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61.
周宗元 《安徽广播电视大学学报》2001,(1):83-83,85
静电场的问题可以采用高斯定理和场强叠加原理这两种不同途径 求解,本文讨论了采用这两种不同途径求解时分别应注意的事项,并澄清了一些错误的认识。 相似文献
62.
张慧芬 《忻州师范学院学报》2007,23(2):35-36,58
三大微分中值定理的证明是高等数学教学中的重要内容,文章利用函数叠加的方法给出了一种新的证明方法。 相似文献
63.
英汉诗歌意象比较 总被引:2,自引:0,他引:2
李创国 《华南师范大学学报(社会科学版)》1995,2(2)
意象是诗的要素.英美意象派提倡的意象脱节、意象并置、意象叠加等艺术与中国古典诗歌有“血缘”关系;通感历来为中西诗人所应用;联想能丰富诗的意蕴,增加情趣.本文就这几方面进行横向的比较,揭示彼此之间的联系。 相似文献
64.
关于电偶极子的电场分布,一般教科书上只给出某个特殊方向的电场表达式。这是由于任意场点的电场求解较为繁琐,不便教学。该文给出三种解法,以便学生掌握电偶极子电场分别特点。 相似文献
65.
根据量子力学的叠加原理,构造一类由多模复共轭相干态|{Zj(a)*}〉q和多模虚共轭相干态的相反态|{-izj(b)*}〉q所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|ψ〉q°利用多模压缩态理论,研究该态的等幂偶数阶和压缩效应,结果表明:当腔模总数q与压缩阶数N之积qN为偶数,即qN=2q=1,2,3,……),并且各个模的初始相位之和∑ q j=1( )j、由态|ψ〉q的两个分量初始相位差△θ以及态|{Zj(a)*}〉q和态|{-iZj(b)*}〉q的各个模的振幅的乘积Rj(a)Rj(b)的和∑q j=1[(Rj(a)Rj(b)]所组成的混合初始相位△θ+∑q j=1[(Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数或偶数,态|ψ〉q的两个正交相位分量交替呈现周期性变化的等幂偶数阶和压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的. 相似文献
66.
由虚偶和奇相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 总被引:1,自引:0,他引:1
根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q.)利用多模压缩态理论研究了(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q,Ⅳ〉q)的等阶N次方H压缩特性.结果发现(1)当压缩阶数N与腔模总数q之积qN为偶数时a.若qN=4m(m=1,2,3,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)处于等阶N-H最小刻测不准态.b.若qN=4m′+2(m′=0,1,2…),且(q∑j=1Nψj=±kψπ)(或±kψπ+π/2)(kψ=0,1,2,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)呈现"半相干态"效应2)当qⅣ=2p′+1(p′=0,1,2,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)可呈现以下三种状态a.当(q∑j=1 Nψj=±kψπ)(kψ=0,1,2,…)时,第一正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应.b、当(q∑j=1Nψj=±kψπ+π/2)(kψ=0,1,2,…)时,第二正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应;c."半相干态"效应. 相似文献
67.
中学物理教学中.波的叠加与波的干涉很难用实物来演示这种不断变化的复杂过程,给学生的学习带来了一定的障碍.为了提高波动教学中的实验效果,促进学生对波动过程的认识和理解.本文用计算机模拟演示波的产生、波的传播、波的叠加与波的干涉实验,介绍我校用Visual Basic6.0软件创作的CAI课件,借此抛砖引玉. 相似文献
68.
69.
南非作家库切的小说《耻》(Disgrace)成为2003年诺贝尔学奖的代表性力作,此前该作曾获得一系列殊荣。从表象来看,《耻》既没有什么艰深难懂,也不会使人感到神秘莫测,作只是冷静地为我们讲述了发生在一位大学教授身上的风流韵事。然而,当连续不断的场景渐次出现、不断叠加起来时,这些看似片断的意象就不再是零散而随意的组合,它们衍化出更高深的意蕴。可以说,库切是在用小说的形式进行思考。他在选择以欧洲化为象征的高等化代码的同时,试图为南非的白人寻找精神突破的缺口,企望和他笔下的人物一起冲出那个模糊或神秘的历史性的死胡同。 相似文献
70.
讨论了叠加原理的数学基础,概述了叠加原理在物理中的应用,并指出叠加原理不是一条普遍的原理。 相似文献