢量仅与自由电荷有关的条件,研究了极化电荷的分布规律,得出在均介质中,只有自由电荷分布的地方才有极化电荷;在电场方向上介质有不均匀性,必有极化电荷出现;在垂直于电场方向上介质有不均匀性,但没有极化电荷出现。 相似文献
2.
谢实崇 《内江师范学院学报》2007,22(6):28-29
在讨论线性电介质,各向同性(异性)介质,各向同性线性介质以及均匀(非均匀)介质,均匀各向同性介质含义的基础上,得出结论:在任何电介质中,电位移矢量都可定义为D=ε_0E P.在不约定ε为常量的前提下,D =εE也是成立的. 相似文献
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均匀电磁场中带电粒子的运动学特性 总被引:1,自引:1,他引:0
通过对不同电磁场环境中的带电粒子受力情况研究带电粒子的运动规律.带电粒子只受电场或只受磁场作用时,其运动轨迹分别是抛物线或螺旋线.当带电粒子受电磁场作用时(带电粒子初速度、电场与磁场两两相互垂直或磁场垂直于初速度与电场构成的平面且初速度与电场成任意角度),得出带电粒子的运动方程. 相似文献
4.
杨映雯 《衡阳师范学院学报》1997,(3)
研究了电介质在外电场中极化微观过程中的功能转换关系。对于无极分子电介质,外电场对介质位移极化时所作的功等于原电场能量的增加;对于有极分子电介质,外电场使电偶极矩取向极化所做的功等于介质中电场能的增加。 相似文献
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本文指出电磁场变换是指一个时空点上的电磁场在两惯性系中的变换,与此点邻域内其它时空点上的电磁场量值无关。在一个时空点上,只要场的数值相同,交变电磁场的变换与均匀静电场均匀稳恒磁场的变换一样。均匀电场均匀磁场的变换可通过均匀面电荷密度和均匀面电流线密度的变换来得到。本文讨论了电磁场变换与电荷不变性、运动尺度收缩之间的联系,并由此导出一般情形的电磁场变换公式。 相似文献
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近几年来,为了论证电位移矢量D只与自由电荷有关,即D=ε0E0反的充要条件,献提供了许多有效的方法,而且有些方法几乎都是运用场论和电动力学的知识.由于后续课程不能及时开课,场论和电动力学学生没有学习,因而在电磁学范围讲授D=ε0E的充要条件等知识有诸多困难.在电磁学范围内.通过高斯定理在一些特例中的应用,往往看到电位移矢量D只与自由电荷有关,其实这是一种错觉.因为电位移矢量D不仅与自由电荷有关,也与极化电荷有关, 相似文献
9.
王洪吉 《商丘师范学院学报》2013,(12)
洛仑兹力公式只适合真空情况,从洛仑兹力公式导出的电磁场的动量密度和动量流密度也仅适合真空情况,不具有一般性。本文由介质中的洛仑兹力密度公式、极化磁化方程和麦克斯维方程组,导出了介质中的动量密度、介质中的动量流密度。 相似文献
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本文通过对非线性电介质中静电场能量的分析 ,导出了其能量密度公式W′=12 ε0 E′2 ,并指出静电场的能量密度公式W =12 Dω ·Eω 只适用于线性电介质 ,而不适用于非线性电介质。 相似文献
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本实验用于定性研究静电场中的电介质极化和导体静电感应现象.具有操作简单,现象明显等特点.既可作为教师课堂演示,也可作为开放性实验为学生开设. 相似文献
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根据电磁场动量定理和电磁场张力张量。分析讨论了电场表面张力、磁场表面张力和电磁场力。结果表明,电磁场表面张力一般来说表现为拉力和推力。 相似文献
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石荣球 《湖南师范大学教育科学学报》1995,(2)
本文详细推证在无极分子介质和有极分子介质中激发电场所消耗的能量,实际上都等于逮立电场的固有电能和介质电极化所消耗的能量,只是与极化有关的能量产生的机制不同, 相似文献
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电介质中静电场的能量 总被引:1,自引:0,他引:1
石荣球 《湖南教育学院学报》1995,13(2):59-65
本文详细推证在无极分子介质和有极分子介质中激发电场所消耗的能量,实际上都等于逮立电场的固有电能和介质电极化所消耗的能量,只是与极化有关的能量产生的机制不同。 相似文献
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