析霍耳效应中的悖论问题

将一载流导体放在磁场中，由于洛仑兹力的作用，会在与磁场和电流二垂直的方向上出现横向电势差，这一现象称为霍耳效应，此电势差称为霍尔电势差。此效应常在中学物理教学中作为洛仑兹力应用的典型事例。     

量子霍耳效应的初等阐述

考虑教学内容现代化 ,用初等方法阐述了量子霍耳效应 ,并比较了经典与量子霍耳效应的主要差别 .     

圆形载流导线的磁场

从载流直导线的磁感应强度公式出发，应用极限理论，计算了圆形载流导线轴线上一点的磁感应强度．     

载流导线在原点处的磁场

根据稳恒电流产生磁场的毕奥-萨伐尔定律,利用矢量分析的方法对直角坐标系下的载流直导线在原点处磁感应强度进行了推导,得到了通用解析式.应用这个解析式对抛物线电流、椭圆电流以及双曲线电流在原点的磁场进行了讨论.     

同轴特性阻抗电磁场综合实验

综合应用均匀平面波理论、传输线理论、静电场理论和静磁场理论,从场和"路"两方面分析比较了无耗同轴传输线特性阻抗的计算。利用ANSYS Maxwell软件对4组同轴线内部电磁场分布和分布参数进行了仿真。实验结果显示:同轴线内部电磁场可视化分布图与相关理论相吻合,各组特性阻抗相对误差均小于0.1%。因此该实验方法简单可靠,既能揭露特性阻抗的电磁场本质,又可以提高学生的综合应用能力。     

平行载流导线的相互作用实验改进

人教版高中物理第二册关于“平行载流导线的相互作用”实验 ,如果改用铝箔条来代替导线 ,演示效果非常明显。方法如下 :从废电容器里取出铝箔 ,剪成两根宽约 2厘米、长约 40厘米的铝箔条 ,分别在两端用图钉钉在一块厚约 1.5厘米的木条上 ,每根图钉处引出一根导线 ,再将木条按图示固定在铁架台上 ,注意不要将铝箔绷得太紧 ,也不可过松 ,以用手捏住铝箔中部能合在一起为宜。演示时 ,分别将两根铝箔通以直流电流 ,即可看到相吸或相斥的现象 ,效果明显 ,可见度大 ,但要注意须使用干电池勿使用蓄电池 ,以免使蓄电池短路而受到损坏平行载流导线的…     

平行载流导线间作用力计算浅议

有限截面的平行载流长直导线,相互间作用力的计算是在建立线电流模型后进行的。图一所示线电流I_1、I_2就是对实际载流导线的抽象。直线电流I_1在I_2处的磁感应强度为:B=μ_0I_1/2πL………………………(l)I_2单位长度上受到的安培大:f=μ_0I_1I_2/2πL………………………(2)方向已在图上标明。对于所建立的物理模型,在理解上有值得注意的地方。首先,物理模型是对真实客体某些方面的抽象,并不完全等同于真实客体。因此,必定     

判别磁场对载流导线作用新方法

在学习磁场这章知识时,我们常常通过安培定则,左手定则,来判电流和电流之间,磁场和电流之间的相互作用问题。但对一些基础较差的同学,还是感到有困难,究其原因,主要是出现了两个磁场,这些同学对应性差,搞不清这个电流受哪个磁场作用,而哪个磁场又是怎样产生的;其次,安培定则,左手定则都是人为规定的,没有更深的实质,必须靠学生记忆,在同时要用左右手时,定则使     

载流平行导线相互作用演示仪的研制

载流平行导线相互作用演示实验一直是物理教学中的难点。笔者于1983年自行研制一台新型仪器,经几年教学中的应用,效果很好。 本仪器分为显示件和电源两部分,笔者从这两方面改变传统的演示方法。提高显示件灵敏度。避免了显示件必须选用轻软导体(如铝箔)的缺点;电源部分利用了电容蓄能式电源,解决了大电流性的短路性带来的一系列问题。     

微元法求载流导线排产生磁场

问题：如图1所示,M1M2是由无限多根无限长的外表面绝缘的细直导线紧密排列成的导线排横截面,每根细导线中都通有电流,电流的方向垂直纸面向里．导线排中单位长度上细导线的根数为A．已知当细的无限长的直导线中通有电流I时,电流产生的磁场离直导线的距离为r处的磁感应强度B=kI/r,式中k为已知党量.     

对载流直导线磁场计算公式的讨论

应用毕—奥萨伐尔定律计算载流直导线的磁场时,可以用三种不同的公式表达式进行讨论,学生会更容易掌握公式的运用。     

长直载流导线空间磁场分布的分析

电磁场中对长直或流导线空间磁场分布的分析,经常会应用到安培环路定理进行计算,但应用定理时要注意定理应用条件。本文详细的分析了有限长直裁流导线和无限长直裁流导线空间的磁场分布。     

导线载流量、载流温度及节能间关系的探讨

由于导体的运行载流量与导体绝缘层耐受温度成正比,而导体的耗能自损又与导体的温度相关,他们在配电系统不同的工作温度下会产生怎样的损耗,在本文中我们作出分析,以指导电力设计导线的选型。     

平行有限长载流直导线间的相互作用

由有限长载流直导线的磁感应强度表达式及安培力公式,导出两平行有限长载流直导线之间的相互作用力的表达式,并讨论。     

稳恒载流导线上的电场与电荷分布

本文根据稳恒电流及稳恒电场的基本规律,分析了几种情况下的稳恒圆载流导线上的电场及电荷分布情况。     

受简谐激励载流导线的强非线性主共振

采用MLP方法研究受简谐激励的载流导线的强非线性振动。根据得到的载流导线强非线性Duffing方程应用MLP方法求得主共振幅频响应方程,并对其进行数值计算,分析电流、张力、激励、几何参数等对强非线性主共振系统的影响。     

电子在长直载流导线磁场中运动的自发辐射

根据电子在长直载流导线磁场中的运动和相对论性电子产生辐射的一般规律，计算并分析了电子在这种磁场中运动所产生的自发辐射强度分布，最后的结果中包含一个重要因子sin2η，正是它把自由电子的自发辐射与受激辐射联系起来了。     

任意形状载流闭合导线在均匀磁场中所受力矩

在大多数普通物理电磁学书中都是从矩形载流线圈在均匀外磁场中所受力矩的结论出发,只顺带说了句:此形式结论同样适用于在均匀磁场中任意形状的载流线圈平面,而且未给出其证明过程;至于任意三维的载流闭合导线在均匀外磁场中所受力矩是否也符合这样的公式只字未提。另外在郭硕鸿编《电动力学》中,却对此结论给出了证明过程:从磁偶极子在外磁场中的势函数出发,根据磁偶极子所受的力矩,从而推出和矩形线圈所受力矩相同形式的结论,虽推导过程无懈可击,但总觉得过于迂回,不太直观。在本文中作者尝试给出较为简单而直观的证明。     

关于平行载流直导线间相互作用力的讨论——兼谈如何理解物理中的“无限大”

部编高中教材增加了直线电流的磁场一节,介绍了直线电流产生的磁感应强度B的计算公式B=kI/r,并指出:“这里所说的直线电流,是一种理想的,无限长直导线上的稳恒电流.”然而,实际工作中,真正无限长的导体是不存在的,只存在“相当长”或者说“足够长”的导线,那么,它们产生的磁场是否也能用公式 B=kI/r计算?对此,     

载流圆形线圈的磁场

根据稳恒电流的矢势,导出载流圆形线圈的矢势和磁场的级数表达式。