多模真空态和多模相干态光场之间的距离

根据Ludwig Knoe11等人对两个量子态之间的距离函数的定义，得到了多模真空态与多模相干态之间距离函数的一般表达式D(Tj)依据距离函数D（Tj）讨论了多模真空态和多模相干态之间可分辨性与它们的内禀参数之间的关系，从理论上证明了多模真空态和多模相干态的宏观可分辨性。     

不同多模偶相干态光场可分辨性的分析

构造了多模偶相干态的一般形式;由距离函数的的定义,得到了不同的多模偶相干态之间的距离函数De(rj,rj')可分辨性.依据距离函数Do(rj,rj')和De(rj,rj'),讨论了两个不同的多模偶相干态的可分辨性与其内禀参数之间的关系.     

不同多模偶相干态光场可分辨性的分析

构造了多模偶相干态的一般形式；由距离函数的的定义，得到了不同的多模偶相干态之间的距离函数De(rj，rj′)可分辨性．依据距离函数Do(rj，rj′)和De(rj，rj′)，讨论了两个不同的多模偶相干态的可分辨性与其内禀参数之间的关系．     

两个任意多模相干量子光场之间的相似特性

根据Ludwigknoll等人对两个量子态之间的距离函数的定义,得到了两个任意多模相干态意多模相干态｜狖Zj狚〉q和｜狖Z'j狚〉q之间的距离D(rj,rj',θ),依据D(rj,rj',θ)详细讨论了｜狖Zj狚〉q和｜狖Z'j狚〉q之间的相仿程度与其内禀参数之间的关系,结果发现态｜狖Zj狚〉q和｜狖Z'j狚〉q之间的相似程度不但与线个多模相干态各模在复空间由基态平移的距离有关系,而且与每个相干态相对初始相位差θ相关,在每个平移距离很小时D(rj,rj',θ)随着θ的变化呈现周期性变化.     

一种两态叠加多模泛函叠加态光场的高次和压缩

利用多模压缩态的一般理论,研究了由多模泛函相干态光场和多模泛函虚相干态光场组成的一种两态叠加多模泛函叠加光场的高次和压缩特性,结果发现,当腔模总数和压缩次数之积为偶数时,在光场的某些特定等相位面上,态总可呈现等幂次和压缩效应,各模经典强度的空间分布函数对态的高次和压缩效应的压缩程度和压缩深度产生直接的影响,随着光场经典强度空间分布函数的变化,态中不同模所呈现的高次和压缩效应的压缩程度和压缩深度在空间的分布是各向异性的.     

多模相干态叠加态光场的一般形式

构造了多模相干态的一般形式;依据量子力学中的线性叠加原理应用多模相干态的一般形式,构造出两态叠加的多模奇偶相干态光场的代表形式Ψ~2;用现有文献涉及的一些多模奇偶相干态光场场验证了Ψ~2的正确性.     

多模叠加态光场

构造了由多模复共轭相干态模相干态|{Zj*}〉q,多模复共轭相干态的相反态|{Zj*}〉q,以及多模相干态|{Zj}〉q,的线性叠加所组成的第Ⅵ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)6>q,利用多模压缩态理论,研究了|ψ(3)6>q中广义磁场的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现,当压缩次数N=2P时,(P=1,2,3,…,…)时,只要各模的初始相位ψj(j=1,2,…,…,q),态间的初始相(θ3-θ1)和(θ3-θ2)以及受各模初始相位ψj调制的各模相干态光场的平均光子数之和q∑j=1R2jsin2ψj等分别在各自的闭区间内连续变化时,则态|ψ(3)6>q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)总可分别呈出周期性变化的广义非线性等幂次2p次方Y压缩效应.     

强度高斯分布对多模偶相干态高次振幅压缩特性的影响

利用多模压缩态理论，研究了多模泛函偶相干态的等幂次振幅压缩特性，结果发现：当压缩次数为奇数时，两正交相位分量可呈现互补对称的等幂次振幅压缩效应，其压缩程度、压缩深度及压缩幅度与压缩次数、态间叠加几率幅、各模的经典强度和经典相位的空间分布函数等强烈地非线性关联．进一步研究发现，对由经典强度为基模高斯分布的两个三模光场构成的多模泛函偶相干态，其压缩特性与理论分析结果并不完全相同．     

一种两态叠加多模泛函叠加态光场的高次和压缩

利用多模压缩态的一般理论，研究了由多模泛函相干态光场和多模泛函虚相干态光场组成的一种两态叠加多模泛函叠加光场的高次和压缩特性，结果发现，当腔模总数和压缩次数之积为偶数时，在光场的某些特定等相位面上，态总可呈现等幂次和压缩效应，各模经典强度的空间分布函数对态的高次和压缩效应的压缩程度和压缩深度产生直接的影响，随着光场经典强度空间分布函数的变化，态中不同模所呈现的高次和压缩效应的压缩程度和压缩深度在空间的分布是各向异性的．     

强度高斯分布对多模偶相干态高次振幅压缩特性的影响

利用多模压缩态理论,研究了多模泛函偶相干态的等幂次振幅压缩特性,结果发现:当压缩次数为奇数时,两正交相位分量可呈现互补对称的等幂次振幅压缩效应,其压缩程度、压缩深度及压缩幅度与压缩次数、态间叠加几率幅、各模的经典强度和经典相位的空间分布函数等强烈地非线性关联.进一步研究发现,对由经典强度为基模高斯分布的两个三模光场构成的多模泛函偶相干态,其压缩特性与理论分析结果并不完全相同.     

一种新型的四态叠加模叠加态光场的等N次幂Y压缩特性的数值分析

根据量子力学中的线性叠加原理,用多模虚奇相干态和多模复共轭偶相干态组成了特殊的四态叠加多模叠加态光场 ,运用多模压缩态理论得到了的等N次幂Y压缩的一般理论结果,通过对这一理论结果的数值分析发现:当压缩幂次N,腔模总数q,各模相干态的平均光子数Rj2,以及奇相干态和多模复共轭偶相干态叠加几率幅的模r0、re等参量的取值满足一定的条件时态 可呈现:a.等幂次N-Y最小测不准态;b.“半相干态效应”;c.半压缩效应;d.第一正交分量呈现等N次幂Y压缩或第二正交分量呈现等N次幂Y压缩.     

多模叠加态光场的等幂次N-H最小测不准态

文章根据多模压缩态理论,对强度不等的非对称两态叠加多模叠加光场的等幂次N-H最小测不准态出现的条件进行了详细分析与讨论,从而得出:(1)在qN的积取偶数时,若各对应模的强度及初始相位都相等,态恒处于等幂次N-H最小测不准态;(2)当各对应模的强度和初始相位不等,但在一定条件下,态亦可处于等幂次N-H最小测不准态.     

相干态的相反态的量子相位分布

研究了相干态|α〉的相位相反态|-α〉的量子相位分布,通过数值计算比较分析了相干态|α〉的相位相反态|-α〉的量子相位分布.结果发现相位相反态|-α〉的量子相位分布量子相位分布振幅峰值移动的位置相差为π.     

多元模式下农民工随迁子女升学政策的思考--以江西省为例

随着经济和城镇化的发展,以江西省为代表的欠发达地区农民工随迁子女快速增加,其升学问题也日益严峻。解决他们的升学问题需要根据其不同的实际需求让多方力量构建破解难题的多元模式,即包括城市公办普通教育升学模式、职业教育模式、民办教育模式等。在多元模式下,以江西省为代表的欠发达地区还需完善相关法律法规,挖掘自身潜力,扩大公办学校招生规模,通过办好职业教育和民办教育使农民工随迁子女获得更多的升学机会,建立教育“补偿”机制确保农民工随迁子女不会因为外在因素失去升学的机会。     

不同状态下介观电路中量子涨落的比较

通过量子化有源RLC电路，研究了激发相干态、压缩真空态下介观电路的量子涨落以及电源对量子涨落的影响，并对不同状态下所得结果进行了比较。     

教育功能释放的三重境界

论述了教育的功能,认为本体功能是培养人,教育的其他功能都只是其派生功能。依据教育的主体——人的“存在状态”,将教育功能的释放分成生存境界、生活境界和生命境界。分析了在对人的培养和对社会发展两方面分别体现为个体谋生功能、“成事”功能;个体乐生功能、“成人”功能;个体享用功能、“成己”功能。这三层境界是相互交织、相互转化的螺旋上升过程;是追求教育功能从有用到有意义,从有限到无限的过程。     

领头项相干态的量子相位密度分布

依据Pegg D．TandBarnett S．M等人提出的表征量子光场的量子相位分布密度的方法，研究了领头相干态的量子相位分布，并与相干态和Fock态的量子相位密度分布特征相比较，分析了领头项相干态量子光场的量子相位密度分布特征．     

领头项相干态的量子相位密度分布

依据Pegg D T.and B arnett SM.等人提出的表征量子光场的量子相位分布密度的方法,研究了领头相干态的量子相位分布,并与相干态和Fock态的量子相位密度分布特征相比较,分析了领头项相干态量子光场的量子相位密度分布特征.     

利用V型三能级原子与光场的相互作用来传送腔场的奇偶相干叠加态

实现腔场奇偶相干叠加态的隐形传送,在量子信息领域有非常重要的作用.提出利用V型原子与腔场的相互作用系统进行概率传送腔场的奇偶相干叠加态的有效方案.在此方案中,对于振幅很大的单模光场,通过实行Bell态测量,能成功地传送腔场的奇偶相干叠加态,其成功的总概率为0.25.     

单模激发纠缠相干态的数学特性

提出了一种连续变量的纠缠相干态即单模激发纠缠相干态（SMEECSs）,其形式为,︱ψ±（α,m）〉=N±（α,m）α-＋m（︱α,α〉＋︱-α,-α〉）,m=（1,2,3,…）,并研究SMEECSs的数学性质以及通过激光-原子的相互作用和量子测量来制备SMEECSs这个态的方法。