对称性在双自由度体系强迫振动中的应用

利用对称性将双自由度体系在简谐干扰力作用下强迫振动振幅公式简化 ,转化为单自由度体系强迫振动的计算 ,同时证明了半部结构计算的合理性与正确性 .     

位移共振和加速度共振

分析了位移共振和加速度共振的各参量之间的关系 ,从功能转化的角度比较了两者的振幅 ,以充分突出受迫振动和共振的物理实质。通过分析和比较的过程进行推广 ,证明了一个判断受迫振动强迫频率与振幅大小关系的命题     

对教科书中有关振动表述的思考

1提出问题 我发起的话题是这样的：现行人教版高二（必修加选修）物理第36页，“振动系统受到的阻尼越大，振幅减小得越快，振动停下来也越快”此段表述不严密，我认为其问题就在此段表述的最后一句话：“振动系统受到的阻尼越大，振幅减小得越快”这是没有问题的，但是，“振动停下来也越快”却有问题．查阅资料后发现，阻尼越大，振动停下来的时间并不是越短，它们之间没有这种单调的变化关系，那到底是怎样一种关系呢？     

表面波问题的解析解

利用理想不可压缩流体的连续性方程和动量方程,推导了表面波基本方程,并应用线性近似理论求出了小振幅波情况下的解析解.     

强度高斯分布对多模偶相干态高次振幅压缩特性的影响

利用多模压缩态理论，研究了多模泛函偶相干态的等幂次振幅压缩特性，结果发现：当压缩次数为奇数时，两正交相位分量可呈现互补对称的等幂次振幅压缩效应，其压缩程度、压缩深度及压缩幅度与压缩次数、态间叠加几率幅、各模的经典强度和经典相位的空间分布函数等强烈地非线性关联．进一步研究发现，对由经典强度为基模高斯分布的两个三模光场构成的多模泛函偶相干态，其压缩特性与理论分析结果并不完全相同．     

有质量弹簧的振动解

从有质量弹簧的波动方程出发，运用牛顿第二定律和胡克定律及微元分析法，给出定解问题；然后分离变量，直接求解波动方程，得到分离变数形式的解和频率ω所满足的本征值方程；再将tanω/ωn。展开成麦克劳林(Machlaurin)级数形式，井采用迭代法解出弹簧振子的本征频率，导出弹簧的有效质量的渐近级数表达式；最后由初始条件解出其对应的振幅，得到弹簧质量不可忽略的弹簧振子系统的振动解．     

谈谈"共振"的定义

1引言不同版本的物理教材中对“共振”下的定义差异很大.高中物理旧教材[1]是这样下的定义:“当驱动力的频率跟物体的固有频率相等的时候,受迫振动的振幅最大,这种现象叫共振”.而新教材[2]则定义为:“驱动力的频率接近物体的固有频率时,受迫振动的振幅增大,这种现象叫共振”.两种定义的差异是明显的,前者意味着“共振”是振幅最大的状态,后者则认为“共振”是振幅增大的过程.究竟应该怎样定义“共振”?2探讨设质量为m、固有角频率为ω0的振动系统在驱动力f=Fcosωt的作用下作已经稳定的受迫振动,假定运动中所受的阻力fz=-γv,γ为阻力系数…     

振幅相干态光场与二能级原子的相互作用及场熵的演化

运用J—C模型研究了二能级原子与振幅相干态光场的相互作用和光场—原子系统内部状态间的跃迁几率和光场熵的演化。     

非对称MSCS光场的广义非线性不等阶高阶振幅压缩

利用多模辐射场的不等阶压缩的一般理论 ,详细研究了非对称多模薛定谔猫态 (MSCS)光场 |Ψ( ab) 〉q =C( a I)pq |{i Z( a) *j }〉q+C( b I)nq |{-i Z( b) *j }〉q的广义非线性不等阶高阶振幅压缩特性 ,即广义非线性不等阶 Nj次方 Y压缩特性 ,结果发现 :态 |Ψ ( ab)〉q是一种典型的非经典多模光场 ,在任意多模 (q模 )光场中 ,无论部分模的压缩阶数为偶数阶 ,部分为奇数阶 ,还是 q模均为偶数阶 ,或均为奇数阶的情况下 ,只要各模初始相位φ( a)j 与φ( b)j (j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、平均光子数 R( a)j 与 R( b)j 、态间初始相位差θ( a I)p q -θ( b I)nq 等分别满足各自条件 ,态 |Ψ( ab) 〉q总会呈现周期性变化的任意不等阶 Nj次方 Y压缩效应和 Nj-Y最小测不准态     

关于振幅的等价定义

用上、下确界的定义证明振幅的两种定义是等价的．