磁单极磁荷与电子电荷的关系

本文对磁单极磁场中电子的薛定谔方程进行分离变量,并对辐角部分的方程进行分析,由此推出磁单极的磁荷g与电子电荷e之间满足的关系.     

平面电磁波的电矢量E^→和磁矢量H^→关系的论证

我们知道，在远离波源的自由空间中传播的电磁波可近似看成平面波．这里指的自由空间是既没有电荷，也没有传导电流，空间可以是真空，也可以充满均匀介质，并且空间无限大．此时该波的电场强度矢量E^→（简称电矢量）和磁场强度矢量H^→（简称磁矢量）的振动方向、幅值和位相是怎样的关系呢？它们之间的关系又怎样用麦克斯韦的电磁理论来进行科学的论证呢？本文针对这个问题，结合教学实践作如下深入的探究．     

漫谈磁单极

本文对磁单极概念、磁单极的特性、磁单极的实验探寻过程进行了详细描述,通过描述使人们认识到磁单极的探寻过程是曲折的,同时也为未来寻找磁单极打下了良好的基础。     

平面电磁波的电矢量■和磁矢量■关系的论证

我们知道,在远离波源的自由空间中传播的电磁波可近似看成平面波.这里指的自由空间是既没有电荷,也没有传导电流,空间可以是真空,也可以充满均匀介质,并且空间无限大.此时该波的电场强度矢量E(简称电矢量)和磁场强度矢量H(简称磁矢量)的振动方向、幅值和位相是怎样的关系呢?它们之间的关系又怎样用麦克斯韦的电磁理论来进行科学的论证呢?本文针对这个问题,结合教学实践作如下深入的探究.1电矢量E和磁矢量H相互垂直电矢量E和磁矢量H的振动方向之间的关系需要用自由空间的麦克斯韦方程组来论证.该方程组的微分形式为:E=0(Ⅰ)XE=-μμΟ…     

关于麦克斯韦方程对称性的一种讨论

随着越来越多的“对称”被揭示出来，一位杰出的理论物理学家曾说：“大自然似乎想用这些对称来告诉我们什么秘密”。麦克斯韦方程由于至今一直假定磁荷（磁单极）不存在，从而存在着十分令人遗憾的不对称。本文试从假定磁荷（磁单极）存在出发，运用四维洛仑兹协变的变换，推导出一组对称的麦克斯韦方程。这组“对称的麦克斯韦方程”，兴许能使我们对电磁场理论的基础产生一些新的思索。     

麦克斯韦方程组的对称性与磁单极

对通常的麦克斯韦方程组对称性进行分析 ,指出其对偶性破缺的根源在于没有磁单极存在 .在假定磁单极存在条件下得到了含磁单极的具有更高对称性的麦克斯韦方程组     

基于预测控制的直接转矩控制系统的研究

针对异步电动机直接转矩控制（DTC）系统在低速时由于开关频率不稳定而引起转矩脉动较大的缺点，提出了一种预测控制方法。该方法根据转矩和定子磁链的误差来确定应该施加的参考电压矢量，最后利用空间矢量脉宽调制（SVPWM）方法来合成该矢量，这样即保证了逆变器的开关频率恒定，从而大大降低转矩脉动。仿真结果表明，在低速下定子磁链轨迹近似为圆，转矩脉动不明显。     

场源参量对引力红移效应的影响

讨论了场源的电（磁）荷、角动量、旋转电荷和磁短对引力红移效应的影响。结果表明,电（磁）荷、角动量和磁矩均使这种效应减弱,旋转电（磁）荷使这种效应增强。     

引入磁单极后电磁场的对称性和守恒律

本文从麦克斯韦方程组出发，讨论引入磁单极后电磁场的对称性，并推出三个守恒律的形式。     

三种度规下Maxwell方程的双矢势对偶理论

介绍了电磁场双四维矢势的概念，讨论了三种度规下引入双矢势后电磁场张量的特性，给出了具有电磁对偶性的Maxwell方程。在有源情况下引入磁单极，利用电磁场的双矢势表述可以避开Dirac奇异弦得到具有电磁对偶性的电磁场方程。最后给出了有磁单极存在时具有S0(2)对称性的d'A1emben方程及推迟解。     

电与磁几个易混问题

电与破既相互联系又相互区别,本文将电和磁的几个易混淆问题作一比较,希望对同学们有所帮助．一、简单由现象和简单磁现象的对比1．带电体能够吸引头发、纸屑等轻小物体;磁体能够吸引铁、钻、镍等物质．2电荷分正电荷和负电荷;磁极分南极（S极）和北极（N极）．3．自然界中可存在单一电荷,但不存在单一磁极．4、同种电荷互相排斥,异种电荷互相吸引;同名磁极在相排斥,异名磁极互相吸引．5．在电现象中,互相排斥的必为同种电荷,互相吸引的不一定带异种电荷;在磁现象中,互相排斥的必为同名磁极,互相吸引的也不一定是异名磁极．6…     

磁介质与磁记录

所有物质的原子都含有运动着的、带有电荷的电子，电子围绕着原子核作轨道运动，并绕自己的轴旋转（电子自旋）。任何运动者的带电粒子都具有磁矩，因此任何物质的原子都是一个复杂的磁系统．原子的磁矩取决于构成原子的各个粒子磁矩的矢量之和，而质子和中子的磁矩比电子的磁矩要小得多，约为电子的1／1000，因此可以说物质的磁性基本上取决于原子的电子轨道运动和电子自旋的磁矩．有一种物质，它们甚至在很弱的磁场中能够很强烈地磁化，这些物质叫做铁磁性物质。由于铁磁性物质具有磁滞和剩磁特性依没有了传导电流时也还可以有磁性）等特…     

线性介质中Maxwell理论的电磁对偶性

在引入磁单极（磁荷）的情况下，首先讨论了有源情况下各向同性的线性介质中Maxwell方程的电磁对偶性。接着在引入复量场F＝E－iB后，把介质中的Maxwell方程表述成费米子形式。最后给出了线性介质中洛伦兹变换下协变的电磁对偶方程组。     

电磁感应与生活

磁有南极和北极,电荷有正电荷与负电荷;磁极间的相互作用规律是同名磁极相互排斥,异名磁极相互吸引;电荷间的相互作用规律是同种电荷相互排斥,异种电荷相互吸引;电与磁之间有没有必然的联系呢?它们之间可不可以相互转化呢?这激发了许多科学家的探索欲望.1820年丹麦物理学家奥斯特终于发现了电流的磁效     

关于洛伦兹力的三点讨论

在电磁学中,洛伦兹力fm为磁场对运动电荷q的作用力,其矢量式fm=qu×B.（1）式中“是电荷的运动速度．在中学物理中,一般考虑电荷的运动速度与磁场方向垂直,所以上式变为fm=quB.（2） 洛伦兹力只改变电荷速度u的方向,而不改变u的数值,即永远不会对运动电荷做功．洛伦兹力的这个特性无论在理论上或实践上都具有非常重要的意义．     

磁单极,你在哪里

一根磁棒有两极,平凡又神奇．成双成对地出现,像恋人一样形影不离．不管你怎样分割,N极总相伴着S极．电和磁是一对相似的好友,为什么会有这样的差异：正、负电荷能单独存在,N、S极却不肯分离,这是多么不合清理．周密地思索,科学地推理,193I年,狄拉克发出坚定的预言：“自然界中一定存在着磁单极．”这预言如催征的战鼓,激励人们寻找单个磁极．从茫茫大海,到遥遥天际,从落入木星大气中的“苏梅克——利维9号”童星碎片,到巨大的粒子加速器,同一个声音在呼唤：神秘的磁单极,你在哪里？60多年的艰苦寻觅,仍未发现磁单极的踪…     

电偶极和磁偶极辐射的SO(2)对偶理论

在引入Drac磁单极(即磁荷)的情况下，首先介绍了Maxwell方程双矢势下的电磁对偶性．接着给出了有磁荷存在的d‘Alembert方程，利用这个方程推迟解求出了带磁荷粒子和双荷粒子的电磁辐射的表达式,最后讨论了电偶极和磁偶极辐射在双矢势下的表达式。     

浅析光波中的磁矢量

根据电矢量 E 和磁矢量 H 在两种介质的分界面上的特性,利用电磁场的边值关系推导出磁振幅的反射系数和透射系数的数学表达式;并与反射光的偏振实验事实相比较,得出了在引起人的视觉、底片感光及光合作用等光的效应中磁矢量的作用可以忽略的结论。     

迭加原理在解答静电场问题中的应用

迭加原理是电场的一个基本原理，它的基础是电场作用的独立性．当几个点电荷同时存在时，场中任何一处的电场强度应是各个电荷单独存在时电场强度的矢量和；电势应是各个电荷单独存在时电势的代数和。这就是迭加原理．利用这个原理能有效地解答复杂电荷系统的许多问题．     

ZnO基稀磁半导体材料的研究进展

稀磁半导体（DMS）材料同时利用了电子的电荷和自旋属性,具有优异的磁、磁光、磁电等性能,在材料科学和未来自旋电子器件领域具有广阔的应用前景.ZnO基稀磁半导体材料的研究主要集中在：（1）优化生长参数,获得高质量的薄膜;（2）选择不同的掺杂元素与掺杂量,通过单掺杂或共掺杂技术,提高材料的居里温度,奠定其应用的基础.