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从“处于静电平衡的导体 ,内部场强处处为零 ,导体是等势体”等性质出发 ,并利用电场线这一形象工具 ,可以定性地讨论导体静电平衡的一些问题 ,但是 ,在高中物理教学中 ,对于导体表面上感应电荷的分布问题 ,常常会由于“想当然”而出现错误 .针对这种情况 ,笔者最近在给高中物理教师讲《高中物理疑难问题研讨》(广东省中学教师继续教育课 )时 ,提出了这样的讨论题 :在带正电的点电荷 (带电量为Q)的电场中 ,不带电的导体球处于静电平衡状态 ,设球的半径为R ,点电荷到球心的距离为a =2R ,如图 1所示 .图 1 图 2( 1 )… 相似文献
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王宏理 《中学生数理化(高中版)》2009,(7):71-72
导体静电平衡问题是高中物理的一个难点,在教学中限于中学阶段的知识结构不容易给学生讲清楚。利用电场线这一形象工具,可以使静电平衡问题的讨论方便很多。下面举例说明这种方法。 相似文献
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分析了导体在静电场中达到静电平衡时电荷分布的微观机制和实质;并对导体表面的电荷面密度和导体表面曲率的定性关系进行了详细的说明. 相似文献
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静电平衡与非静电的平衡导体性质分析 总被引:1,自引:0,他引:1
邱万英 《江西教育学院学报》2010,31(3):4-6
对处于静电平衡状态与非静电的平衡状态导体的静电学性质,采用普通物理学的方法进行了比较与分析,得出了处在静磁场与涡旋电场中的两种非静电的平衡状态下的导体的电荷分布、静电场强度分布以及电势分布的定量结果。 相似文献
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以静电平衡状态下的导体为命题点的试题经常在高考中出现,该类考题涉及电势的高低、电场叠加、电场线等问题,始终是考生应考的难点.许多学生反映,即使将静电平衡状态下导体的特点背得滚瓜烂熟,但在解决具体问题时,往往仍是力不从心,无从下手,不能灵活应用.其实,在静电平衡问题上用远近观及整体观的观点来解决这类问题,不仅易于掌握,而且简单快捷. 相似文献
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在学习了真空中静电场的基本规律后,我们可以根据电荷的分布来确定空间任一点的电场强度和静电势,同样也可以根据带电体系所在处的电场强度确定其所受电场力的大小和方向及其运动规律,还可以根据静电势的改变确定带电体系在静电场中运动时电场力所做的功。但是,在我们所需要解决 相似文献
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孙想成 《数理天地(高中版)》2013,(6):31-32
如图1所示,将不带电的导体A放在带电体B附近,由于静电感应,必有:(1)导体A的两端出现等鞋异种感应电荷,近端(相对B)电荷与B所带电荷异号,远端电荷与B所带电荷同号. 相似文献
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当导体在施感电荷作用下发生静电感应而达到平衡状态时,导体内部的场强处处为零,导体表面附近的场强方向处处与导体表面垂直。这里的场强是施感电荷和感应电荷共同产生的总电场的强度。这一点是常考的知识点之一。有关这方面的题型可归纳如下: 1.由施感电荷的场强求感应电荷的场强 例 1.一电量为 q的正点电荷与导体球的球心相距为 d,如图 1所示,求球面上的感应电荷在球体内离球心为 r的 p点产生的场强。 解:因为导体球内 p点的场强为零,即正点电荷在 p点产生的场强和球面上感应电荷在该点产生的场强等值反向,所以球面上… 相似文献
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从导体静电平衡角度来理解叠加原理及静电相互作用胡岳东程福臻一静电相互作用的讨论是建立在一个实验定律——库仑定律及一个基本原理——叠加原理的基础之上的。用数学表达式来描述即:库仑定律:F(r1)=q1(r1)·q2(r2)4πε0·r1-r... 相似文献
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对导体在静电平衡状态下的电荷分布及处理方法进行详细阐述,并通过对导体静电平衡三种情况的分析,加深对导体静电平衡问题的理解。 相似文献
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国内常见的电磁学教材中所论述的导体静电平衡的条件都是:导体内部的场强处处为零。有的教材[1]在谈及此问题时还专门说明:“上述条件是必要的,同时也是充分的,关于充分的证明需要用到静电场边值问题的唯一性定理”。对此,我们有不同看法。首先,不能利用静电场边值问题的唯一性定理来证明静电平衡的充分条件,因为这个定理是以静电平衡为前提建立的,而静电平衡在这里已不是已知的前提而是待证的结果,如此引用就犯了因果倒置的逻辑错误。其次,唯一性定理要求每一导体的电势或每一导体的总电量已知,但在我们待证的问题中只知道场强… 相似文献
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1.处于静电平衡状态的导体内部场强处处为零例1长为L的导体棒原来不带电,现在将一带电量为+q的点电荷放在与棒的左端距离为R的地方,如图1所示,达到静电平衡后,棒上的 相似文献